Мягкий пион
Cтраница 1
Мягкие пионы во многих отношениях подобны мягким фотонам. [1]
Метод мягких пионов, описанный в гл. Поэтому необходимо сделать некоторые предположения о структуре гамильтониана или во всяком случае, о виде коммутатора, который входит в этот анализ. Как уже говорилось, наиболее популярная и привлекательная модель для нелептонного гамильтониана приписывает ему ток-токовую структуру. Однако чтобы получить правило А / 1 / 2 для взаимодействий с изменением странности, необходимо ввести взаимодействие не только заряженных токов, но и нейтральных. Если гамильтониан имеет октетную структуру, то, пока это касается SU ( З) - свойств, его форма полностью определена. [2]
Между мягкими пионами и мягкими фотонами существуют важные кинематические отличия. Предел мягких фотонов k1 - О является физически достижимым, так как импульс к и энергию фотона о) можно обратить в нуль. Поэтому предел мягких пионов включает два разных масштаба: во-первых, длинноволновый предел, определяемый тем, что Iql 1 велико по сравнению с размером системы, с которой взаимодействует пион; во-вторых, внутренний масштаб, связанный с самой массой пиона. Вместе с тем, типичные энергии возбуждения ядра малы по сравнению с масштабом, задаваемым массой пиона, т.е. е тл, В этом случае переход к пределу мягких пионов уже не столь прост и к нему нужно идти таким образом, чтобы правильно сохранить относительные масштабы. [3]
В пределе мягких пионов тл - О из этого уравнения следует сохранение аксиального тока. Соотношение ЧСАТ (9.10), которое на данном этапе было введено на чисто феноменологическом уровне, является краеугольным камнем для дальнейших построений в этой главе. К обсуждению этих вопросов мы и переходим. [4]
Взаимодействие между нуклонами в ядре сильно изменяется благодаря возможности обмена такими мягкими пионами. Появляется новый механизм взаимодействия нуклонов: один нуклон испускает мягкий пион, другой его поглощает. Обмен мягким пионом заменяет происходящее в пустоте взаимодействие за счет обмена обычным жестким пионом. В результате положение некоторых уровней ядра существенно изменяется. Расчет положения уровней с учетом пионной степени свободы приводит к хорошему согласию с экспериментом и тем самым подтверждает правильность выбранных при расчете констант. Расчеты позволяют заключить, что ядра находятся в состоянии, очень близком к пионной конденсации. Но даже такие величины, как энергия связи ядра, на которые пионная степень свободы влияет только косвенно, нельзя точно рассчитать без ее учета. [5]
Интенсивности этих переходов в некоторых случаях в десятки раз превосходят расчетное значение, полученное без учета обмена мягким пионом. [6]
Этот так называемый мягкопионный предел является основой для вывода нескольких теорем об амплитудах процессов, включающих пионы. Концепция мягких пионов тесно связана с аксиальным током. [7]
 |
Иллюстрация нейтринной реакции v N - / X с испусканием леп. [8] |
Итак, электрорасщепление дейтрона является примером процесса, в котором соответствующая амплитуда перехода сосредоточена на сравнительно больших расстояниях даже при больших передачах импульса. В такой ситуации концепция мягких пионов, основанная на киральной симметрии, оказывается справедливой даже вне ожидаемой области ее применимости с эффективными точечными нуклонами. [9]
Взаимодействие между нуклонами в ядре сильно изменяется благодаря возможности обмена такими мягкими пионами. Появляется новый механизм взаимодействия нуклонов: один нуклон испускает мягкий пион, другой его поглощает. Обмен мягким пионом заменяет происходящее в пустоте взаимодействие за счет обмена обычным жестким пионом. В результате положение некоторых уровней ядра существенно изменяется. Расчет положения уровней с учетом пионной степени свободы приводит к хорошему согласию с экспериментом и тем самым подтверждает правильность выбранных при расчете констант. Расчеты позволяют заключить, что ядра находятся в состоянии, очень близком к пионной конденсации. Но даже такие величины, как энергия связи ядра, на которые пионная степень свободы влияет только косвенно, нельзя точно рассчитать без ее учета. [10]
Взаимодействие между нуклонами в ядре сильно изменяется благодаря возможности обмена такими мягкими пионами. Появляется новый механизм взаимодействия нуклонов: один нуклон испускает мягкий пион, другой его поглощает. Обмен мягким пионом заменяет происходящее в пустоте взаимодействие за счет обмена обычным жестким пионом. В результате положение некоторых уровней ядра существенно изменяется. Расчет положения уровней с учетом пионной степени свободы приводит к хорошему согласию с экспериментом и тем самым подтверждает правильность выбранных при расчете констант. Расчеты позволяют заключить, что ядра находятся в состоянии, очень близком к пионной конденсации. Но даже такие величины, как энергия связи ядра, на которые пионная степень свободы влияет только косвенно, нельзя точно рассчитать без ее учета. [11]
Между мягкими пионами и мягкими фотонами существуют важные кинематические отличия. Предел мягких фотонов k1 - О является физически достижимым, так как импульс к и энергию фотона о) можно обратить в нуль. Поэтому предел мягких пионов включает два разных масштаба: во-первых, длинноволновый предел, определяемый тем, что Iql 1 велико по сравнению с размером системы, с которой взаимодействует пион; во-вторых, внутренний масштаб, связанный с самой массой пиона. Вместе с тем, типичные энергии возбуждения ядра малы по сравнению с масштабом, задаваемым массой пиона, т.е. е тл, В этом случае переход к пределу мягких пионов уже не столь прост и к нему нужно идти таким образом, чтобы правильно сохранить относительные масштабы. [12]
В других случаях одни токи входят как токи взаимодействия, другие же только через РСАС для описания мягких пионов. Реакция фоторождения у Л / - - N л и тесно связанная с ней реакция электророждения е - - N. [13]
Между мягкими пионами и мягкими фотонами существуют важные кинематические отличия. Предел мягких фотонов k1 - О является физически достижимым, так как импульс к и энергию фотона о) можно обратить в нуль. Поэтому предел мягких пионов включает два разных масштаба: во-первых, длинноволновый предел, определяемый тем, что Iql 1 велико по сравнению с размером системы, с которой взаимодействует пион; во-вторых, внутренний масштаб, связанный с самой массой пиона. Вместе с тем, типичные энергии возбуждения ядра малы по сравнению с масштабом, задаваемым массой пиона, т.е. е тл, В этом случае переход к пределу мягких пионов уже не столь прост и к нему нужно идти таким образом, чтобы правильно сохранить относительные масштабы. [14]
Страницы: 1