Конвективный перенос - масса
Cтраница 2
 |
Зависимость восстановления. [16] |
Эти вопросы оценки влияния тепловыделений при вязком деформировании материала, сопряженном с процессами контактной теплопередачи от нагретых валков и конвективным переносом массы, чрезвычайно сложны. Однако для рационального построения систем тепловой автоматики процесса каландрования требуется хотя бы частичное их решение. Хотя слой каландруемого материала довольно тонок ( обычно 2 - 3 мм), но скорость его перемещения велика ( порядка 0 5 - 1 м / с) и температурное поле в зазоре существенно неоднородно. [17]
Физическое содержание и форма записи элементарного конвективного переноса компонента аналогичны конвективному переносу теплоты (3.2), что также объясняется одинаковым механизмом конвективного переноса массы вещества и его теплосодержания. [18]
Если пористая перегородка отделяет пространства, заполненные однородным газом с одинаковой температурой, но при различном давлении, то в пористой перегородке осуществляется конвективный перенос массы газа в сторону меньшего давления. [19]
Все изложенное выше показывает, что процесс смешения в огневом объеме камеры сгорания, а следовательно, и процесс горения в ней определяется главным образом механизмом конвективного переноса массы, который в свою очередь обусловлен аэродинамической структурой потока. Отметим, что именно это обстоятельство обуславливает возможность приближенного огневого моделирования камер сгорания. [20]
Перенос массы посредством конвекции аналогичен переносу тепла, и все зависимости, полученные при исследовании теплопе-реноса, могут быть ( при использовании критериев Шмидта и Шервуда) перенесены на конвективный перенос массы. [21]
Рассматривая с аналогичных позиций общий случай обтекания тела высокотемпературным, химически активным многокомпонентным потоком, предположим, что не только вязкость, но и теплопроводность и диффузионный перенос проявляются только в пределах ограниченных тонких слоев, прилегающих к поверхности тела, вне этих слоев существует лишь конвективный перенос массы и энергии в направлении основного потока. [22]
Во всех случаях, за исключением вдува однородного газа, на обтекаемой поверхности образуется бинарный или многокомпонентный пограничный слой. Конвективный перенос массы и энергии дополняется диффузио-н-ным переносом. При неоднородном температурном поле имеет место термическая диффузия, которая сопровождается переносом массы под влиянием градиента температуры. [23]
 |
Устройство для очистки газов. [24] |
Химические реакции очистки протекают на границе раздела фаз и скорость этого процесса определяется скоростью подвода реагирующих компонентов к поверхности раздела фаз, скоростью химической реакции и отвода ее продуктов в объем жидкости. Поэтому вихри, способствующие конвективному переносу массы и энергии из одной фазы в другую, интенсифицируют также и процесс хемосорбции. Газ последовательно проходит через аппараты I и II. Каждый аппарат имеет вихревое контактное устройство и волокнистый фильтр, улавливающий туман. В каждом контактном устройстве жидкость циркулирует под действием энергии газового потока. [25]
В большинстве случаев массообменные процессы сопровождаются теплообменом, который оказывает влияние на их скорость. В движущейся среде массопередача может осуществляться также за счет конвективного переноса массы. Суммарный процесс, который складывается из молекулярной диффузии и конвективного переноса, носит название конвективной диффузии. [26]
Упомянутое выше гидродинамическое течение, возникающее в дугах, является конвективным переносом массы и энергии и влияет на процесс теплоотдачи к аноду. Помимо конвективной теплоотдачи, энергия от дуговой плазмы передается к аноду излучением. Третий способ передачи энергии, не встречающийся в обычных проблемах теплообмена, связан с проникновением электронов в анод. [27]
Как показал В. В. Кафаров [52], при взаимодействии фаз в результате их относительного движения пограничные слои постоянно обновляются за счет турбулентного движения в каждой из фаз. При этом происходит изменение формы и размеров поверхности контакта фаз. Соотношение между молекулярным и конвективным переносом массы определяется гидродинамикой потоков фаз. Поскольку большинство реальных аппаратов работает в области турбулентного движения фаз и характеризуется интенсивным вихреобразованием на границе их раздела, массопередача осуществляется главным образом за счет конвективного переноса и является функцией гидродинамической обстановки в зоне межфазного контакта. [28]
Однако в действительности испарение с поверхности происходит далеко не равномерно, и все испарившиеся молекулы не удается полностью сконденсировать. В среднем и низком вакууме часть молекул пара снова возвращается к поверхности испарения, в результате чего повышается давление в объеме аппарата и особенно у границ раздела фаз и тем самым снижается скорость сублимации. В этих условиях усиливается влияние конвективного переноса массы и энергии. [29]
Однако в действительных условиях испарение с поверхности происходит далеко не равномерно и все испарившиеся молекулы не удается полностью сконденсировать. В условиях среднего и низкого вакуума часть молекул пара снова возвращается к поверхности испарения, повышая давление в объеме аппарата и особенно у границ раздела фаз, и тем самым снижает скорость сублимации. В этих условиях начинает усиливаться влияние конвективного переноса массы и энергии. Чем больше давление в сублиматоре, тем - большая масса газообразного вещества участвует в движении от источника испарения к стенкам аппарата и нагревательным элементам ( если таковые имеются) и от стенок аппарата к поверхности испарения. Принесенная таким образом энергия вызывает испарение с поверхности, и чем: больше принесенная энергия, тем сильнее испарение. Вновь образовавшийся пар, встречаясь с потоком массы, идущим от стенок аппарата, создает у поверхности раздела фаз слой с максимальным давлением, который существенно-снижает скорость испарения, способствуя возвращению на поверхность сублимации части испарившихся молекул. В этом случае происходит изменение коэффициента сублимации К от h - при высоком вакууме до Л - 0 при динамическом равновесии, когда отсутствует отвод образующегося пара из объема аппарата. [30]
Страницы: 1 2 3