Cтраница 2
Решение стационарной задачи притока жидкости к гидродинамически несовершенным стокам. [16]
Для одномерных стационарных задач уравнения сводятся к обыкновенным. [17]
Решение стационарных задач математической физики представляет собой более или менее самостоятельный раздел вычислительной математики, хотя решение многих стационарных задач с положительными операторами можно рассматривать как предельное при t - - oo решение нестационарной задачи. При решении стационарных задач методами асимптотического стационирования мы не обращаем внимания на промежуточные значения решения, поскольку они не имеют интереса, тогда как при решении нестационарных задач эти промежуточные значения имеют физический смысл. Вообще говоря, именно в этом состоит единство и различие этих классов задач. [18]
Решение стационарных задач кинетической теории газов при умеренных и малых числах Кпудсепа методом итераций, Ж - вычисл. [19]
Решение стационарных задач обтекания достаточно гладких тел в настоящее время не представляет особых затруднений. [20]
Рассмотрим стационарную задачу, когда коэффициенты а и Ъ не зависят от времени. [21]
Рассмотрим плоскую стационарную задачу. [22]
Рассмотрим сначала стационарную задачу о многократном рассеянии частиц от источника, расположенного на Солнце. Время наблюдения мгновенной вспышки в области г Л будет оценено ниже. [23]
Рассмотрим стационарную задачу рассеяния. Движение рассеиваемой частицы является инфинитным. Следовательно, энергия системы, состоящей из рассеиваемой и рассеивающей частиц, всегда положительна и, значит, не квантована. [24]
Рассмотрим теперь одномерную стационарную задачу в общем виде. [25]
Рассмотрим плоскую стационарную задачу конвективной теплопроводности с полем скорости уг у -, уф 0, отвечающим точечному источнику жидкости обильности Q, которое одновременно является точным решением уравнений Навье - Стокса для несжимаемой жидкости. [26]
К перечисленным стационарным задачам примыкает также задача об установившемся распределении температур в грунте вокруг изолированного цилиндрического теплоносителя. Она решается введением биполярной системы координат и последующим представлением решения в виде ряда, для коэффициентов которого получена вполне регулярная бесконечная система линейных уравнений. [27]
В стационарных задачах теории дифракции, где используется символическая зависимость от времени, говорят о неотрицательности вещественной части импеданса. [28]
Здесь рассматривается стационарная задача, а зависимость от времени будет изучена в разд. [29]
В случае стационарной задачи схема (3.24) аппроксимирует уравнения (3.20) со вторым порядком точности О ( / г2) и реализуется трехточечными прогонками. [30]