Магнитный фазовый переход
Cтраница 2
Для случая, когда поле приложено вдоль оси трудного намагничивания, см. рис. 3 к ст. Магнитный фазовый переход. [16]
СПИН-ФЛОП ПЕРЕХОД ( от англ, flop - шлепнуться, плюхнуться; опрокидывание подрешеток) - магнитный фазовый переход, наблюдаемый в антиферро-магнетиках при достаточно большом ( критич. [18]
Мы начнем обзор некоторых избранных критических показателей с того, что продолжим и углубим аналогию между жидкими и магнитными фазовыми переходами. [19]
Проблема нелинейной динамики доменных стенок - солитонов магнитных ( связанных состояний большого числа магнонов), 3) Развитие теории магнитных фазовых переходов между различными магн. [20]
В этой главе будут изложены некоторые основные представления теории магнетизма, рассмотрены различные виды взаимодействий в магнитных кристаллах, их магнитные свойства, магнитные фазовые переходы, а также вопросы, связанные с магнитной симметрией. [21]
Идея о связи микроструктуры доменных границ с процессами, предшествующими фазовому переходу в сегнетофазу, высказанная в работе [8], по-видимому, является существенной в случае магнитных фазовых переходов, мы ограничимся здесь лишь качественным обсуждением этого вопроса. [22]
Магнитные фазы характеризуются, параметрами магнитного упорядочения ( например, намагниченностью), а по их изменению идентифицируются фазовые переходы. Магнитные фазовые переходы могут быть обусловлены изменением только температуры ( спонтанные), давления или внешнего магнитного поля ( индуцированные), концентрации магнитных ионов ( концентрационные) и других термодинамических параметров. Различают магнитные фазовые переходы 1-го рода, когда параметр магнитного упорядочения изменяется скачком, и 2-го рода - с плавным изменением параметров упорядочения. [23]
Особое внимание уделяется области магнитных фазовых переходов ( по температуре, полю, давлению), вблизи которых интересующие нас эффекты, как правило, наиболее ярко выражены. [24]
Сравнивать ( есть или нет скачка), надо, естественно, однотипные характеристики. Например, есть вещества, у которых в определенных условиях скачком изменяется намагниченность - происходит магнитный фазовый переход 1-го рода. [25]
Наряду с этой категорией фазовых переходов ( к которым только и относится все сказанное ниже в этом параграфе), возможны также и переходы, в которых k0 зависит от температуры, так что периодичность менее симметричной фазы меняется вдоль линии точек перехода. Такие переходы будут рассмотрены в другом томе этого Курса ( том VIII) в связи с магнитными фазовыми переходами. [26]
Хотя в исходной модели, предложенной Вейссом для магнитной системы, легко можно получить точное решение, ни модель Изинга, ни модель Гей-зенберга не поддаются пока точному решению для трехмерной решетки. Тем не менее эти модели, по-видимому, представляют собой разумное теоретическое описание определенных физических систем, и поэтому их последовательное изучение много даст нам для понимания магнитных фазовых переходов. [27]
Магнитные фазы характеризуются, параметрами магнитного упорядочения ( например, намагниченностью), а по их изменению идентифицируются фазовые переходы. Магнитные фазовые переходы могут быть обусловлены изменением только температуры ( спонтанные), давления или внешнего магнитного поля ( индуцированные), концентрации магнитных ионов ( концентрационные) и других термодинамических параметров. Различают магнитные фазовые переходы 1-го рода, когда параметр магнитного упорядочения изменяется скачком, и 2-го рода - с плавным изменением параметров упорядочения. [28]
В нижней части табл. 9.2 ( после черты) приводятся правила преобразования переменных под действием штрихованных элементов га га. Это необходимо нам для определения магнитных ( точечных) групп. Возможно также рассмотрение структурных магнитных фазовых переходов между ОМС, указанными в табл. 9.1. Для этого надо записать, наряду со СФ (9.3) и МЭ (9.4) вкладами в термодинамический потенциал Ф, также магнитный вклад ( обмен и магнитная анизотропия), электрический и зеемановский вклады. Полное выражение для Ф будет содержать более полусотни слагаемых с независимыми коэффициентами, и ясно, что в настоящее время количественное рассмотрение на этой основе просто нереально. [29]
Как теоретически показано в работах [59, 114], акустические волны могут индуцировать динамические ПДС в однородно упорядоченных магнетиках, причем ширина доменов и доменных границ будут определяться длиной акустической волны и ее амплитудой. Причиной тому является возникновение дополнительной одноосной магнитной анизотропии, обусловленной маг-нитострикцией. Этот эффект наиболее сильно должен проявиться вблизи ориентационных магнитных фазовых переходов типа легкая ось-легкая плоскость. При выполнении условия, что энергия анизотропии значительно превосходит обменную энергию, ранее магнитооднородный образец будет разбиваться на отдельные слои с чередующимися направлениями намагниченности: вдоль и поперек направления распространения акустической волны. При распространении в магнетике бегущей волны индуцированная доменная структура будет перемещаться по образцу со скоростью акустической волны; при возбуждении стоячей волны ПДС будет иметь устойчивое пространственное распределение, определяемое периодом стоячей волны. [30]
Страницы: 1 2 3