Переход - возбужденное ядро
Cтраница 2
 |
Пробег и ионизирующая способность ос - и ( 3-частиц.| Относительная ионизирующая и проникающая способность различных излучений. [16] |
Возможен случай, когда при ( - распаде ядра атомов оказываются в возбужденных состояниях с несколько различными уровнями энергии. В этом случае распад сопровождается уиз-лучением, возникающим при переходе возбужденных ядер в основное состояние. [17]
В отличие от 3-частиц электроны конверсии имеют дискретный спектр. Их энергия меньше энергии - кванта, которой мог бы быть испущен при переходе возбужденного ядра в основное состояние, на величину энергии связи электрона в атоме. Конверсия сопровождается также испусканием вторичного электромагнитного излучения, обусловленного заполнением освободившейся вакансии в электронной оболочке электронами с внешних орбиталей. Процесс внутренней конверсии может сопровождать не только изомерный переход, но и - излУчение, сопутствующее другим видам распада. [18]
В результате захвата нейтрона взаимодействующим ядром образуется составное ядро, находящееся в весьма возбужденном состоянии. Переход возбужденного ядра в стабильное состояние сопровождается испусканием у-излучения. Установлено, что реакция радиационного захвата вида ( п, у) возможна при любых энергиях нейтрона и для ядер всех элементов. [19]
Ядра, образовавшиеся в результате радиоактивного распада исходных ядер, называются дочерними. Они обладают избыточной энергией по сравнению с исходными и поэтому их состояние называют возбужденным. Переход возбужденного ядра в основное состояние сопровождается выделением энергии в виде квантов электромагнитного излучения, или у-квантов. [20]
Более энергичные у-лучи могут быть получены в результате реакции взаимодействия протонов с ядрами. Напомним, что при переходе возбужденного ядра 4Ве8, находящегося в нечетном состоянии, в основное четное состояние испускаются у-кванты с энергией примерно 17 6 Мэв. [21]
Коэффициент пропорциональности может быть рассчитан теоретически, поскольку электромагнитное взаимодействие поддается точному расчету, а ядерное взаимодействие в процессе не участвует, так как ядро ведет себя здесь как твердое тело. Тем самым, измеряя сечение кулонов-ского возбуждения, можно определять внутренние квадрупольные моменты ядер. Экспериментально реакция кулоновского возбуждения идентифицируется с помощью регистрации у-квантов, вылетающих при переходе возбужденного ядра обратно в основное состояние. [23]
Коэффициент пропорциональности может быть рассчитан теоретически, поскольку электромагнитное взаимодействие поддается точному расчету, а ядерное взаимодействие в процессе не участвует, так как ядро ведет себя здесь как твердое тело. Тем самым, измеряя сечение кулонов-ского возбуждения, можно определять внутренние квадрупольные моменты ядер. Экспериментально реакция кулоновского возбуждения идентифицируется с помощью регистрации у-квантов, вылетающих при переходе возбужденного ядра обратно в основное состояние. [25]
Было найдено, что спектр у-лучей состоит из резких линий определенной длины волны. Эти длины волн, вообще говоря, очень малы и не могут быть измерены рент-геноспектрографом с большой точностью, так как угол отражения от кристалла настолько мал, что становится трудньш различить отраженный и прямой пучок лучей. Для изучения у-лучей с успехом применяются два других хорошо известных явления: фотоэлектрический эффект и эффект Комптона, Испускание рентгеновских лучей объясняется изменением энергетических состояний атома. Аналогично, испускание у-лучей может быть приписано изменениям энергетических состояний ядра. Имеется правдоподобное предположение, что испускание а - или ( j - частицы может привести к образованию ядра в возбужденном состоянии, у-лучи испускаются при переходе образовавшихся возбужденных ядер в более низкие возбужденные состояния или в основное состояние. Имеется много-экспериментальных доказательств того, что у-лучи испускаются образовавшимся ядром. [26]
Страницы: 1 2