Cтраница 3
В работе [456] был изучен спектр комбинационного рассеяния второго порядка кристалла GaP. Точки Г, L, X, W являются критическими точками зоны Бриллюэна. Согласно [451] все обертонные и составные переходы оказывались разрешенными в комбинационном рассеянии в каждой из этих точек. На рис. 81, а представлен спектр этого кристалла при 20 К. Согласно расчетам дисперсионных кривых кристалла QaAs оказывается, что продольная оптическая ветвь ( LO) и поперечная оптическая ветвь ( ТО) пересекаются, так что LOTO в начале зоны Бриллюэна и TOLO на краю зоны Бриллюэна; кроме того, продольная акустическая ветвь LA значительно удалена от поперечной акустической ветви ( ТА) и почти достигает оптической ветви на краю зоны Бриллюэна. В [456] предполагается, что для GaP дисперсионные кривые колебательных ветвей имеют приблизительно такой же вид. Интервал 670 - 800 см 1 соответствует суммарным переходам пар оптических фононов; вторая область простирается от 293 до 613 слг1, соответствующие линии возникают за счет суммарных комбинаций пар оптических и акустических фононов; в интервале 150 - 289 слг1, по-видимому, проявляются фононы поперечной акустической ветви. Разностные процессы не приводят к появлению комбинационного рассеяния вследствие достаточно низкой температуры кристалла. Линии с частотами 366 и 422 слг1 возникают вследствие комбинационного рассеяния первого порядка на поперечных и продольных длинноволновых оптических колебаниях. Пик интенсивности при 289 слг1, вероятно, соответствует суммарному процессу пар фононов края поперечной акустической ветви. Пик интенсивности при 804 слг1 соответствует обертонному переходу на продольном длинноволновом оптическом колебании. [31]
В работе [456] был изучен спектр комбинационного рассеяния второго порядка кристалла GaP. Точки Г, L, X, W являются критическими точками зоны Бриллюэна. Согласно [451] все обертонные и составные переходы оказывались разрешенными в комбинационном рассеянии в каждой из этих точек. На рис. 81, а представлен спектр этого кристалла при 20 К. Согласно расчетам дисперсионных кривых кристалла QaAs оказывается, что продольная оптическая ветвь ( LO) и поперечная оптическая ветвь ( ТО) пересекаются, так что LOTO в начале зоны Бриллюэна и TOLO на краю зоны Бриллюэна; кроме того, продольная акустическая ветвь LA значительно удалена от поперечной акустической ветви ( ТА) и почти достигает оптической ветви на краю зоны Бриллюэна. В [456] предполагается, что для GaP дисперсионные кривые колебательных ветвей имеют приблизительно такой же вид. Интервал 670 - 800 см 1 соответствует суммарным переходам пар оптических фононов; вторая область простирается от 293 до 613 слг1, соответствующие линии возникают за счет суммарных комбинаций пар оптических и акустических фононов; в интервале 150 - 289 слг1, по-видимому, проявляются фононы поперечной акустической ветви. Разностные процессы не приводят к появлению комбинационного рассеяния вследствие достаточно низкой температуры кристалла. Линии с частотами 366 и 422 слг1 возникают вследствие комбинационного рассеяния первого порядка на поперечных и продольных длинноволновых оптических колебаниях. Пик интенсивности при 289 слг1, вероятно, соответствует суммарному процессу пар фононов края поперечной акустической ветви. Пик интенсивности при 804 слг1 соответствует обертонному переходу на продольном длинноволновом оптическом колебании. [32]