Центральный пик
Cтраница 4
Сравнение распределений, представленных в среднем и нижнем рядах, показывает, что во всех случаях, кроме А 3, эксперимент хорошо согласуется с классической теорией. Если согласно классическим представлениям импульсы распределены более или менее равномерно в доступной области фазового пространства ( небольшой центральный пик связан с островком устойчивого движения), то эксперимент и теория Флоке демонстрируют динамическую локализацию. [47]
Авторы настоящего обзора полагают, что экспериментальные результаты не доказывают отсутствия сверхтонкого расщепления для ионов, находящихся в положениях с симметрией C3i, и что большая интенсивность центрального пика связана с релаксационными процессами. Ожидается, что когда времена релаксации не очень велики ( 2 - 10 - 9 сек), центральный пик должен быть более интенсивным, нежели в случае парамагнитных соединений с очень большими временами релаксации или магнитно-упорядоченных соединений гл. [48]
При переходе к большим значениям k и со гидродинамическое приближение постепенно становится неоправданным; сверх того, для определения функции S ( k, со) в этой области лучше обратиться к опытам по рассеянию нейтронов, а не рентгеновских лучей. Однако, экстраполируя на этот случай результаты гидродинамического приближения, следует ожидать быстрого уширения пиков с последующим их слиянием в один широкий центральный пик. [50]
Параметр Qc является мерой качества сжатых импульсов. На входе в световод данная величина равна 1, и для сжатого импульса желательно Qc - I, чтобы практически вся энергия была сосредоточена в центральном пике. Численное моделирование показывает [41], что существует оптимальная длина световода, для которой как Fc, так и Qc максимальны. На рис. 6.4 показана зависимость Fc и Qc от z / z0 при значениях N в диапазоне 1 - 20; предполагается, что начальный импульс имеет форму гиперболического секанса. Для относительно больших значений N ( N 5) максимумы для Fc и Qc очевидны, так что необходимо оптимизировать длину световода. [51]
ФКМ, обнаруживает себя появлением в спектре импульса боковых полос. Диаметр сердцевины световода был выбран равным лишь 3 мкм для того, чтобы исключить возможность многомодового четырехволнового смешения ( см. гл. Центральный пик в спектре накачки ( рис. 8.11) имеет существенную внутреннюю структуру, которая в этом эксперименте осталась неразрешенной. Боковые полосы указывают на очевидное существование модуляционной неустойчивости, индуцированной ФКМ. Положение боковых полос меняется с изменением длины световода и пиковой мощности накачки. Было установлено, что это изменение соответствует теории, изложенной в разд. В спектре ВКР также проявляются боковые компоненты, существование которых следует из теории, хотя из-за ФКМ-уширения спектра они едва разрешены. [53]
В заключение, подчеркивая особенности диагностики данной причины повышенной вибрации, необходимо еще раз указать, что такая диагностика возможна только с применением спектроанализаторов с высокой разрешающей способностью. Это нужно для разделения на спектре частот вращения поля, ротора и боковых гармоник. Центральный пик короны должен соответствовать частоте вращения ротора, а не быть равным частоте вращения поля в зазоре. [54]
Здесь, разумеется, не принят во внимание вклад от упоминавшегося выше центрального пика. Но это не так существенно, коль скоро мы, как уже указывалось, интересуемся лишь основными качественными чертами закона дисперсии. Поэтому вклад от центрального пика в правило сумм (7.19) может изменить результат лишь на некоторый множитель, не играющий роли для дальнейшего. [55]
При усреднении вдоль луча зрения, естественно, большой вес имеют многочисленные звезды с низкими скоростями, относительно удаленные от центра. Если плотность звезд при приближении к центру резко возрастает, то из теоремы вириала и простой политропной модели следует, что скорости звезд должны достигать многих сотен и даже тысяч километров в секунду. Некоторые ядра галактик имеют такой резкий центральный пик светимости, что появляется возможность более глубокого проникновения в глубь этих ядер. Радиогалактика М87 представляет собой один из наиболее изученных и характерных в этом отношении примеров. Эта гигантская эллиптическая галактика имеет в оптике цепочку расположенных на одной линии горячих пятен, выходящих из ее ядра подобно струйному выбросу. Само ядро ( Dressier, 1980) представляет собой, по-видимому, звездное скопление, испускающее сравнительно немного ( 20 %) нетеплового излучения. Известна только верхняя граница радиуса ядра, но спекл-интерферометрия дает для него возможное значение & 2 пс. Дисперсия скоростей звезд в центре составляет, 600 км / с, но, возможно, ее значение ближе к 350 км / с. При г - 0 она может сильно возрастать, в отличие от дисперсии скоростей в центре изотермической или простой фоккер-планковской модели ( гл. Если такое возрастание будет достоверно установлено, оно может указывать на присутствие внутри ядра массивного объекта или на сильную анизотропию скоростей в центре. В настоящее врем имеющихся наблюдений недостаточно для выбора определенной модели; этот вопрос имеет первостепенное значение. [56]
Коэффициент усиления регистрирующей системы можно взять достаточно большим. В то же время для широких спектральных интервалов характерен очень большой центральный пик и быстрый спад амплитуды интерферограммы при увеличении разности хода. Коэффициент усиления должен быть взят достаточно малым, чтобы не произошло перегрузки аналого-цифрового преобразователя. [57]
Спектры окисла, измеренные при температурах ниже 35 К, очень похожи на спектры ферромагнитного металлического диспрозия. Главное различие заключается в том, что в спектре Dy2O3 центральный пик более интенсивен по отношению к другим пикам. При повышении температуры спектр постепенно расплывается, и при 93 К в нем остается одна линия. Большая анизотропия - тензора ответственна за большие времена спин-спиновой релаксации [49] ( разд. [58]
Влияние использования центральной частоты полосы пропускания приемника при расчете величин и и v для всех частот внутри полосы обсуждается в разд. Измеренная функция видности будет спадать слишком быстро по и и v и центральный пик функции видности будет слишком узким. Поэтому ширина изображения по / и т будет слишком большая. Таким образом, если источник излучает радиолинию на голубом крыле полосы, его угловые размеры могут быть переоценены, и наоборот, недооценены на красном краю полосы. Этот эффект называется хроматической аберрацией. [59]
Когерентное рас-простра нение солнечных частиц. Коэффициент диффузии по питч-углам bs () в случае достаточно сильного регулярного магнитного поля сильно зависит от, что отражает анизотропию рассеяния частиц во внешнем магнитном поле. В случае изотропного спектра магнитных неод-нородностей зависимость bs ( &) представлена качественно на рис. 9.1. Центральный пик обязан черенков & кому резонансу, а глубина и положение минимума определяются соотношением между черепковским и циклотронными резонансами. [60]
Страницы: 1 2 3 4