Атомный переход

Cтраница 1

Принцип действия атомной лучевой трубки. [1]

Атомный переход в АЛТ определяется по значению тока детектора, который изменяется в зависимости от изменения частоты СВЧ сигнала. Если СВЧ поле модулировано по частоте, то на выходе детектора имеется сигнал с. FM, который несет информацию о значении и знаке расстройки частоты СВЧ поля относительно частоты атомного перехода. [2]

Атомные переходы, возбуждающие два оптических пути, являются сильно коррелированными, когда верхние состояния а и 6) создаются в когерентной суперпозиции, как в случае эффекта Ханле или экспериментах по квантовым биениям. В случае эффекта Ханле, в качестве состояний а) и 6) можно взять состояния линейной поляризации, образованные из одного состояния эллиптической поляризации, как показано на рис. 14.1 а. [3]

Рассмотрим атомные переходы между двумя уровнями. [4]

Какой из следующих атомных переходов может произойти при наличии света подходящей частоты. [5]

Газоразрядные лазеры на атомных переходах Возбуждение электронным ударом позволяет получать непрерывную и импульсную генерацию па большом числе квантовых переходов разя, атомов в видимой части спектра ( в основном атомов инертных газов) и гл. Прямым электронным ударом наиб, эффективно возбуждаются уровни, связанные с осн. Для их возбуждения используют тлеющий разряд или высокочастотный разряд. На ряде линий достигается высокий коэф, усиления ( напр. [6]

Интенсивное излучение на частоте атомного перехода способно существенно изменить распределение атомов по частотам. При этом распределения для атомов, находящихся на верхнем и на нижнем уровнях отличаются друг от друга. Однако пока будем считать, что поле излучения является слабым и указанный эффект отсутствует. [7]

ПГС с молекулярным или атомным переходом в пределах 0 01 см 1 в течение нескольких часов. Уже созданы ПГС для более длинноволнового диапазона ( до 14 мкм) с использованием других нелинейных кристаллов. [8]

Если используется излучение только одного атомного перехода, то источник квазимонохроматичен; это означает, что энергия распределена непрерывно в пределах некоторого частотного интервала шириной Ava со средней частотой v, так что Ava Cv. Обычно распределение энергии по частоте имеет лоренцеву или гауссову форму. Если время жизни для атомного перехода в газе равно тг, то это означает, что длительность большинства отдельных волновых цугов не более тг сек. Mi, достигнет экрана и рассеется от него раньше, чем успеет дойти часть цуга, проходящая более длинный путь. Поэтому каждый волновой цуг может интерферировать только с другими приходящими к экрану цугами волн. Но эти другие волны испускаются по случайному закону со случайными фазами, так что на экране происходит случайная суперпозиция интерференционных картин и в среднем экран будет освещен равномерно. [9]

Схема энергетических уровней изолированного иона неодима. [10]

В соответствии с правилами отбора атомных переходов, оптические переходы между энергетическими уровнями внутри одной электронной подоболочки запрещены. [11]

Частота поля должна превышать частоту атомного перехода, чтобы удовлетворить условию резонанса для атома, движущегося в том же направлении, в котором распространяется волна. [12]

Это равенство получено применительно к атомным переходам, а для молекулярных переходов его можно использовать лишь с корректировкой, но и при этом, особенно в случае малых интен-сивностей переходов, возможны лишь грубые оценки только по порядкам величин. [13]

Распределение интенсивности по поперечному сечению луча.| Зависимость мощности. [14]

Другими ОКТ, работающими на атомных переходах, являются лазеры на чистых инертных газах Хе, Аг, Кг, Ne, однако мощность этих лазеров значительно меньше. [15]

Страницы: 1 2 3 4