Релятивистская задача

Cтраница 1

Релятивистская задача двух тел с постоянной по величине силой притяжения / / Докл. [1]

В релятивистской задаче Кеплера ( упражнение 9 к § 14) траектория уже не замкнута и энергия сложнее зависит от адиабатических инвариантов. [2]

Сжатие однородного анизотропного вещества в релятивистской задаче. На графике изображено изменение со временем величин а, Ь, с для случая PI-1 / 3. [3]

Следовательно, в релятивистской задаче, изучаемой здесь, сжатие в нить является общим, а в блин - исключительным случаем. Таким образом, релятивистское решение с вакуумной стадией качественно отличается от решения ньютоновской задачи для эллипсоида. Локальные свойства релятивистского решения не получаются путем ньютоновского рассмотрения задачи, как это было для изотропного однородного случая. [4]

Задача ускорения электронов - релятивистская задача, по-скольку, например, электрон с энергией 1 0 Мэв обладает скоростью 0 94 с ( см, гл. Интересной кате горней высокоэнергетических линейных ускорителей являются ускорители, использующие так устроенные круговые волноводы, что электромагнитная волна распространяется в них с постоянно возрастающей скоростью, приближающейся в конце концов к скорости света. При инжекции электронов скорость волны совпадает со скоростью последних, затем электроны ускоряются электрической составляющей электромагнитной волны, которая как бы несет их на себе. [5]

Если массы взаимодействующих частиц сравнимы по величине, то релятивистская задача определения их движения становится чрезвычайно сложной. [6]

Зельманов ( 1959а) предлагает в качестве дополнительных условий для устранения неоднозначности брать условия, следующие из аналогичной задачи в релятивистской космологии. Очевидно, при этом предполагается уже известным решение релятивистской задачи. Тем не менее такой подход может оказаться полезным для рассмотрения, например, локальных возмущений в той или иной модели, так как позволит применять несравненно более простой аппарат ньютоновской теории. [7]

Вероятности различных процессов при столкновениях частиц, взаимодействие между которыми можно считать малым, вычисляются с помощью теории возмущений. В своей обычной ( для нерелятивистской квантовой механики) форме аппарат этой теории обладает, однако, тем недостатком, что в нем не выявляются явным образом требования релятивистской инвариантности. Хотя при применении такого аппарата к релятивистским задачам окончательный результат и будет удовлетворять этим требованиям, но неинвариантная форма промежуточных формул существенно усложняет вычисления. [8]

Понятно, что гиперреактивное описание движения к аналогичной релятивистской задаче предъявляет несколько другие требования. [9]

Последняя глава Релятивистская механика посвящена применению лагранжева и гамильтонова подходов к решению задач релятивистской механики в параметрическом представлении. В этом случае координаты и время зависят от одного параметра - собственного времени, а уравнения движения ковариантны относительно преобразования Лоренца. Следует отметить важную для приложений задачу о движении частиц в плосковолновых полях и релятивистскую задачу Кеплера. Приведены задача о движении релятивистской частицы в гиперболическом волноводе, представляющая интерес для проблемы сепарации частиц по энергии и удельному заряду, и задача об автофа-зировке протонов в синхрофазотроне. [10]

Выбор начала отсчета на нашей шкале энергий ничего не меняет; энергию можно отсчитывать от любого нуля. В релятивистских задачах приятнее измерять энергию так, чтобы в нее входила масса покоя, но для многих других нерелятивистских целей часто лучше вычесть из всех появляющихся энергий стандартную величину. Например, в случае атома обычно бывает удобно вычесть энергию Msc2, где Ms - масса отдельных его частей, ядра и электронов, отличающаяся, конечно, от массы самого атома. В других задачах полезно бывает вычесть из всех энергий число Mgc2, где Mg - масса всего атома в основном состоянии; тогда остающаяся энергия есть просто энергия возбуждения атома. [11]

В релятивистском случае не решена даже задача двух тел, поскольку необходимо учитывать бесконечное число степеней свободы поля. Если их исключить, то действующая на частицы сила зависит не только от мгновенного положения частиц, но и от предыстории. Вопрос имеет не чисто академический интерес, так как релятивистская задача двух тел может реализоваться в двойных звездах с черными дырами или нейтронными звездами. [12]

Страницы: 1