Переход - пограничный слой
Cтраница 2
Наличие большого положительного градиента давления перед цилиндром при малых зазорах вызывает ускоренный переход пограничного слоя на экране в турбулентное состояние. [16]
Сопротивление тела зависит от степени турбулентности потока, потому что с ростом ее ускоряется переход пограничного слоя из ламинарного в турбулентный. Турбулентность сильнее сказывается на сопротивлении хорошо обтекаемых тел, у которых оно определяется по преимуществу формой тела. У круглого цилиндра до кризиса турбулентность может понизить величину коэффициента лобового сопротивления до 50 % значения в потоке с малой пульсацией скорости. [17]
Вп 0, эти корреляционные формулы применимы до точки, где возникает отрыв потока или переход пограничного слоя. Как будет показано в разд. [18]
 |
Распределение давления на поверхности гладкого и с надстройками кругового цилиндра в условиях равномерного потока. [19] |
Качественно характер распределения давления в обоих случаях одинаков, за исключением местоположения точек отрыва потока, перехода пограничного слоя от ламинарной формы течения к турбулентной и абсолютных значений коэффициента минимального давления. Эти параметры имеют существенно большие значения при низкой степени турбулентности набегающего потока, чем при высокой, что подтверждает описанный выше эффект влияния турбулентности на характер обтекания. [20]
В литературе, посвященной уравнениям пограничного слоя Прандтля, всегда возникает вопрос о краевом условии, которое регулирует переход пограничного слоя в невязкий внешний поток. Многие авторы считают, что это условие перехода является излишним, если распределение скоростей по одной из нормалей к стенке ( например, входной профиль) действительно смыкается для больших у с величиной внешней скорости. Это предположение можно строго доказать, если принять, что решения в отношении х являются аналитическими. Необходимо при этом, чтобы входной профиль был бесконечно дифференцируем, а все его производные имели асимптотическое разложение. [21]
Рейнольд-са, Маха и Прандтля, а также тепловых условий на поверхности профиля, если известны значения числа Рейнольдса перехода пограничного слоя и коэффициента k в турбулентном следе. [22]
Для областей отрыва потока за донным срезом и в вырезах перед уступами или за ними при дозвуковых и сверхзвуковых скоростях переход пограничного слоя является важным фактором, влияющим на критическую длину ( см. ниже), которая в первом приближении не зависит от чисел Рейнольдса и Маха. Существует максимальное ( критическое) отношение длины оторвавшегося вязкого слоя к глубине выреза в твердой стенке, при превышении которого каверна разрушается с образованием самостоятельных областей отрыва около каждого края выреза. Путем измерения распределений давления и скорости в кавернах Харват и др. [8] выявили условия образования самостоятельных каверн в вырезах и установили параметры, определяющие структуру течения и распределение давления. [23]
 |
График изменения коэффициента силы лобового сопротивления шара. [24] |
Оказывается, что критическая зона связана с переходом пограничного слоя шара из ламинарного состояния в турбулентное 1аким образом, при переходе пограничного слоя из ламинарного режима в турбулентный коэффициент лобового сопротивления резко уменьшается. [25]
При различных числах Рейнольдса ( различной ширине кильватера) стабилизирующее влияние будут оказывать рейки, расположенные ближе к точкам отрыва потока или перехода пограничного слоя в турбулентное движение. Вследствие этого срыв вихрей с неподвижного цилиндра должен быть периодичным и для критического режима. [26]
В соответствии с данным критерием, при движении затупленного конуса с характерным размером L - 1 5м по траектории спуска при М 20 переход пограничного слоя начинается на высотах Н - 264 - 29 км. [27]
Результат сделанных допущений является приближенным, но он характеризует важное свойство рассматриваемого процесса течения: давление по нормали к стенке в пограничном слое почти не меняется и, следовательно, остается таким же, как на стенке в точках указанной нормали на линии перехода пограничного слоя в ядро потока. Поскольку ядро потока имеет ничтожные потери на трение, то можно считать движение в нем изоэнтропным и по законам этого движения при известных параметрах его начала рассчитать параметры, в том числе и давление, в любой точке по ходу линий тока. [28]
Метод сублимации основан на том, что скорость испарения специального налета с поверхности модели в ламинарной и турбулентной областях различна. Этот метод широко применяется при визуальном исследовании перехода пограничного слоя из ламинарного в турбулентный на моделях различных тел. Для этого исследуемую поверхность модели предварительно покрывают твердым веществом, например каолином, на который наносят летучую жидкость с таким же коэффициентом преломления. [29]
Из последних двух примеров можно видеть, что переход пограничного слоя в невязкое течение совершается в этих случаях по другим законам, нежели в случаях, рассмотренных выше. [30]
Страницы: 1 2 3