Период - интерференционная картина
Cтраница 1
 |
Аномальная дисперсия в парах натрия. а - при значительной плотности пара обе линии поглощения. [1] |
Период интерференционной картины пропорционален длине волны. Поэтому расстояние между темными полосами тем больше, чем больше длина волны, и система темных полос в спектрографе будет сужаться от красного конца спектра к фиолетовому, как показано на рис. 28.6. Отрегулируем приборы таким образом, чтобы нулевая полоса была прямолинейной и перпендикулярной к направлению щели, и примем ее за ось абсцисс. [2]
 |
Расположение полос интер. [3] |
Период интерференционной картины пропорционален длине волны. Поэтому расстояние между темными полосами тем больше, чем больше длина волны, и система темных полос в спектрографе будет сужаться от красного конца спектра к фиолетовому, как показано на рис. 28.6. Отрегулируем приборы таким образом, чтобы нулевая полоса была прямолинейной и перпендикулярной к направлению щели, и примем ее за ось абсцисс. Ось ординат у направим вдоль щели спектрографа. А ( У) by, где коэффициент Ъ задается параметрами применяемых приборов. [4]
Так как период интерференционной картины в голограмме зависит от угла между предметным и опорным лучами, то указанное выше соотношение между And может изменяться на обратное ( в зависимости от 0) даже в одной среде заданной толщины. [5]
Дело в том, что период интерференционной картины при значительном взаимном смещении спеклов уменьшается настолько, что становится меньше размера спеклов в плоскости наблюдения. В результате реализуется ситуация, когда спеклы модулируются интерференционными полосами, - в этом можно убедиться, наблюдая спекл-поле с помощью микроскопа. [6]
Метод, основанный на измерении периодов Ah интерференционных картин маятникового решения, противопоставляется методу определения структурных амплитуд из измеренных интенсив-ностей рассеяния от порошков. Необходимость учета вторичной экстинкции при рассеянии от порошков является источником ошибок, снижающих надежность и точность определений. От этих ошибок свободен метод измерений геометрии интерференционных картин от монокристаллов. [7]
 |
Голограмма движущегося объекта. dt, rfj, da - слои максимальной интенсивности, б. бг ба . [8] |
Вейгерта) то образуется Г, на к-рой одновременно записаны две сдвинутые на 1 / 3 периода интерференционной картины периодич. Соответственно при реконструкции восстановятся две объектные волны, к-рые сдвинуты по фазе на / а периода и поляризованы под прямым углом друг к другу и под углом 45 по отношению к опорной волне. [9]
Выражение (3.57) показывает, что в общем случае штрихи решетки оказываются наклоненными по отношению к биссектрисе угла схождения записывающих волн, а период решетки отличен от периода интерференционной картины. Лишь в случае записи отражательной решетки при симметричном падении волн ( J3i 0з) ее штрихи не наклоняются, оставаясь параллельными границам среды, но при этом по линейному закону изменяется период решетки. Из выражения (3.57) следует, что поправка к вектору решетки является функцией интенсивности взаимодействующих волн. [10]
Таким образом, при произвольном выборе длины волны восстанавливающего излучения масштаб реконструированного изображения и плоскость его локализации остаются, как и в рассмотренном выше случае однократно экспонированных сфокусированных голограмм, неизменными, и кроме того, неизменным остается период интерференционной картины полос, связанной с поворотом объекта. Последнее принципиальное обстоятельство обусловлено тем, что синусы углов дифракции изменяются пропорционально изменению длины волны излучения, т.е. выполняется условие получения ахроматической системы интерференционных полос. [11]
Принцип голографии, сформулированный в наиболее общем виде, предполагает, что источником опорной волны может быть предмет совершенно произвольной формы. Использование протяженной опорной волны, приводя к образованию сложной интерференционной картины, требует точного воспроизведения исходной конфигурации и на зтапе восстановления. Даже незначительный сдвиг ( порядка периода интерференционной картины) протяженного источника ( см., например, [73 - 74]) приводит практически к полной потере изображения. В фурье-голографии компенсация протяженности опорного источника [36] также осуществляется путем использования при восстановлении либо самого источника, либо его части. При этом допустимы только параллельные сдвиги восстанавливающего источника в пределах входной апертуры. Поэтому в практике голографи-ческого эксперимента используют опорные волны простой формы - плоские или - сферические, за исключением специальных случаев, когда стоит задача предельно затруднить процесс восстановления. [12]
Второй тип процессов связан с поглощением света, к-рое приводит к образованию в среде разл. Вследствие миграции квазичастиц в среде происходит также изменение пространственного распределения п и к. Характер преобразования пучков в этом случае определяется свойствами квазичастиц, вид к-рых можно варьировать выбором частоты волн. Инерционность процессов записи и стирания определяется наименьшим из времен жизни квазичастиц и их диффузионно-дрейфовым перемещением на расстояния порядка периода интерференционной картины. [13]
Усреднение происходит как бы на интерференционном экране. В этом случае можно сказать, что на интерференционном экране мы видим суперпозицию многих интерференционных картин, взаимно уничтожающих друг друга. Отсюда следует, что время сбоя фазы - это такое время, за которое неопределенность фазы становится порядка периода интерференционной картины. Заметим, что в терминологии Фейнмана - Вернона, величина ( ег () - это функционал влияния двух путей, соответствующих двум парциальным волнам. Таким образом, мы получаем второе объяснение подавления квантовой интерференции. [14]
Работа ИЭ осуществляется по заложенной в нем жесткой программе в следующем порядке. На клавиатуре набирают значения угла з угл. При нажатии кнопки Счет пересчитываются значения угла в радианы, а затем в соответствующее ему число импульсов / i4 / / A - tg а. С нажатием кнопки Пуск значение h записывается в реверсивный счетчик и затем формируется команда, по которой запускается двигатель. При вращении двигателя поворачивается зеркало интерферометра и в фотоприемнике формируется электрический сигнал. Этот сигнал модулируется частотой 2 кГц посредством пьезоэлемен-та 15, причем глубина модуляции составляет 1 / 4 периода интерференционной картины. В результате с фотоприемника поступает сигнал, содержащий 1 - ю и 2 - ю гармоники, амплитуды которых изменяются по синусному и косинусному закону. Огибающие сигналов, сдвинутые относительно друг друга по фазе на 90, выделяются синхронными детекторами и фильтрами нижних частот, что позволяет с помощью логических элементов определить направление перемещения интерференционной картины. Из огибающих сигналов формируются счетные импульсы, которые вычитаются из ранее записанных в счетчике. При обнулении счетчика блок управления прекращает выработку напряжения питания двигателя. Из-за инерционности последнего остановка может произойти в пределах четвертьволнового участка интерференционной полосы, тогда из электронного блока подается напряжение на пьезопреобразова-тель 3, который доворачивает зеркало до точного наведения на центр полосы. [15]
Страницы: 1