Cтраница 3
Как будет показано в § 5 - 5, изучение влияния среднего расстояния между волокнами б на молекулярный перенос тепла газом между волокнами в значительной мере будет затруднено необходимостью учета контактных тепловых сопротивлений между волокнами. Поэтому способы оценки параметра б следует проверять сопоставлением расчетных и измеренных значений эффективной теплопроводности при высоких температурах, когда переносом тепла по контактам волокон можно пренебречь. [31]
При теплообмене, сопровождающемся массообменом, наличие потока жидкости, движущейся перпендикулярно к поверхности испарения, обычно ускоряет молекулярный перенос тепла, а это вызывает увеличение коэффициента теплообмена. [32]
Таким образом, сохраняя относительную простоту расчетных соотношений, свойственную работам второго направления, новые методы учитывают основные физические особенности молекулярного переноса тепла и дают хорошее совпадение расчетных и опытных значений теплопроводности в широком диапазоне изменения определяющих параметров. [33]
В промежуточном слое учитываются как молекулярный, так и турбулентный механизм переноса, и, наконец, в тепловом подслое - только молекулярный перенос тепла. [34]
Опыты по теплообмену при турбулентном течении жидкостей с высокими числами Прандтля - весьма чувствительны к турбулентному переносу тепла в подслое, так как молекулярный перенос тепла сильно подавлен. Однако мы не располагаем аналогичным способом подавления молекулярного переноса импульса с тем, чтобы исследовать непосредственно турбулентный перенос импульса. [35]
В предыдущем разделе отмечалось, что полученное замкнутое решение неприменимо при очень низких числах Прандтля, так как при выводе уравнения мы пренебрегали молекулярным переносом тепла в турбулентном ядре. Но при низких числах Прандтля молекулярный перенос становится весьма существенным. Он просто включил в исходное уравнение энергии член, учитывающий молекулярный перенос тепла, и провел численное интегрирование. Однако расчеты Мартинелли дают завышенные по сравнению с опытными данными для жидких металлов числа Нуссельта. Можно полагать, что модель теплообмена при турбулентном течении, основанная на аналогии Рейнольдса, является все же слишком упрощенной. [36]
Особенность жидких металлов, обладающих более высокой теплопроводностью по сравнению с обычными жидкостями и как следствие этого низкими числами Прандтля, состоит в том, что даже при развитом турбулентном течении молекулярный перенос тепла играет важную роль не только в пристенном слое, но и в турбулентном ядре потока. Толщина теплового пограничного слоя для жидких металлов оказывается значительно большей, чем толщина гидродинамического пограничного слоя. [37]
Если внутренним трением между слоями жидкости пренебрегают, то разница скоростей движения соседних слоев жидкости не вызывает появления в потоке завихрений ( ламинарное течение), и механизм передачи тепла сводится к молекулярному переносу тепла ( теплопроводность) в пограничном слое. [38]
Ясно, что представление фронта пламени как поверхности, отделяющей холодную горючую смесь от продуктов горения, правомерно тогда, когда размеры устройств, в которых происходит горение, намного превосходят характерную ширину фронта пламени, обусловленную процессами молекулярного переноса тепла, реагирующих веществ и импульса. В обычных условиях работы технических устройств, когда давление в камере горения равно атмосферному или превышает его, это условие практически всегда выполняется: ширина фронта пламени при атмосферном давлении для наиболее распространенных углеводородных горючих смесей составляет доли миллиметра, а устройства, в которых происходит горение, - десятки сантиметров, в редких случаях - сантиметры. Однако ситуация может измениться при понижении давления: массовая скорость при этом уменьшается, а ширина фронта пламени соответственно увеличивается и может стать сопоставимой с размерами камеры сгорания. Ясно, что в этом случае фронт горения нельзя считать поверхностью. [39]
В нашем случае сконденсированный пар превращается в лед, при давлении в конденсаторе ниже 5 мм рт. ст. Отсюда следует, что в этих условиях механизм теплообмена совершенно иной по сравнению с теплообменом в условиях давлений, превышающих 15 мм рт. ст. Невидимому, молекулярный перенос тепла и массы вещества ( пара) в наших условиях не играет существенной роли. С целью выяснения механизма тепло - и массообмена при конденсации в условиях вакуума экспериментальные данные были подвергнуты дальнейшему анализу. При этот тангенс угла наклона прямой увеличивается с повышением рп. [40]
Оба процесса вызваны беспорядочными столкновениями молекул газа; причем при переносе тепла столкновения приводят к передаче избыточной энергии горячих молекул относительно более холодным молекулам свежего газа, а при диффузии сами частицы данного сорта переносятся из зоны более высокой концентрации в зону низкой концентрации. Молекулярный перенос тепла и частиц может быть усилен лишь в весьма ограниченных пределах. Вот почему ограничена и возможность ускорения самого процесса нормального горения. [41]
Такой выбор объясняется следующими факторами. Во-первых, молекулярный перенос тепла в процессе переноса у жидких металлов имеет преобладающее значение, а коэффициент теплоотдачи значительно выше, чем у неметаллических жидкостей. Во-вторых, зависимость теплоотдачи от скорости потока имеет монотонный характер. В-третьих, роль ламинарного пограничного слоя в общем сопротивлении переносу тепла от нагревателя к жидкому металлу из-за высокой теплопроводности и относительно низкого коэффициента кинематической вязкости значительно меньше, чем в обычных жидкостях. В-четвертых, благодаря высокой теплопроводности поток металла при нагреве через стенку трубы успевает прогреться по всему сечению, что при низкой теплоемкости вызывает значительный эффект калориметрического нагрева. [42]
В связи с этим не представляется возможным использовать в чистом виде для указанных жидкостей гипотезу Рейнольдса об аналогии турбулентного переноса тепла и количества движения. У жидких металлов преобладает молекулярный перенос тепла в пограничном слое и в ядре потока. У органических и ионных веществ доминирует перенос тепла за счет турбулентности самого потока. [43]
Отсюда следует, что молекулярный перенос тепла по типу эффузии ничтожно мал, так что им можно пренебречь. [44]
Таким образом, режим течения газовой среды был вязкостный. Отсюда следует, что молекулярный перенос тепла по типу эффузии ничтожно мал, так что им можно пренебречь. [45]