Переход - разряд
Cтраница 2
Наибольшее допустимое значение тока, приводящее к переходу разряда в аномальный, для разных электродов многоэлектродного стабилитрона имеет разные значения, так как площади электродов здесь неодинаковы. [16]
С точки зрения теории Таунсенда-Роговского корона имеет место при переходе разряда из несамостоятельного в самостоятельный в том случае, когда напряженность поля у поверхности внешнего цилиндра Ев меньше предельной величины Et, необходимой при данной плотности газа для ионизации частиц газа соударениями с ними свободных электронов. Если при напряжении U ] t на электродах, соответствующем условию перехода разряда в самостоятельный, Ев Et, то пробой разрядного промежутка произойдет до конца. Ei - объемный заряд внешней области разрядного промежутка ограничивает ток развивающегося самостоятельного разряда, то мы имеем незавершенный пробой в виде коронного разряда. [17]
Этот анализ, справедливый лишь при малых значениях б, не дает полной картины перехода разряда из однородного состояния в неоднородное, но позволяет оценить характерное время тГ - изменения амплитуды малых возмущений. [18]
Справедливость закона Пашена, являющегося частным случаем закона подобия газовых разрядов, показывает, что при переходе разряда из несамостоятельного в самостоятельный рекомбинация ионов и электронов в объеме газа и ступенчатая ионизация не играют существенной роли. [19]
Совпадение начальных градиентов короны для про-покрытых слоем диэлектрика, и для металлических проводов таких же диаметров позволяет утверждать, что ионизационные процессы, обусловливающие переход разряда в самостоятельный, развиваются таким образом, что процессы на электроде на них не оказывают существенного влияния. Определяющими являются процессы, развивающиеся в воздухе. Проведенные опыты показывают, что отсутствие в иони-зациояных процессах фотоэлектронов, возникающих на катоде, не влияет на величину начальной напряженности. [20]
 |
Две возможные формы вольт-амперных характеристик стабилитронов. [21] |
Другой вид отступления от линейности, выражающийся в появлении на рабочем участке характеристики скачкообразного спада напряжения ( рис. 2 - 33, б), может быть объяснен переходом разряда в процессе роста тока от участков поверхности с меньшим значением у к участкам с более высоким значением у. Неравномерность эмиссии из-за разных значений у в большей мере характерна для активированных катодов. Степень такой неравномерности удается снизить тщательно проводимой вначале термической тренировкой катода, а затем электролитической ( пропусканием через катод тока) активировкой. Чисто металлические катоды очищаются, как уже указывалось, тренировкой их тлеющим разрядом. [22]
Абсциссы точек пересечения этих кривых с кривой зажигания разряда f / as определяют то минимальное время, которое необходимо выдерживать разряд на промежуточных подкатодах при одном и двух подкатодах до момента, при котором обеспечивается переход разряда на очередной индикаторный катод, а не возврат его на предыдущий. Это время в декатроне с двумя подкатодами 8а и с одним подкатодом 6i определяет минимально необходимую ширину управляющих импульсов, подаваемых на подкатоды. Когда 6i больше чем в 2 раза превышает 62 ( как этому соответствует построение на рис. 6.15, в), двухподкатодный двухимпульсный декатрон обеспечивает более высокую скорость счета. [23]
При искровом разряде в длинных разрядных промежутках, в молнии, в положительном коронном разряде природа катода никак не отзывается на разряде. Переход разряда в самостоятельный происходит при полном отсутствии Y-процессов. То же самое имеет место в наглядной форме в опытах определения коэффициента объемной ионизации а по методу Таунсенда. При давлениях порядка атмосферного между электродами иногда проскакивает искра при режиме разряда, соответствующем прямолинейной части кривой nt f ( d), режиме, при котором Y ничтожно мало и у-процессов, приводящих к пробою, заведомо нет. [24]
Эти резкие изменения происходят как раз тогда, когда разряд переходит в одну из форм самостоятельного разряда. Переход разряда из несамостоятельного в самостоятельный, сопровождающийся описанными выше явлениями и обычно происходящий с большой резкостью, называется электрическим пробоем газа или зажиганием самостоятельного разряда. Характер разряда, устанавливающегося после зажигания, может быть весьма различным в зависимости от давления, конфигурации электродов и внешней цепи. [25]
В начальный момент перехода разряда из несамостоятельного в самостоятельный пространственными зарядами и производимым ими искажением поля можно пренебречь. [26]
Цилиндрический катод 3, расположенный внутри анода, выполняет вспомогательные функции, принимая на себя весь разряд на время, когда наружное излучение индикаторного катода должно отсутствовать. Излучение тлеющего свечения при переходе разряда на подкатод не достигает купола, так как оно экранируется ИК. [27]
 |
Амплитудно-импульсная модуляция.| Функциональная схема модулятора АИМ. [28] |
Иногда в цепь подкатода ОЗПК ставится делитель напряжения, как показано на рис. 11 - 118, в. Это сделано для того, чтобы переход разряда на основной катод при подаче последнего импульса был более уверенным независимо от противосвязи, вызванной выходным импульсом на сопротивлении Ян. В исходное состояние декатрон приводится размыканием кнопки Кн. Одноимпульсные де-катроны обладают несколько большим быстродействием, чем двухимпульсные, но лишены свойства инверсии. [29]
Исследования молнии проводятся уже 30 - 40 лет. Тем не менее остается невыясненным процесс перехода лидерного разряда в главный в месте поражения высоких объектов, например высоких опор. Исследования в этом направлении требуют установки тонкой измерительной аппратуры на опорах. [30]
Страницы: 1 2 3 4