Разрешенный переход

Cтраница 1

Разрешенные переходы подразделяют на фермиевские и гамов-теллеровские. Фермиевскими и гамов-теллеровскими называются переходы, в которых суммарный спин пары е - ve равняется соответственно нулю и единице. [1]

Разрешенные переходы подразделяются на сверхразрешенные и нормально разрешенные. Сверхразрешенными называются такие переходы, которые происходят без какого-либо изменения ядерной структуры. Они характеризуются наименьшими значениями lg ( / Ti / 2) 2 5 - 3 0 и идут, как правило, между соседними компонентами одного и того же изомультиплета ( см. гл. [2]

Разрешенные переходы между этими уровнями имеют интенсивность, меняющуюся в зависимости от ориентации осциллирующего магнитного поля, как это показано в табл. 3.10. Поведение уровней энергии в частном случае Е ll % D показано на фиг. [3]

Разрешенные переходы подразделяются на сверхразрешенные и нормально разрешэнные. Сверхразрешенными называются такие переходы, которые происходят без какого-либо изменения ядерной структуры. Они характеризуются наименьшими значениями lg ( / Ti / J да 2 5 - 3 0 и идут, как правило, между соседними компонентами одного и того же изомультиплета ( см. гл. [5]

Виды деформационных колебаний. [6]

Разрешенные переходы между дискретными колебательными состояниямл определяются соответствующими правилами отбора. Основное из них гласит, что переход между двумя коле0ательными состояниями, связанный с поглощением соответствующего фотона, возможен только в том случае, если при колебании изменяется дипольный момент молекулы. Поэтому валентные колебания двух одинаковых атомов в двухатомной молекуле ( например, в Вг2) не приводят, к появлению соответствующей колебательной полосы в ее спектре. Как уже было указано, это правило отбора обусловлено тем, что обертонные полосы обладают гораздо более низкой интенсивностью, чем основные. [7]

Энергетические спектры разрешенных р - пероходов с кулоновской попранной длн 780 и Z ( для 01 МяВ. в случае Z 0 р - и р - спектры совпадают. Но оси абсцисс отложена полная энергия электрона. [8]

Разрешенные переходы подразделяются на сверх-раз решенные и затрудненные. [9]

Контурные диаграммы молекулярных орбиталей основного ( в и одного из возбужденных ( б состояний молекулы нитробензола. Обозначения те же, что на 7.| Контурные диаграммы молекулярных орбиталей основного ( в и одного из возбужденных ( б состояний молекулы пара - нитроанилина. Обозначения те же, что на 7. [10]

Разрешенные переходы в молекуле нитроанилина имеют энергию 437; 6 14 и 6 63 эВ, Наиболее высокочастотный из этих трех переходов соответствует переходам в молекулах монозамещенных производных бензола и является лк - я. [11]

Однако разрешенные переходы на частотах ш13 и со24 не изменяют величины ядерной поляризации в образце. Это означает, что в этих случаях электронная поляризация является практически равновесной, а ядерная поляризация существенно неравновесна. Время установления равновесной ядерной поляризации может существенно превышать время спин-решеточной релаксации. [12]

Показаны разрешенные переходы в средних магнитных полях. [13]

Тп разрешенных переходов существенно превышают экспериментально измеренные в растворах. [14]

Для разрешенных переходов вероятность зависит от энергии электрона только через элемент объема в пространстве импульсов. [15]

Страницы: 1 2 3 4