Переход - процесс - горение
Cтраница 1
Переход процесса горения от нормального к детонационному требует определенного времени. Путь, проходимый пламенем за это время, принято называть индукционным расстоянием детонации. Оно обычно определяется экспериментально в длинной цилиндрической трубе при помощи искрового или нагретого проволочного воспламенителя, который располагают на одном из концов трубы. Расстояние от воспламенителя до того места по оси трубы, где фронт пламени впервые достигнет скорости детонации, называется расстоянием индукции. Это расстояние зависит от состава горючей смеси, давления, температуры и концентрации продуктов в газообразной смеси, геометрии ограниченного пространства и энергии источника воспламенения. [1]
 |
Переход процесса горения. [2] |
Из рис. 16 видно, что при переходе процесса горения из кинетической области в диффузионную увеличение скорости процесса не следует закону Аррениуса. Пунктирной линией показано, как увеличивалась бы скорость процесса горения, если бы она протекала в кинетической области. [3]
 |
Кривые зависимости длины зоны горения от коэффициента избытка воздуха при изотермическом режиме. [4] |
Как известно, по мере выгорания частиц происходит переход процесса горения в кинетический режим, в котором скорость реакции зависит очень сильно от температуры. Рассмотрение этого режима представляет интерес для общего решения задачи, а также для мелких частиц пылевидного топлива и не особенно высоких температур реакции, когда скорость горения по определяется диффузией кислорода. Кинетический режим горения пылевидного топлива должен рассматриваться в псизотсрмических условиях. [5]
Но мы уже отмечали, что введение этой формулы игнорирует переход процесса горения из одного режима в ДРУГОИ по мере выгорания топливных частиц ( см. стр. [6]
Это объясняется, как уже было показано, быстрым уменьшением размера пылинок при их выгорании и переходом процесса горения из диффузионного или, скорее, промежуточного режима в кинетический. [7]
Так, в работе [2] для расчета удельной скорости горения частицы применена интерполяционная формула, заимствованная из [1], в которой игнорируется переход процесса горения частицы из одного режима в другой по мере ее выгорания; причем далее для простоты в работе [2] рассматривается только диффузионный режим горения. [8]
При гомогенном смешении топлива с воздухом в амбразуре горелки и превышающем единицу избытке воздуха следует ожидать завершение процесса горения в первой стадии. Повышение температуры факела и наличие концентрационных неравномерностей способствует переходу процесса горения во вторую стадию, отличающуюся диффузионными признаками, что особенно четко проявляется на газе. [9]
Вследствие этого догорание пыли в таких топках происходит при более низких температурах. Это обусловливает резкое падение скорости собственно химической реакции с переходом процесса горения в кинетический режим. При чрезмерно форсированном охлаждении факела возможно, что температура топочных газов в конце топни окажется ниже уровня потухания угольных частиц. В этом случае границей активного объема топочной камеры приходится считать то ее сечение, где температура достигает значения температуры потухания. [10]
При высоких температурах наиболее медленной стадией процесса становится диффузия кислорода к реагирующей поверхности. Процесс горения вступает в диффузионную область реагирования. На рис. VI-2 показан переход процесса горения из кинетической в диффузионную область. [11]
В формуле (1.41) скорость горения принимается не зависящей от изменения режима горения в ходе выгорания частицы, поскольку А и т постоянные величины. В действительности, по мере выгорания прог цесс горения пылевидного топлива быстро переходит в кинетический режим и, следовательно, сильно зависит от температурного уровня процесса. И только для относительно крупных частиц и при высоких температурах режим горения длительно остается диффузионным или промежуточным и тогда слабо зависит от температуры. Формула (1.41) вообще не отражает реального характера горения пылевидного топлива, так как при этом игнорируется переход процесса горения из одного режима в другой по море выгорания частицы. [12]
Страницы: 1