Cтраница 2
Рассмотрим одну более простую задачу. [16]
Вначале рассмотрим более простую задачу, когда амплитуда входных импульсов постоянна. [17]
Предварительно решим более простую задачу, от решения которой можно перейти к решению поставленной задачи на основании принципа перенесения. [18]
Последнее эквивалентно более простой задаче разложения характера полного представления колебаний по характерам неприводимых представлений соответствующей группы симметрии. [19]
Во многих более простых задачах могут быть успешно применены общие теоремы динамики. Заметим, что для этих задач использование уравнений Лагранжа является более громоздким и потому нецелесообразным. [20]
В некоторых более простых задачах эта проблема снимается с введением дополнительных упрощающих посылок. Отклонение расхода АО при р сопз1 является лишь функцией времени. Дав 0), то решение упрощается. [21]
Очевидно, это более простая задача, чем в случае экситона Френкеля. Действительно, здесь существенны только энергия взаимодействия электрона с дыркой и средняя потенциальная энергия его в кристалле. Экситоны, в которых размер электронно-дырочной пары велик по сравнению с постоянной решетки, часто встречаются в твердых телах. [23]
При этом возникает более простая задача определения устойчивости в линейном приближении и значительно более трудная задача решения системы нелинейных уравнений, определяющих как условия возникновения мягкого и жесткого режимов помпа-жа, так и переходные и установившиеся режимы. [24]
Начнем с рассмотрения более простой задачи, где выражение, которое необходимо вычислить, имеет другую форму: знак операции стоит после двух своих аргументов, а не между ними. Как будет показано, в такой форме может быть представлено любое арифметическое выражение, причем форма носит название постфиксной, в отличие от инфиксной - обычной формы записи арифметических выражений. [25]
Предварительно следует решить более простую задачу. В-подя с чисто экспоненциальной зависимостью от времени, т.е. в виде В ( х, 0) ехр А 1, где А - некоторая вещественная постоянная. [26]
Здесь мы рассмотрим более простую задачу о плоском безграничном металлическом экране с отверстием. Справа и слева от экрана имеются некоторые источники; поле этих источников при наличии экрана без отверстия найти нетрудно. Это поле возмущено отверстием в экране; наша цель - найти полное поле. [27]
Как и в более простой задаче из разд. [28]
Для этого достаточно решить более простые задачи (15.4) - (15.6) и использовать некоторые интегральные тождества, которые можно получить, используя уравнения (15.7), (15.8) и асимптотические разложения для следов напряжений bij. При этом вид матрицы Dg (13.5) существенно изменяется. [29]
![]() |
Свойства логического роста.| Логистическая функция в сравнении с кумулятивной нормальной. [30] |