Конвективный перенос

Cтраница 2

Конвективный перенос дк и молекулярный дм при постоянных физических параметрах сг и К. [16]

Конвективный перенос теплоты - перенос физ, теплоты перемещающихся нагретых жидкостей, газов, паров или их смесей, а также дисперсных сыпучих материалов. В наиб, распространенном случае, когда существен лишь перенос внутр. [17]

Конвективный перенос зарядов и диффузия, несущественные в магнитной гидродинамике, во многих электрогидродинамических задачах имеют определяющее значение и пренебрегать ими нельзя. [18]

Конвективный перенос теплоты осуществляется макродвижением текучей среды ( жидкости, газа) и теплопроводностью одновременно. Теплообмен между выделенной поверхностью и движущейся относительно нее жидкостью ( или газом) называется конвективным теплообменом, или теплоотдачей, а процесс переноса теплоты от одной текучей среды к другой через разделяющую их твердую стенку - теплопередачей. [19]

Конвективный перенос теплоты осуществляется в среде с неоднородным распределением скорости и температуры макроскопическими элементами среды при их перемещении. [20]

Конвективный перенос теплоты происходит вместе с переносом вещества при конвекции в газе и жидкости. [21]

Конвективный перенос теплоты отличается от теплопроводности тем, что переносчиками теплоты являются макроскопические элементы ( молярные объемы) жидкости ( газа), размеры которых во много раз превышают амплитуду колебаний молекул в жидкости или длину свободного пробега молекул газа. Перенос теплоты конвекцией всегда сопровождается теплопроводностью, причем главную роль в совместной передаче теплоты играет конвективный перенос. [22]

Конвективный перенос теплоты осуществляется в среде с неоднородным распределением скорости и температуры макроскопическими элементами среды при их перемещении. [24]

Направленный конвективный перенос теплоты в капиллярно-пористом теле обусловлен переносом физической теплоты массовых потоков, существующих в пористом материале. Элементарные механизмы переноса массы жидкой и паровой фаз внутри капиллярно-пористых материалов и трудности расчета локальных массовых потоков рассматривались выше. [25]

Конвективный перенос мелких аэрозольных частичек в окрестности падающей крупной частицы сам по себе, без влияния других причин, практически не может привести к захвату. Это связано с тем, что нормальная составляющая скорости воздуха на поверхности этой частицы исчезает. Следовательно, безынерционная неброуновская частичка, вообще говоря, должна крупную частицу обойти таким же образом, как ее обтекает воздух. Однако обтекающие частички обладают конечными размерами. И поскольку на расстоянии порядка радиуса частички от поверхности крупной частицы нормальная составляющая скорости воздуха конечна, при конвективном переносе возможно зацепление мелкой частицы за крупную. Эффект зацепления играет основную роль при влажном вымывании каплями облаков и осадков мелких аэрозольных частиц в диапазонах размеров, где броуновская диффузия уже неэффективна, а влияние инерции на осаждение еще мало. [26]

Изменение по толщине пограничного слоя слагаемых уравнения энергии турбулентного движения при Re5 - и д / ч 7 - 1 0. [27]

Конвективный перенос кинетической энергии турбулентных пульсаций, выраженный членами в скобках уравнения ( 9 - П5), и перенос энергии турбулентной диффузии, выраженный третьим членом, являются величинами одного порядка; они проявляются во внешней части слоя. [28]

Конвективным переносом теплоты в дисперсной или капиллярно-пористой системе в подавляющем большинстве случаев можно пренебречь, так как очень малые размеры пор и микрозазоров на стыке частиц препятствуют возникновению конвективных токов под действием температурного градиента. Большинство реальных дисперсных систем имеет размер частиц меньше указанного. [29]

Такой конвективный перенос, осуществляемый под действием турбулентных пульсаций и часто называемый турбулентной диффузией, является основной причиной перемещения частиц дисперсной фазы от ядра потока к поверхности стенки трубы. [30]

Страницы: 1 2 3 4