Период - колебание - частица
Cтраница 1
Период колебаний частицы зависит от ее энергии. [1]
Здесь Т представляет период колебаний частиц жидкости около положения равновесия, U - энергия, которая должна быть затрачена для того, чтобы частица могла перелезть через барьер, ограждающий исходное ее жилище, и перескочить в соседнее. [2]
Расстояние, на которое распространяется волна за время одного периода колебаний частиц среды, называется длиной волны. [3]
Расстояние К, на которое распространяется волна за время, равное периоду колебаний частиц среды, называется длиной волны. [4]
 |
Геометрическое место точек. [5] |
Расстояние К, на которое распространяется волна за время, равНое периоду колебаний частиц среды, называется длиной волны. [6]
Меняя величину энергии Е, можно определить глубину потенциальных ям и зависимость периода колебаний частицы от величин энергии. [7]
Скорость выравнивания колебаний температуры зависит от теплопроводности воздуха; теплопроводность же воздуха весьма мала. Поэтому хотя частоты звука и низкие, и период колебаний частиц воздуха велик, но благодаря большим расстояниям между сжатиями и разрежениями температура выравниваться не успевает. Напротив, на очень высоких частотах, когда длина волны очень мала, можно ожидать, что, несмотря на малый промежуток времени перемены сжатия на разрежение и обратно, температура может успеть выравняться. [8]
Скорость выравнивания колебаний температуры зависит от теплопроводности воздуха; теплопроводность же воздуха весьма мала. Поэтому хотя частоты звука и низкие, и период колебаний частиц воздуха велик, но благодаря большим расстояниям между сжатиями и разрежениями температура выравниваться не успевает. Напротив, на очень высоких частотах, когда длина волны очень мала, можно ожидать, что, несмотря на малый промежуток времени перемены сжатия на разрежение и обратно, температура может успеть вырав-няться. [9]
Аналогично [39] приходим к выводу, что в области фазового пространства ( z, vz), соответствующей захваченным частицам, формируется плато, и можно написать усредненную по времени функцию распределения пролетных частиц. Отличие от эволюции в задачах [ 39, 78а ] заключается в том, что эволюция нашей конфигурации идет не одинаковым темпом на разных расстояниях от, оси. Период колебаний частиц, захваченных волной, согласно ( 50), возрастает от т на оси до ( фор мально) бесконечной величины на краю цилиндра. [10]
При переходе в жидкое состояние дальний порядок исчезает. Однако ближайшее окружение каждого атома остается в основном таким же, как в твердом теле. Движение частиц жидкости сводится к колебанию около среднего положения равновесия. Это равновесие носит временный характер, так как увеличение объема при плавлении и увеличение вследствие этого свободного объема облегчает переход частиц в соседнее положение равновесия. Период колебания частиц жидкости око - ло положения равновесия оценивается в 10 - 13 сек, а время оседлой жизни частиц 10 - п сек. [11]
Подобные условия соблюдаются в диффузионном слое у электрода, к которому подключено переменное напряжение. Движение частицы определяется характером изменения - потенциала частиц в условиях изменяющегося электрического поля и концентрации электролита. В течение одного полупериода, когда идет понижение концентрации, частица будет двигаться с повышенным - потенциалом и пройдет путь больший, чем в обратном направлении в течение следующего полупериода, когда из-за повышения концентрации электролита она будет двигаться с пониженным - потенциалом. Усредненные по периоду колебания частицы приводят ее к апериодическому дрейфу. [12]
Страницы: 1