Нестационарная задача - теплопроводность
Cтраница 2
Двойственная оценка погрешности может быть получена и для приближенного решения нестационарной задачи теплопроводности. [16]
 |
Сравнения численных расчетов с точным решением распределения температур ( Fol / 4 в плоской стенке. Линии соответствуют аналитическому реше-ниц, точки - численному расчету. [17] |
Формула ( 3 - 106) широко используется при графическом решении нестационарных задач теплопроводности. При этом будущая температура данной узловой точки не зависит от ее настоящей. [18]
Задачи об эволюции поля температуры в твердом слое соответствуют имеющимся решениям нестационарных задач теплопроводности с неравномерным начальным распределением температуры, соответствующим температурному профилю в закристаллизовавшемся слое в момент окончания процесса кристаллизации. [19]
Это допущение вытекает из результатов расчета / ж, основанного на решении нестационарной задачи теплопроводности жидкой капли. [20]
Так как не удается решить совместно гидродинамическую задачу о росте пузырька и нестационарную задачу теплопроводности, то можно поступить следующим образом. Считаем, что рост пузырька описывается формулой (6.6) или (6.8), (6.9) в зависимости от того, какое из неравенств (6.10), (6.11) выполняется. Температура жидкости, окружающей пузырек, усредняется по его высоте. Отношение ( г) / г характеризует замедление роста пузырька из-за охлаждающего действия недогретой жидкости. Величина г) / г определяется условиями обтекания пузырька. [21]
К методам второй группы относятся явные ( полуявные) схемы метода конечных разностей для решения нестационарных задач теплопроводности и распространения волн. Конечно, это разбиение методов на две группы в значительной мере условно, тем не менее опо позволяет сориентироваться пользователю в выборе метода решения нужной задачи, исходя из имеющихся в его распоряжении машинных ресурсов. [22]
Более конструктивным представляется путь отыскания функции влияния для сопряженной задачи на основе сопряжения функций влшшия для несопряженных нестационарных задач теплопроводности в стенке и переноса тепла в жидкости. [23]
Ниже изложены без доказательства основные положения и свойства преобразования Лапласа, используемые в дальнейшем при решении ряда нестационарных задач теплопроводности и динамических задач термоупругости. [24]
Таким образом, решение нестационарного теплообмена распадается на два выражения, являющихся решениями стационарной задачи конвективного теплообмена и нестационарной задачи теплопроводности. Предполагается, что этот подход справедлив для решения во втором и последующих приближениях, будем искать поле температуры для каждого режима в отдельности. [25]
Мы рассмотрели интегральный метод и другие родственные ему методы, подчеркивая в первую очередь применение их к решению нестационарных задач теплопроводности с одной пространственной координатой. Подобранные в тексте примеры предназначены для иллюстрации различных сторон интегрального метода. [26]
Поэтому параболическое уравнение (5.20) может быть решено с помощью численных схем, рассмотренных в hr главе 3 для одномерных нестационарных задач теплопроводности. [27]
В § 3.6 излагаются основные положения и свойства интегрального преобразования Лапласа, которое применяется в качестве основного метода решения нестационарных задач теплопроводности. [28]
В отмеченной работе представлены необходимые расчетные соотношения преимущественно для образцов со сплошным сердечником и для расчетов вне эксперимента. В настоящей работе расширена область решений специфических нестационарных задач теплопроводности на случай наличия отверстия внутри сердечника образцов, а также на случай существенного влияния внешней теплоотдачи. Кроме того, усовершенствован алгоритм расчета тепловых свойств по экспериментальным данным при их автоматической регистрации и обработке на ЭВМ непосредственно в процессе проведения эксперимента. [29]
Если экспериментально ( или теоретически из решения трехмерных задач) будут ( по крайней мере, для определенного класса законов изменения Tv) найдены эмпирические зависимости (1.39), (1.40) или (1.55), то применение одномерной теории для инженерных расчетов нестационарного теплообмена будет также эффективно, как и для стационарного. В этом случае, например, решение нестационарной задачи теплопроводности (1.7) с граничным условием третьего рода (1.19) методом последовательных приближений не вызывает каких-либо принципиальных трудностей. [30]
Страницы: 1 2 3