Cтраница 1
Переход термодинамической системы из одного состояния в другое в термодинамике называется процессом. [1]
Переход термодинамической системы из одного состояния в другое в термодинамике называют процессом. [2]
Переход термодинамической системы из лабильного или мета-стабильного состояния в стабильное происходит необратимо и состоит из активируемой и самопроизвольной неактивируемой стадий. [3]
Переход термодинамической системы в равновесное состояние всегда сопровождается возникновением потоков физической величины, которая является неоднородной, то есть неодинаковой в разных частях системы. Процессы, в которых благодаря возникновению потоков осуществляется перенос той или иной физической величины из одной области термодинамической системы в другую, называются явлениями переноса. [4]
Процесс - переход термодинамической системы из одного состояния в другое, который сопровождается изменением хотя бы одного из параметров состояния. [5]
Термодинамическим процессом называют переход термодинамической системы ( рабочего тела) из одного состояния в другое под влиянием внешних воздействий. [6]
Равновесный процесс - процесс перехода термодинамической системы из одного равновесного состояния в другое, столь медленный, что асе промежуточные состояния можно рассматривать как равновесные. [7]
Таким образом, при переходе термодинамической системы из неравновесного состояния в равновесное без внешнего воздействия на нее энтропия этой системы увеличивается и в равновесном состоянии достигает наибольшего значения. Это Положение называется законом возрастания энтропии. [8]
Отсюда следует, что при переходе термодинамической системы из одного определенного состояния / в другое определенное состояние 2 разность между полученным системой количеством тепла Q и совершенной ею работой L не зависит от того, как этот переход совершался, и определяется только начальным и конечным состояниями системы. [9]
Отсюда следует, что при переходе термодинамической системы из одного определенного состояния 1 в другое определенное состояние 2 разность между полученным системой количеством тепла Q и совершенной ею работой L или L не зависит ют того, как этот переход совершался, и определяется только начальным и конечным состоянием системы. [10]
Равенство (17.3) означает, что приведенная теплота процесса перехода термодинамической системы из начального состояния / в конечное состояние 2 по пути 1-а - 2 и по пути 1 - Ь-2 одинакова. Поскольку процесс l - a - 2 - b - l является произвольным, можно утверждать, что аналогичное равенство имеет место для любых обратимых процессов перехода термодинамической системы из начального состояния в конечное. [11]
В неизолированных термодинамических системах энтропия может возрастать, во-первых, вследствие поступления тепла извне, согласно формуле (2.51), во-вторых, вследствие перехода термодинамической системы в равновесное состояние. [12]
Если значения скоростей изменения параметров состояния влияют на протекание процессов, то такие процессы называются неравновесными. Процесс перехода термодинамической системы от одного состояния к другому называется обратимым, если для каждого промежуточного состояния уравнения для бесконечно малых приращений параметров удовлетворяются также при замене знаков этих приращений на обратные, и необратимым - в противоположном случае. Процесс называется адиабатическим, если приток тепла к системе ( и теплообмен между любыми частями системы) равен нулю; процесс называется изотермическим, если он происходит при постоянной температуре. [13]
Данное свойство энтропии сразу же кажется более существенным, чем ее свойства, связанные с термодинамическим тож-деством. Возможно, энтропия всегда растет при переходах термодинамических систем в равновесие. Если это так, то, вероятно, энтропию можно определить и для неравновесных состояний. [14]
Равенство (17.3) означает, что приведенная теплота процесса перехода термодинамической системы из начального состояния / в конечное состояние 2 по пути 1-а - 2 и по пути 1 - Ь-2 одинакова. Поскольку процесс l - a - 2 - b - l является произвольным, можно утверждать, что аналогичное равенство имеет место для любых обратимых процессов перехода термодинамической системы из начального состояния в конечное. [15]