Неидеальная плазма

Cтраница 1

Неидеальная плазма характеризуется значительным вкладом эффектов межчастичного взаимодействия - неидеальности. При малых плотностях низкотемпературная частично ионизованная плазма может рассматриваться как смесь идеальных газов электронов, ионов и нейтральных атомов. Частицы движутся с тепловыми скоростями, лишь изредка сталкиваясь друг с другом. При повышении плотности средние расстояния между частицами уменьшаются и все большее время частицы начинают проводить, взаимодействуя друг с другом. При этом возрастает средняя энергия взаимодействия между частицами. Когда средняя энергия межчастичного взаимодействия оказывается сопоставимой с характерной кинетической энергией теплового движения, плазма становится неидеальной. Свойства такой плазмы перестают описываться простыми соотношениями теории идеальных газов и плазмы и становятся весьма необычными. [1]

Неидеальная плазма определяет работу импульсных термоядерных реакторов с инерционным удержанием горячей плазмы, мощных взрывомагнитных и магнитогидродинамических генераторов, энергоустановок и ракетных двигателей с газофазными ядерными реакторами, плазмохимических и СВЧ-реакторов, плазмотронов и мощных источников оптического и рентгеновского излучения. [2]

Неидеальная плазма с чисто кулоновским взаимодей-ствием между частицами ( полностью ионизованная) реально не существует. В такой плазме с большой скоростью происходит рекомбинации ионов и электронов с характерными временами значительно меньше атомных. [3]

Неидеальная плазма является неудобным объектом для чистой теории, так как сильное межчастичное взаимодействие затрудняет применение традиционных методов теоретической физики. Поэтому прогресс в понимании и описании физики и динамики неидеальной плазмы стал возможен лишь после появления экспериментальных сведений, для получения которых разработана нетрадиционная техника генерации и диагностики. В нашей книге мы стремились выдержать естественные пропорции между теорией и экспериментом, уделяя главное внимание физическим результатам. Этим, как нам кажется, данная работа отличается от имеющихся - впрочем, немногочисленных - обобщающих работ в этой области. [4]

Схема МГД-установки на парах щелочного металла. 1 - парогенератор. 2 - МГД-блок ( сопло, МГД-канал, диффузор. 3 - теплообменник-конденсатор. 4 - насос жидкого металла. 5 - водяной насос. 6. [5]

Неидеальная плазма образуется при мощных электрических разрядах в жидкостях и твердых средах, и ее свойства определяют динамику движения ударных волн. Они возникают при электрических взрывах тонких проволочек в конденсированных средах, при электрическом пробое жидких и твердых диэлектриков. В основе работы этих установок лежит использование высоковольтного разряда в жидкости как процесса быстрого преобразования энергии конденсаторной батареи в механическую работу. Длительность разряда 10 - 5 - 10 - 4 с, плотность энергии 1014 - 1015 Дж - м - 3, температура 104 - 105 К, давление в канале разряда до 1 ТПа. В этих условиях свойства неидеальной плазмы, особенно ее коэффициента электропроводности, влияют как на процесс образования токопроводящего канала, так и на его расширение, на генерацию ударных волн. [6]

Неидеальная плазма занимает чрезвычайно широкую область в реальной p - V-диаграмме состояний веществ ( рис. 3.1), непосредственно примыкая и фактически вторгаясь в область конденсированного состояния [1, 7], где физическое описание крайне затруднено, так как определяется конкретными электронными спектрами атомов и молекул. Поэтому приоритет здесь принадлежит экспериментальным, и в первую очередь динамическим [2-6] методам, позволившим выполнить изящные измерения термодинамических, оптических и электрофизических свойств конденсированного вещества вплоть до давлений порядка 105 МПа. [7]

Коэффициент поглощения бальмеровской серии в расчете на один поглощающий атом в зависимости от длины волны А. результаты измерений. 1 - пе 1 7 Ю17 см 3, Т 1 6 104 К, 7 0 07. 2 - пе 8 4 Ю17 см 3, Т 2 22 Ю4 К, 7 0 09. [8]

В неидеальной плазме корреляция влияет на распределение полей. Сильное межионное отталкивание препятствует сближению ионов, уменьшая тем самым вероятность появления сильных полей. [9]

Соотношения между характерными энергиями, формирующими спектр в случае идеальной п 1016 см-3 ( а, неидеальной п 1018 см-3 ( б, жид-кометаллической плазмы п 10 см - ( в. Характерные энергии по обеим осям откладываются в логарифмическом масштабе ( подробнее - вблизи стрелок. это важно для оси абсцисс, где величины отрицательны. 1 - учетверенный интеграл перекрытия 4 J. 2 - расстояние между уровнями А. 3 - штарковское расщепление AF. 4 - флуктуации потенциальной энергии U. [10]

В неидеальной плазме ( рис. 4 б) значение энергии, при которой происходит пересечение кривых 1 и 2, не зависит от значения J, а в идеальной плазме точность определения точки пересечения кривых 1 и 2 мало существенна, так как щель в этом случае не образуется. [11]

В неидеальной плазме для применения выражения ( 219) используют одночастичное приближение независимых частиц в самосогласованном сферическом ячеечном потенциале. [12]

В неидеальной плазме взаимодействие играет определяющую роль. [13]

В теории неидеальной плазмы используется понятия физической и химической моделей. Физической модели соответствуют эффективные парные потенциалы, химической - эффективный парный псевдопотенциал. [14]

Химическая модель неидеальной плазмы сложного состава / / Докл. [15]

Страницы: 1 2 3 4