Cтраница 1
Сегнетоэлектрический переход, в выражение (5.31) следует добавить члены, описывающие взаимодействия между цепями, которые предположительно являются слабыми и дальнодействующими и могут рассматриваться в приближении молекулярного поля. [1]
Сегнетоэлектрический переход происходит при температуре, характеризующейся изменением спонтанной поляризованное P. [2]
При сегнетоэлектрическом переходе неполярный кристалл становится спонтанно поляризованным. Как правило, неполярная фаза является более высокотемпературной, чем полярная. Сегнето-электрические переходы могут быть близки к модели ФП как первого, так и второго рода, причем почти в каждом сегнетоэлектрическом кристалле ФП имеет свои особенности. Целесообразно поэтому остановиться на рассмотрении лишь наиболее обших явлений, связанных с ФП в сегнетоэлектриках. [3]
В обычном сегнетоэлектрическом переходе, когда изменение симметрии полностью определяется вектором поляризации, переход происходит в высшую ( из числа допускающих пироэлектричество) подгруппу пространственной группы исходной ( непироэлектрической) фазы. При несобственном же сегнетоэлектрическом переходе пироэлектрическая фаза относится к подгруппе более низкой симметрии. [4]
Отметим, что несобственный сегнетоэлектрический переход возможен только при многокомпонентных параметрах порядка. Но это означало бы, что ц и Pz совпадают по своим трансформационным свойствам, так что Pz и само могло бы быть выбрано в качестве параметра порядка. [5]
Таким образом, при несобственном сегнетоэлектрическом переходе образуются как границы, отделяющие домены с разной поляризацией, так и антифазные границы. Одним из наиболее изученных переходов такого типа является упорядочение в сплавах. Термин антифазная граница возник именно в этой области. [6]
Но существуют также и такие сегнетоэлектрические переходы, в которых параметр порядка преобразуется по неприводимому представлению симметричной фазы, не отвечающему компонентам вектора. [7]
Исследование с помощью рассеяния нейтронов [35] сегнетоэлектрического перехода в CsD2PO4 показало квазиупругое диффузное распределение интенсивности, характерное для одномерной системы с цепным упорядочением, параллельным сегнетоэлектрической оси b этого моноклинного кристалла. Такая структура резко отличается от тетрагональной структуры KD2PO4, в которой рассеяние обнаруживает характерные признаки трехмерной диполь-ной системы. [8]
Для образцов из нестехиометри-ческих расплавов при температуре сегнетоэлектрического перехода величины е, как правило, были еще выше. [9]
По мнению Девиссона, никаких изменений путей пробоя вблизи температуры сегнетоэлектрического перехода не наблюдается. Пути в колеманите ( § 2 - 12) не изменяются вблизи - 2 5 С, хотя при этой температуре появляются сильно выраженные пики в кривых диэлектрической проницаемости и пироэлектрических постоянных, а электромеханическая связь становится подобно той, которая наблюдается в кварце. Картина путей разряда не обусловлена присутствием значительной электромеханической связи. [10]
Потенциал (3.25) Может быть использован для описания диэлектрических аномалий при сегнетоэлектрических переходах из фазы с. Конкретный анализ диэлектрических свойств этих кристаллов несколько усложняется в связи с тем, что переход из кубической в несимметричную тетрагональную фазу является переходом I рода, близким к переходам II рода, к рассмотрению которых мы переходим. [11]
Из феноменологического описания КТН следует, что замещение ионов Nb на ионы Та изменяет природу сегнетоэлектрического перехода первого рода, и он становится переходом второго рода. В этом случае, согласно (2.6), величина етах становится бесконечно большой, но экспериментальное значение етах имеет конечную величину вследствие негомогенности образца, недостаточно высокого качества электродов и конечной величины амплитуды измеряемого сигнала. [12]
Изучение направленного пробоя в кристаллах сегнетоэлектриков представляет интерес, так как в этих кристаллах вблизи температур сегнетоэлектрического перехода наблюдаются заметные изменения электрических и электромеханических свойств. [13]
Следует заметить, что, по данным вычислений Кокрена [425], в КН2РО4 частота колебания, связанного с сегнетоэлектрическим переходом, должна изменяться от 85 сиг1 при комнатной температуре до 14 см 1 в точке перехода. Наблюдавшийся в [429] эффект в отношении величины смещения плохо согласуется с теорией. [14]
Таким образом, используя простое предположение о температурной зависимости произведения па0 и формулу Лорентца для внутреннего поля, мы легко приходим к выводу о существовании сегнетоэлектрического перехода ( см. ниже) и к закону Кюри - Вейса: для всякого сегнетоэлектрика, испытывающего переход второго рода, существует такая температура Т 0 ( температура Кюри - Вейса), при которой его сегнетоэлектрические свойства исчезают. [15]