Пылевая плазма

Cтраница 3

Иньков, 2002) Инъков Л. В. Методы расчета самосогласованного электрического поля в задачах кинетического моделирования пылевой плазмы / / Препринт ИПМ РАН. [31]

В заключение кратко остановимся еще на одном эффекте, связанном с волновыми процессами в пылевой плазме. В работе [270] для создания сверхзвукового объекта было использовано сфокусированное излучение лазера, перемещавшееся по пылевому кристаллу со сверхзвуковой скоростью. [32]

Все это указывает на то, что оценки величины этой силы и ее зависимости от параметров пылевой плазмы достаточно важны. Однако, самосогласованная модель, описывающая все возможные ситуации, пока не разработана. [33]

Затем следует уточнить изменение параметров плазмы, взаимодействующей с заряженными каплями, расположенными в тонком слое пылевой плазмы. [34]

Этих свойств, как правило, достаточно для исследования влияния флуктуации заряда на динамические процессы в пылевой плазме. [35]

Потенциал (11.41) представляет собой экранированный кулонов-ский потенциал, часто используемый для описания электростатического взаимодействия между частицами в пылевой плазме. В различных физических системах его называют потенциалом Дебая - Хюккеля или потенциалом Юкавы. [36]

Иньков и др., 2000) Инъков Л. В., Левченко В. Д., Сигов Ю.С. Численное кинетическое моделирование динамических процессов в пылевой плазме / / Прикл. [37]

Как следует из последнего выражения, вариации зарядов несколько уменьшают фазовую скорость пылевого звука, однако при типичных параметрах пылевой плазмы эффект не слишком велик. Вариации зарядов также дают вклад и в мнимую часть дисперсионного соотношения. Из (11.113) и выражения для Ф следует, что они приводят к затуханию колебаний. Однако следует иметь в виду два обстоятельства. Во-первых, для самосогласованного определения мнимой части частоты 7 нужно учесть, по крайней мере, те столкновения, которые приводят к зарядке пылевых частиц. Во-вторых, в большинстве лабораторных установок основным эффектом, влияющим на мнимую часть дисперсионного соотношения, являются столкновения пылевых частиц ( ионов для высокочастотных мод типа ионного звука) с нейтральной компонентой. [38]

Дисперсия продольных и поперечных волн в неидеальной де-баевской системе при 7d - 130 и АС 1 6. Частота нормирована на плазменно-пылевую частоту cjpd, а длина волны на характерное расстояние между частицами, q & aws, где aws ( 47rnd / 3 - - радиус Вигне-ра - Зейтца. Символы соответствуют численному моделированию методом молекулярной динамики. Кружки - продольная мода, квадраты - поперечная мода ( сплошные для N 800 частиц, полые для N 250. Кривые - сравнение результатов моделирования с теоретическими моделями. Верхняя сплошная ( пунктирная кривая соответствует дисперсионному соотношению, полученному для продольной моды в рамках приближения квазило-кализованного заряда ( обобщенной гидродинамики. Нижняя пунктирная кривая соответствует дисперсии поперечных колебаний в рамках обобщенной гидродинамической модели ( она проведена путем подгонки параметров модели для наилучшего согласия с численными результатами. [39]

При / сА С 1 имеет место звуковая дисперсия, и: СотЖ Соотношение (11.122) играет важную роль в физике пылевой плазмы, поскольку колебания одномерной цепочки сильновзаимодействующих пылевых частиц могут быть относительно легко реализованы экспериментально. [40]

Вычислительный эксперимент в физике плазмы, новые численные методы и технологии программирования позволили создать численную модель и объектно-ориентированный кинетический код SUR-Dust пылевой плазмы, реализованный на языке СН-К С помощью кинетического кода изучаются неравновесные явления в пылевой плазме низкой плотности, исследовано влияние процессов зарядки пылинок на параметры плазмы разряда, проведен численный анализ неравновесных функций распределения ионов и электронов по скоростям вблизи электродов в зависимости от параметров пылевого слоя и потока плазмы. Дискретное моделирование плазмы и плазмоподобных сред ( пылевой плазмы) включает и стохастические модели столкновений, изменяющих заряд, и флуктуационно обусловленные процессы, изменяющие размер пыли. [41]

Моделирование пылевой плазмы кинетическим кодом SUR-Dust ( Сигов, 2001; Иньков и др., 1999) показало, что основные динамические процессы в пылевой плазме зависят от размера пылинок. Одним из путей формирования зародышей пыли может быть фазовый переход. Распределение зародышей жидких капель по размерам позволяет судить о присутствии в пылевом слое капель малых размеров, диагностика которых в натурных экспериментах может быть затруднена. Численный анализ формирования зародышей пыли в разряде важен, поскольку рассматривается неравновесная стадия конденсации, учитывается то, что капли заряжены, причем в течение флуктуационной стадии заряд на капле считается постоянным, его величина и знак отвечают экспериментальным данным. [42]

Среди прикладных задач одной из основных является проблема удаления пылевых частиц при производстве компьютерных микросхем методами плазменных технологий, для ее решения необходимо глубокое понимание физических процессов в газоразрядной пылевой плазме. Кроме того, уникальная возможность удержания и контроля физико-химических свойств пылевых частиц делает плазму прекрасной средой для создания порошков с заданными свойствами и их модификации. [43]

Вертикальные осцилляции частиц в приэлектродных слоях газовых разрядов могут быть связаны не только с действием внешней возбуждающей силы, но и возникать самопроизвольно в результате эффектов, специфичных для пылевой плазмы. [44]

Страницы: 1 2 3 4