Cтраница 2
Эксперименты но созданию горячей плазмы налагают специфические требования на лазерную систему. Лазерный импульс должен быть коротким ( 1 - 5 сев) и как можно более мощным. При невыполнении последнего условия мишень разрушается до прихода основного, нагревающего импульса. В результате современная лазерная система, предназначенная для проведения рассматриваемых экспериментов, получается чрезвычайно сложней, включает большое число уникальных и дорогостоящих оптических элементов, требует постоянной юстировки. Воспроизводимость параметров лазерных импульсов на выходе системы оставляет, как правило, желать много лучшего; поэтому при проведении опытов приходится набирать большой статистический материал. [16]
Модель ТФ для горячей плазмы легко обобщается на случай многокомпонентной плазмы. В настоящее время не представляет сложности получение решения уравнений ТФ и соответствующих термодинамических функций численными методами. Для этих характеристик существуют также удобные интерполяции. [17]
Конвективная теплоотдача от горячей плазмы через пограничный слой - cjconv Эта составляющая включает тепло, выделяющееся в пограничном слое. [18]
Будучи погруженными в горячую плазму, подвески подвергнутся мощной бомбардировке ионами плазмы, что приводит к их испарению и загрязнению системы. Испарение подвесок можно значительно уменьшить, если пустить по ним ток настолько большой, чтобы магнитные силовые линии около подвесок были замкнутыми. [19]
Электростатические волны в горячей плазме затухают даже в отсутствие столкновений. Этот удивительный результат был получен впервые при исследовании на комплексной плоскости со аналитического продолжения потенциала ср после преобразования Лапласа. [20]
В полностью ионизованной горячей плазме столкновения резки и затухание определяется аномальной диссипацией. Для простейшего вида колебаний - электростатических плазменных волн - этот процесс известен как затухание Ландау. Он основан на явлении фазового резонанса частицы с волной. Обращением этого процесса служит раскачка колебаний за счет фазового резонанса. [21]
Рассмотрим установку с горячей плазмой с характерным размером L 10 см пусть средняя кинетическая энергия электрона U 50 кэв и поле В0 5 X Ю4 гс. [22]
Применяемая в термоядерных исследованиях горячая плазма характеризуется высокими энергиями электронов и ионов. Такая плазма обычно образуется в результате прохождения сильноточных импульсных разрядов через предварительно ионизованный газ, находящийся при давлении 10 - 4 - 10 - 2 тор. Как правило, термоизоляция плазмы осуществляется с помощью магнитных полей разнообразной, иногда довольно сложной, конфигурации. [23]
Под действием магнитного поля горячая плазма испускает еще магнитное или магнитно-тормозное излучение. В магнитном поле тепловое движение частиц плазмы представляет сочетание свободного движения вдоль силовых линий и циклотронного вращения вокруг них. Вращение электронов вокруг силовых линий магнитного поля и приводит к магнитному излучению. [24]
Тепловая контракция при теплообмене горячей плазмы с металлической поверхностью / / Докл. [25]
Разработка различных НЕЛТР моделей горячей плазмы, также как и ЛТР моделей, в значительной степени определяется целями исследований. [26]
Существенными источниками потерь энергии горячей плазмы могут явиться также излучение на ионах многозарядных примесей, резонансная перезарядка быстрых дейтронов на нейтральных атомах 1) окружающей плазму холодной шубы, различные механизмы турбулентной утечки частиц и тепла, а для ловушек с магнитными пробками - просто уход частиц через пробки вследствие кулоновских столкновении. [27]
Возвращаясь к вопросу колебаний горячей плазмы, следует отметить, что члены с наложением дают вклад в е - е0 порядка О ( Ах6), тогда как погрешность в F0 имеет четвертый порядок. Опять получаем наилучшую точность комплексной частоты ( o ( k) при другом алгоритме решения уравнения Пуассона, чем при использовании вариационного принципа. [28]
Длина свободного пробега частиц горячей плазмы за фронтом метагалактической ударной волны определяется сечением кулоновских столкновений, которое, как мы видели в § 2.2, падает с ростом температуры: а0 2n ( e2 / kT) А, где Л 30 - кулоновский логарифм. [29]
В солнечной короне такой горячей плазмы нет, но в других объектах она возможна. Однако, если (4.13) не выполнено, это еще не значит, что турбулентность не может быть радиационной. Просто это означает, что радиационные потери не смогут поглотить энергию плазмонов в течение их трансформации вплоть до области интегральной перекачки. [30]