Cтраница 1
Самопроизвольный перенос энтропии от одного объекта к другому есть не что иное, как проявление теплового взаимодействия ( теплообмена) между ними. [1]
Этого условия, вообще говоря, достаточно для возбуждения в ней самопроизвольного переноса энтропии, а также масс всех компонентов. [2]
Выступая в роли сопряженных свойств термического взаимодействия, энтропия и температура проявляют себя только в одной из двух своих форм, причем самопроизвольный перенос энтропии происходит в сторону убывания абсолютной величины температуры. Следовательно, оба эти свойства выступают в одинаковой форме: либо положительной, либо отрицательной. Как отмечалось ранее, в этом случае предпочтение отдается положительной форме. [3]
С развитием массообмена между подсистемами микроскопическая однородность полей температуры, давления и электрического потенциала, задаваемая равенствами (1.21.1) или (1.21.2), вообще говоря, нарушается, что приводит к самопроизвольным переносам энтропии, объема и электрических зарядов от одной подсистемы к другой. Однако степень нарушения такой однородности упомянутых полей может быть различной. [4]
Она принадлежит к измеряемым на опыте величинам и обладает всеми признаками обобщенных потенциалов. По отношению к ней неравенство (1.6.3) или (1.6.7) следует рассматривать как необходимое условие самопроизвольного переноса энтропии от одного объекта к другому, а равенство (1.6.5) или (1.6.8) - как условие отсутствия такого переноса. [5]
Она принадлежит к измеряемым на опыте величинам и обладает всеми признаками обобщенных потенциалов. По отношению к ней неравенство (1.6.3) или ( 1.6.7 следует рассматривать как необходимое условие самопроизвольного переноса энтропии от одного объекта к другому, а равенство (1.6.5) или (1.6.8) - как условие отсутствия такого переноса. [6]
Примечательно, что благодаря эффектам ( заимного увлечения этих масс процесс массообмена между под -: истемами может начаться под действием всего лишь одного напора чипа Д 1в [ 15 1УД и вместе с тем он может закончиться при наличии гвух и более таких напоров. Данное обстоятельство не позволяет зыразить условие самопроизвольного течения химического превра-цения в виде совокупности неравенств A g 5, уд о, а условие химического равновесия в виде совокупности равенств Д i. С развитием массообмена между подсистемами микроскопическая эднородность полей температуры, давления и электрического потенциала, задаваемая равенствами (1.21.1) или (1.21.2), вообще говоря, нарушается, что приводит к самопроизвольным переносам энтропии, объема и электрических зарядов от одной подсистемы к другой. Однако степень нарушения такой однородности упомянутых полей может быть различной. [7]
В рассматриваемом случае определения (4.8.21) и (4.8.25) для потока тепла совпадают. В выражении (4.14.6) отсутствует член, связанный с производством переносимой величины. Поэтому можно утверждать, что в отличие от потока энтропии, нарастающего вдоль линий градиента температуры в направлении переноса, тепловой поток обладает свойством сохраняемости. Это обстоятельство и обусловило широкое его использование в аппарате феноменологической термодинамики, а также в практике инженерных тепловых расчетов. Необходимо отдавать себе отчет в том, что явление теплопроводности всегда заключается в самопроизвольном переносе энтропии, а не какого-либо другого свойства. [8]