Cтраница 1
Переходы Фредерикса обсуждались в разд. Во всех этих переходах мы рассматриваем монодоменный нематик, прикладываем к нему поле, перпендикулярное оптической оси. [1]
Электрический аналог перехода Фредерикса был известен со времен опытов Фредерикса и Цветкова. [2]
Другой тип переходов Фредерикса представляет интерес с точки зрения образования плавных дефектов. [3]
Существует несколько способов наблюдения перехода Фредерикса. Все они основаны на измерении зависимости от поля какого-либо анизотропного параметра вещества. [4]
Этот эффект является следствием перехода Фредерикса, но наблюдается на жидких кристаллах, легированных красителями, и поэтому выделен в самостоятельный параграф. Действию поля подвержена жидкокристаллическая матрица ( хозяин); назначение красителя ( гостя) состоит лишь в том, чтобы визуализовать эффект. [5]
Типичным случаем для нематика является переход Фредерикса между двумя ориентирующими стеклянными пластинами ( см. гл. Для каждой из трех типичных геометрий Фредерикса, обозначенных как случаи 1 - 3 на фиг. [6]
Происходит переход, известный под названием перехода Фредерикса. [7]
Поскольку диэлектрическая постоянная сильно анизотропна, то переход Фредерикса в нематике может быть также индуцирован приложением поперечного по отношению к слою электрического поля. Однако по сравнению со случаем магнитного поля в этом случае возникают два усложнения. Во-первых, электрическое поле в общем случае не однородно поперек слоя. Чтобы выйти за пределы припороговой области, следует учесть неоднородность поля E ( z) и, кроме того, отличие случаев проводящего и диэлектрического нематиков. [8]
Этот процесс переориентации с 30 - х годов известен под названием перехода Фредерикса. [9]
Наибольшее практическое значение имеет так называемый твист-эффект, представляющий собой все тот же переход Фредерикса, но в предварительно закрученной ( твист -) структуре. Жидкокристаллическая нематическая твист-ячейка была изобретена Шнадтом и Гельфричем в 1970 г. Схема такой ячейки приведена на рис. 7.10: LC - жидкий кристалл, PI, Р2 - поляроиды, Е, EZ - прозрачные электроды, / - экран, G - стекло. [10]
Соответствующая деформация показана на рис. 4.18, г. Она отличается от деформации tНЖК при переходе Фредерикса ( см., например, рис. 4.4 6) тем, что максимальный угол отклонения директора имеет место на ограничивающих поверхностях, а в середине слоя угол отклонения равен нулю. Это обусловлено спецификой флексоэффекта: поляризация под действием поля возникает равномерно по всему объему, и в результате момент, способный повернуть директор на угол в, имеет место только на поверхности. [11]
Методы ориентации смектики С находятся еще в стадии разработки, и, видимо, поэтому переход Фредерикса в Sc-фазах экспериментально пока не исследован. [12]
Неучет этой вязкости приводит к двадцатикратному рассогласованию значений поверхностной энергии, полученных из исследований статики и динамики перехода Фредерикса. [13]
Если Н перпендикулярно плоскости симметрии ( вдоль у), то при некотором поле Нс, обратно пропорциональном толщине образца, должен возникнуть обычный переход Фредерикса. [14]
После этого отступления по поводу влияния электрического поля приступим к изучению влияния флуктуации магнитного поля на нематический слой и определим, каким образом это влияние видоизменяет переход Фредерикса. Внешний параметр, как уже говорилось, входит в данную задачу нелинейно - в (8.179) фигурирует квадрат магнитного поля. Поэтому здесь можно применить теоретические методы, развитые в предыдущем разделе. В этом случае остаются справедливыми те допущения, которые привели нас к уравнению (8.185), которое и будет служить в качестве отправной точки при изучении влияния внешнего шума на переход Фредерикса. По причинам, разъясненным ранее, мы снова представляем внешний шум ОУ-процессом. [15]