Ядерный переход

Cтраница 2

Для легких элементов очень большие частоты ядерных переходов ( - 300 Кэв) в сочетании с малой массой ядра делают вероятность эффекта ненаблюдаемо малой. Из этого перечня видно, что большинство элементов, имеющих мессбауэровские ядра, образуют в то же время координационные ( комплексные и металлорганические) системы, и это обстоятельство выявляет особую значимость у-резонансной спектроскопии для координационной химии. [16]

Другим фактором, влияющим на вероятность ядерного перехода, является изменение четности системы. Ядерное состояние может быть четным или нечетным в зависимости от того, меняет ли волновая функция знак при изменении знаков всех пространственных координат системы. Собственно говоря, четность - это более общая форма азимутального квантового числа, и так же, как электронный переход зависит от квантового числа /, ядерный переход зависит от изменения четности. Таким образом, при рассмотрении переходов между различными ядерными состояниями одно из квантовых условий будет связано с тем, изменяется или нет четность. [17]

Теперь мы рассмотрим вопрос о вероятности ядерного перехода. [18]

Принципиальная схема эксперимента по исследованию мессбау-чровского спектра поглощения. [19]

Вследствие очень малой ширины линий, соответствующих ядерным переходам, эффект Мессбауэра весьма чувствителен даже к небольшому изменению энергии у-и: 1ЛУ е шя. Поэтому в у-резонансных спектрах проявляются сравнительно слабые взаимодействия между ядром и орбитальными электронами. Влияние электронного окружения определяет сверх гонкую структуру v-спекг-ров. [20]

По существу эта формула отражает тот факт, что ядерный переход происходит в результирующем магнитном поле, которое представляет собой векторную сумму внешнего поля и статической компоненты локального магнитного поля, обусловленного магнитными электронами. [21]

Схема расщепления энергетических уровней электрона ( а и протона. [22]

Явления ЭПР и ЯМР заключаются в индуцировании электронных или ядерных переходов из нижнего энергетического состояния в верхнее. [23]

Тем не менее эти значения энергии намного превышают энергию ядерных переходов в спектрах ЯМР ( гл. [24]

Первый сомножитель в квадратных скобках представляет собой постоянный параметр данного ядерного перехода ( отсюда происходит термин изомерный сдвиг), второй связан с различием химического строения источника и поглотителя. Он непосредственно определяется химической связью и валентностью атома, ядро которого участвует в гамма-резонансе. Таким образом, измерение химического сдвига методом мессбауэровской спектроскопии позволяет судить о плотности электронов на ядре, и, следовательно, о химическом состоянии ( валентности) атома в изучаемом веществе. [25]

Непрерывный рентгеновский спектр.| Непрерывный и характеристический спектры рентгеновских лучей. [26]

Электромагнитное излучение называют гамма-лучами, если оно возникает при ядерных переходах. Гамма-излучение, испускаемое различными радиоактивными изотопами, лежит в широком диапазоне энергий. Так, в качестве примера гамма-излучателя с небольшой энергией квантов можно привести плутоний-239, который испускает гамма-лучи с энергией квантов меньше 1 кэв. В качестве наиболее жесткого гамма-излучения можно упомянуть об гамма-излучении фосфора-28, который испускает гамма-излучение с энергией квантов 7 6 Мэв. [27]

Мессбауэровский спектр поглощения порошка металлического железа ( 57Fe в отсутствие намагниченности. Использован источник 67Со, введенный диффузией. [28]

Подчеркнем, что выражение (1.125) справедливо лишь тогда, когда ядерный переход имеет чисто магнитный дипольный характер, а внутреннее магнитное поле Я аксиально симметрично. Кроме того, наблюдаемые интенсивности линий в скоростном спектре точно соответствуют соотношениям (1.125) лишь для тонких образцов и полностью разрешенной тонкой магнитной структуры спектра. [29]

Схема установки Райнса - Коуэна ( 1956 - 57. 1 - мишени. 2 - сцинтилляцнонные детекторы. 3 - ФЭУ. [30]

Страницы: 1 2 3 4