Переход - атомная система
Cтраница 1
Переход атомной системы в возбужденное состояние происходит в результате поглощения энергии при электронном ударе, снятие возбуждения сопровождается переходом энергии к электрону плазмы. В рамках данной модели предполагается, что на заселенность уровней практически не влияют те самые излучательнъге переходы, которые мы исследуем и которые мы надеемся использовать для определения Тв плазмы. Это означает, что плазма настолько плотная и частота электрон-ионных столкновений столь велика, что время жизни возбужденной системы относительно спонтанного излучения много больше, скажем раз в десять, чем время жизни между столкновениями. [1]
При переходе отдельной атомной системы с одного уровня на другой величина AAf изменяется скачком на плюс или минус 2; флуктуационная сила Гдлг описывает процесс типа дробового шума. [2]
Сначала рассмотрим вероятность перехода атомной системы ( атома) из основного состояния 1 в возбужденное состояние 2 в результате одновременного поглощения нескольких ( п) фотонов. Применяя теорию возмущений, зависящих от времени ( см. разд. [3]
В соответствии с законом сохранения энергии переходы атомной системы из одного стационарного состояния в другое связаны с получением системой энергии или ее отдачей. Ими могут быть либо переходы с излучением или поглощением ( оптические переходы), когда атомная система поглощает или испускает электромагнитное излучение, либо переходы без излучения ( безызлучатель-ные, или неоптические, переходы), когда происходит непосредственный обмен энергией между рассматриваемой атомной системой и окружающими системами, с которыми она взаимодействует. [4]
 |
Схема уровней атома натрия.| Схема уровней иона кальция. [5] |
Излучение спектральных линий может происходить при переходе атомной системы между двумя термами различной четности; переход между термами одной четности обычно дает очень слабые спектральные линии. [6]
Ряд причин вызывает уширение монохроматической спектральной линии, возникающей в результате перехода атомной системы ив одного квантового состояния в другое. В реальных условиях, как правило, одновременно действуют несколько механизмов, приводящих к уширению линии, но усилия и искусство экспериментатора должны быть направлены на то, чтобы выделить доминирующий фактор и, анализируя экспериментальную ситуацию, а при необходимости ж видоизменяя ее, перейти от наблюдаемых па олыте характеристик профиля спектральной линии к физическим параметрам плазмы. [7]
С т ( т - время разрушения фазы резонансного перехода), если напряженность поля этих импульсов достаточна для того, чтобы за время их действия вызвать переход атомной системы в возбужденное состояние или ( при еще больших напряженностях поля) вызвать качание атомной системы между основным и возбужденным состояниями. Это явление принято называть оптической нутацией. Поскольку релаксацией можно пренебречь, обмен энергией между импульсом и атомной системой является обратимым, и атомная система участвует в нестационарных процессах только благодаря ее способности накоплять энергию. При известных экспериментальных условиях такие импульсы могут пробегать среду без потерь, причем скорость распространения может существенно отклоняться от определенной обычным образом групповой скорости ( ср. [8]
ДФП) позволяет непосредственно установить специфику двухфотонного поглощения: первое слагаемое содержит операторы уничтожения фотонов в модах ( Л и i2, а также операторы Ферми для перехода атомной системы. [9]
При быстром образовании физического контакта твердого тела с расплавом, например при сварке путем расплавления одного из соединяемых материалов, сначала на границе твердой и жидкой фаз будет наблюдаться пик межфазной энергии шг, аналогичный шп ( см. рис. 1.2, б), так как переход атомной системы в новое состояние происходит не мгновенно, а за некоторый конечный промежуток времени. Длительность ретардации ( задержки) пика поверхности раздела, как называют этот период, может быть приближенно рассчитана как время жизни атома перед потенциальным барьером или определена опытным путем. [10]
При быстром образовании физического контакта твердого тела с расплавом, например, при сварке путем расплавления одного из соединяемых материалов, сначала на границе твердой и жидкой фаз будет наблюдаться пик межфазной энергии WT, аналогичный wn ( см. рис. 1.2, б), так как переход атомной системы в новое состояние происходит не мгновенно, а за некоторый конечный промежуток времени. Длительность ретардации пика поверхности раздела, как называют этот период задержки, может быть рассчитана приближенно как время жизни атома перед потенциальным барьером или определена опытным путем. [11]
При изменении температуры или других параметров процесса пайки условия взаимодействия в контакте основной металл - припой изменяются, что в свою очередь меняет условия равновесия в зоне реакции. При этом переход атомной системы основной металл - припой в равновесие в соответствии с новыми условиями осуществляется не мгновенно, а за некоторый конечный промежуток времени. [12]
 |
Изменение потенциальной анергии системы атомов. [13] |
Это замедление обусловлено тем, что на свободной поверхности твердого или жидкого металла атомы оказываются неуравновешенными из-за отсутствия связи ( вакуум) пли ослабления связи, вызванного другими свойствами окружающей среды. Это приводит к повышению энергии поверхности слоя Еи ( рис. 1 ( 19, а) по сравнению с энергией Еп, необходимой атому для перемещения внутри тела. Аналогичное явление возникает и при сварке разнородных металлов, когда из-за быстрого образования физического контакта жидкого металла с твердым, более тугоплавким ( стадия А), ил границе фаз образуется пик межфазиой энергии Ег ( рис, 169, б), так как переход атомной системы в новое состояние осуществляется не мгновенно, а за некоторый конечный промежуток времени. Указанное явление и определяет период ретардации. [14]
Страницы: 1