Cтраница 2
В поглощении различают фотоионизацию атомов и свободно-свободные переходы в поле атома и иона. [16]
Сначала мы будем полностью пренебрегать процессами свободно-свободных переходов и считать, что рассеяние является единственным видом взаимодействия фотонов с электронами. Роль поглощения будет отмечена позднее. [17]
Полное количество энергии, излученное при свободно-свободных переходах в единице объема за единицу времени, получается путем интегрирования уравнения ( И. [18]
Спектральный показатель поглощения па единицу длины для свободно-свободных переходов в электрически нейтральных ионизованных газах определяется следующим соотношением ( ср. [19]
Первый член в формуле (11.36) учитывает вклад свободно-свободных переходов, второй - вклад связанно-свободных переходов. [20]
При малых степенях ионизации непрерывный спектр может определяться свободно-свободными переходами электронов в поле атомов. [21]
Непрерывным спектром обладает также излучение плазмы, возникающее при свободно-свободных переходах. Изменение энергии электрона при таком переходе зависит от условий столкновения с протонами. Поэтому при различных столкновениях излучаются фотоны разной энергии, что и создает сплошной спектр. [22]
В реальной плазме к этим процессам прибавляются столкно-вания электронов с ядрами и свободно-свободные переходы при этих столкновениях, которые являются более существенными, чем при столкновениях электронов. [23]
Иначе происходит сжатие газа за фронтом, когда его охлаждение обусловлено излучением при свободно-свободных переходах. [24]
Задача о свободно-связанных переходах для HJ, так же как и задача о свободно-свободных переходах при столкновениях между Н и Н, была количественно рассмотрена Бейтсом [71], что было проверкой предположения Вилдта [ 72J о том, что эти процессы дают существенный вклад в оптическую плотность звездных атмосфер. Свободно-связанные переходы играют доминирующую роль в большей части указанного интервала условий, особенно при больших значениях оо и умеренных температурах. [25]
Измерения в сплошном инфракрасном спектре излучения [25] подтверждают идею о происхождении этого излучения в результате свободно-свободных переходов электронов, рассеянных на О и N. Значения соответствующих эффективных зарядов ядер Z [ см. (7.144) ] составляют 0 2 и 0 14 соответственно. [26]
Брассард и ван де Хюлст [23] исследовали численные результаты различных приближений для тормозного излучения при свободно-свободных переходах, а также вклад связанно-свободных переходов. Очень интересны численные результаты Карзаса и Лэттера [24], полученные с помощью точного решения Зоммерфельда. В § 6.7 мы рассмотрим приведенные этими авторами данные по тормозному излучению при свободно-свободных переходах, усредненные по максвелловскому распределению по скоростям. В работе [ 241 рассматриваются также свободно-свободные и связанно-связанные переходы. [27]
Процессы, при которых и до и после столкновения электрон находится в свободном состоянии, представляют собой свободно-свободные переходы. [28]
К, выше которого охлаждение плазмы, как говорилось, происходит в основном благодаря излучению при свободно-свободных переходах. [29]
Таким образом, неупругое рассеяние рассматривается как поглощение ( или вынужденное испускание) фотона, испущенного при свободно-свободном переходе падающего электрона в поле атома. [30]