Cтраница 2
Например, если заданы изменения температуры и деформации, то переход изображающей точки из исходного положения С при температуре Т3 в исходное положение при температуре Т Ts условно разбивают на отдельные этапы. Сначала из точки С проводят полную разгрузку с модулем упругости Е ( Ts), приходят в точку С0, затем переходят к температуре Т4 и, наконец, деформируют образец до заданного значения деформации. [16]
Форма колебаний напряжения ик и токов и 1L и ic в активной области определяется в значительной степени резонансными свойствами контура в поэтому близка к синусоидальной. За весьма малый по сравнению с периодом колебаний промежуток времени при переходе изображающей точки из активной области в область насыщения выходное сопротивление полупроводникового триода резко уменьшается, и контур практически закорачивается. Более подробно форма напряжения ик в области насыщения будет рассмотрена ниже. [17]
При этом / tl - t0, и минимальное значение функционала / соответствует минимальному времени перехода изображающей точки из положения А в В. А, характеризующего начальные условия, перемещается в начало координат, минимальное значение / характеризует минимальную длительность переходного процесса. [18]
Все это имеет целью не только показать известную произвольность, но вместе с тем и богатство в - способах арифметизации квантованного пространства, даже такого простого, как рассматриваемое нами на примере шахматной доски двумерное пространство. Читатель, знакомый с идеями, например, Беллмана относительно оптимизирующих систем, заметит, что изложенные только что соображения весьма тесно связываются с возможными и наикратчайшими переходами изображающей точки при поиске оптимального решения. [19]
Предположим, что исследуется движение изображающей точки на отрезке M M2 основной траектории. Так как постоянные энергии h при движении изображающей точки по основной траектории и траектории сравнения одинаковы, можно утверждать, что промежуток времени, соответствующий переходу изображающей точки из положения М в положение М2 по основной траектории, не равен промежутку времени, необходимому для перехода этой же точки из положения MI в положение М2 по траектории сравнения. Поэтому для доказательства принципа Эйлера - Лагранжа следует применять неизохронные ( полные) вариации. [20]
Каждый участок фазовой плоскости, соответствующий одному линейному участку нелинейной характеристики, будем называть ее листом. По числу различно математически описанных линейных участков нелинейной характеристики будем определять число листов фазовой плоскости и соответственно называть фазовую плоскость двух -, трех-и многолистной. Переход изображающей точки с одного листа на другой может происходить как непрерывно, так и с разрывом в зависимости от дифференциального уравнения, описывающего систему. При этом различные листы могут сопрягаться либо на границах при непрерывных однозначных нелинейностях, либо накладываться один на другой в случае неоднозначных нелинейностей. Обычно фазовые координаты выбирают так, чтобы даже при разрывных характеристиках нелинейных звеньев фазовые траектории были непрерывными. [21]