Cтраница 2
До 1950 г. считалось, что оба эти изотопа стабильны. Но в 1951 г. выяснилось, что индий-115 подвержен бета-распаду и постепенно превращается в олово-115. Процесс этот происходит очень медленно: период полураспада ядер индия-115 очень велик - 6 - 10 лет. [16]
До 1950 года считалось, что оба эти изотопа стабильны. Но в 1951 году выяснилось, что индий-115 подвержен - распаду и постепенно превращается в олово-115. Процесс этот происходит очень медленно: период полураспада ядер индия-115 очень велик - 6 - Ю14 лет. [17]
Крайняя малость величины g указывает на чрезвычайную слабость р-взаимодействия. Силы несравненно слабее как ядерных, так и кулоновских сил и превосходят по своей величине только гравитационные силы. Слабостью р-взаимодействия объясняются относительно большие значения периодов полураспада р-радиоактивных ядер. [18]
Физическая причина такой возможности состоит в том, что при Z ПО - 114, 126 и N 184 возможно появление заполненных ядерных оболочек ( см. гл. Возникающий за счет этого выигрыш в энергии может привести к большим временам жизни ядер 114298, 126304 и их соседей. Теоретические расчеты показывают, например, что период полураспада ядра П4298 достигает 105 лет. Поиски новой области стабильности - острова стабильности - атомных ядер ведутся в нескольких лабораториях мира. [19]
Физическая причина такой возможности состоит в том, что при Z ПО - 114, 126 и N 184 возможно появление заполненных ядерных оболочек ( см. гл. Возникающий за счет этого выигрыш в энергии может привести к большим временам жизни ядер 114298, 12G304 и их соседей. Теоретические расчеты показывают, например, что период полураспада ядра П4298 достигает 105 лет. Поиски новой области стабильности - острова стабильности - атомных ядер ведутся в нескольких лабораториях мира. [20]
Энергии а-частиц, испускаемых ядрами Th226, Th228 и Th230, равны соответственно 6 33, 5 42 и 4 68 Мэв. Периоды полураспада ядер Th226 и Th228 составляют 30 8 мин и 1 9 лет. Определить с помощью формулы, приведенной в предыдущей задаче, период полураспада ядер Th230, полагая, что постоянные А и В для данных ядер одинаковы. [21]
Таким образом, поступательная энергия свободно движущейся частицы изменяется не непрерывно, а на дискретные величины. Поскольку Л2 очень мало, разность энергий имеет заметное значение только при условии, что т и а также очень малы. В действительности для больших частиц уровни настолько близки, что для всех целей энергию частицы в ящике можно считать изменяющейся непрерывно; только для таких частиц, как электрон ( т очень мало), находящихся в ящике молекулярных или атомных размеров ( а, Ъ и с очень малы), можно наблюдать квантование энергии. Этот важный результат будет использован позднее ( см. стр. Если стенки ящика не являются ни бесконечно высокими, ни бесконечно толстыми, волновая функция частицы простирается и за пределы ящика. Это означает, что хотя классическая частица может находиться только внутри ящика, волновая механика предсказывает конечную вероятность нахождения частицы и вне ящика, даже если полная энергия частицы заметно меньше высоты потенциального барьера. Это обстоятельство известно под названием туннельного эффекта. Как и следовало ожидать, он проявляется только у очень маленьких частиц. Можно показать, что а-частицы внутри радиоактивного ядра не обладают энергией, достаточной ( классически) для того, чтобы преодолеть потенциальный барьер, удерживающий частицы в ядре. Однако частицы преодолевают этот барьер. Как говорят, они тугчелируют сквозь барьер; количественная разработка этой теории привела к объяснению наблюдаемых соотношений ( закон Гейгера - Нуталла) между энергией а-частиц и периодом полураспада ядер, испускающих эти частицы. [22]