Реальная плазма

Cтраница 2

В случае большого t второй член стремится к нулю и, если реальную плазму заменить эквивалентным нелинейным сопротивлением, что равносильно учету призондового слоя, то получим обыкновенные статические зондовые характеристики. [16]

Интересно сразу же отметить, что в ИТЭР самоподдерживающаяся реакция достигается в объеме вдвое большем и не в дейтериевой, а в гораздо более эффективной дейтерий-тритиевой плазме при мощности около 1 5 ГВт. Настолько реальная плазма отличается от теоретического идеала. [17]

Модель среднего атома, рассмотренная в § 1 - 3, дает эффективное описание атомной ячейки в плазме для иона со средними числами заполнения. В реальной плазме присутствуют разнообразные состояния ионов. При рассмотрении таких состояний модель Хартри-Фока - Слэтера для среднего атома является хорошим начальным приближением. [18]

Спектр собственных колебаний в плазме с монотонным. [19]

Проведенное рассмотрение показывает, что вывод об отсутствии собственных колебаний, полученный с помощью идеального уравнения (9.2), свидетельствует о недостаточности приближения идеальной плазмы. В реальной плазме существуют приграничные затухающие собственные колебания, как бы ни была велика ее проводимость. Рост проводимости вызывает лишь сгущение спектра. [20]

Все спектральные линии атома или иона одного и того же элемента удовлетворяют этому уравнению, если для них достоверно известны значения Ash, правильно измерены / sfe, плазма разряда удовлетворяет условиям ЛТР и является оптически тонкой. В реальной плазме последнее выполняется не для всех спектральных линий. Линии, возникающие при переходах на сильно заселенные ( например, на основной и метаста-бильные уровни), а также линии с большим значением вероятности спонтанного перехода и, следовательно, с большой абсорбцией, испытывают поглощение в разряде в первую очередь. Явление частичного поглощения собственного излучения плазмы называют реабсорбцией, или самопоглощением. [21]

В реальной плазме у любого связанного комплекса есть соседи, взаимодействие с которыми играет роль возмущения. Этот эффект подробно рассматривается в гл. [22]

Выше мы считали, что малым параметром, по которому ведется разложение в ( I. В реальных плазмах малым параметром, обеспечивающим возможность применения различных методов теории возмущений для решения цепочки Боголюбова, является, как сказано выше, отношение средней энергии кулоновского взаимодействия частиц к их средней кинетической энергии. [23]

Единственное влияние самосогласованного члена заключается в изменении скорости звука. Однако в реальной плазме ситуация совершенно иная. [24]

В примере, изображенном на рис. 11.6, VR превышает VA примерно до времени, равного t 15 мин. Поскольку в реальной плазме VR не может быть больше VA, мы можем заключить, что при t 15 мин. [25]

Последовательное квантово-механическое рассмотрение задачи исходит из гамильтониана, содержащего полное взаимодействие между всеми зарядами. Физическая модель является наиболее общей и последовательной для реальной плазмы, однако практические вычисления в рамках этой модели весьма трудоемки и не получили пока достаточного распространения. Дело в том, что применение физической модели к частично ионизованной плазме многоэлектронных элементов предполагает квантово-механическое вычисление внутренней структуры связанных состояний, аналогичных, например, вычислениям внутренней структуры атомов и ионов методом Хартри-Фока. [26]

Поскольку большая часть материи находится в ионизованном состоянии с довольно высокой степенью ионизации ( за исключением таких своеобразных мест, как Земля), то тормозное излучение от электрон-ионных столкновений является значительно более распространенным, чем испускание при столкновениях электронов с атомами. Хотя эти расчеты являются математически строгими, точный диапазон их применимости к реальной плазме неясен. Связано это с тем, что силы Кулона являются даль-нодействующими, и поэтому модель парных столкновений нелегко оправдать. Чтобы эта модель была верна, плазма непременно должна быть очень разреженной, и поскольку около плазменной частоты проявляются коллективные эффекты, можно ожидать, что область применимости будет при со 3 ор. Более детально вся проблема будет исследована в гл. [27]

Радиальный профиль электронной плотности в среднем сечении положительного столба разряда с полым катодом в аргоне. [28]

Приведенные далее рисунки могут служить иллюстрацией того, что даже в простой установке реальная плазма весьма сложна. [29]

Иными словами, чем больше частиц находится в дебаевской сфере, тем с большим основанием можно пользоваться для описания плазмы уравнением Власова. Поскольку коэффициент a 1, длина свободного пробега в модельной плазме значительно меньше, а частота столкновений существенно больше, чем в реальной плазме. Однако во многих задачах запас бесстолкновительности достаточно велик и можно сохранить неравенство X L, где L - характерный пространственный размер. [30]

Страницы: 1 2 3