Cтраница 1
Поперечные плазмоны и электромагнитные волны при нелинейном рассеянии на поляризационных шубах ионов могут оставаться поперечными электромагнитными волнами. [1]
Хотя плотность энергии поперечных плазмонов в области плазменной турбулентности и очень велика, но вероятность их выхода из среды очень мала. В самом деле, как было показано в § 7, только поперечные плазмоны с относительно большими волновыми числами ( например, kp ] 0 2соре / с) могут выйти из солнечной короны при не слишком сильном поглощении. [2]
Формула (3.21) строго справедлива лишь для случая рассеяния поперечных плазмонов с частотой со соре. [3]
Основной характеристикой является средняя по времени спектральная плотность энергии продольных и поперечных плазмонов. [4]
Поэтому сначала рассмотрим влияние слабого магнитного поля па турбулентность продольных и поперечных плазмонов. Затем кратко остановимся и на случае сильных магнитных полей, когда соре соя - Хотя подобного рода плазменной турбулентности в солнечной короне и нет, она вполне возможна в других объектах солнечной системы, например, в ионосферах планет с сильным магнитным полем, таких как Юпитер. [5]
Такой же порядок имеют и коэффициенты излучения при четырехплазмонных взаимодействиях продольных и поперечных плазмонов, если выразить все волновые числа в единой шкале. [6]
Аналогичным образом при спонтанном рассеянии продольных плазмонов на шубе ионов образуются и поперечные плазмоны. В единой шкале волновых чисел усредненная по угловым переменным вероятность дифференциального рассеяния продольных плазмонов в поперечные ничем не отличается от такой же вероятности для рассеяния продольных плазмонов в продольные. Различие, однако, появляется при анализе зависимости вероятности рассеяния от угловых переменных, что, очевидно, связано с различными поляризациями продольных и поперечных плазмонов. При усреднении это различие исчезает. [7]
Этой энергии уже недостаточно для возникновения индуцированных процессов, в частности для перекачки энергии в поперечные плазмоны. Спонтанное излучение поперечных плазмонов также не дает здесь плотности энергии, заметно превышающей тепловой уровень. [8]
После возбуждения продольные плазмоиы могут: поглотиться из-за столкновений; перекачаться в область меньших волновых чисел - превратиться в поперечные плазмоны; сливаясь с другими продольными плазмонами, образовать электромагнитные волны на частоте - 2соре; испытать четырехплазмонное взаимодействие; распасться на другой продольный плазмой и низкочастотную плазменную волну; поглотиться быстрой частицей и ускорить ее. [9]
Надо иметь в виду, что в условиях солнечной короны генерации интенсивного электромагнитного излучения на частотах - соре должно предшествовать возбуждение турбулентности продольных и поперечных плазмонов. По-видимому, процесс ускорения электронов до таких скоростей и последующее возбуждение ими турбулентности продольных и поперечных плазмоиов и происходят во всплесках II типа, а также, возможно, и в других медленно дрейфующих или неподвижных всплесках. [10]
Из сказанного выше можно заключить, что процесс стабилизации пучков в солнечной короне, если он действительно имеет место, должен быть довольно сложным по своему характеру и зависящим от условий формирования полного спектра продольных плазмонов, на которые, кстати, налагается и спектр поперечных плазмонов. Возможны также случаи, когда пучок стабилизуется только по отношению к возбуждению плазменных волн, идущих под углом к оси пучка. [11]
Этой энергии уже недостаточно для возникновения индуцированных процессов, в частности для перекачки энергии в поперечные плазмоны. Спонтанное излучение поперечных плазмонов также не дает здесь плотности энергии, заметно превышающей тепловой уровень. [12]
Пусть, например, за основу берется шкала волновых чисел продольных плазмонов. В такой единой шкале волновых чисел продольных и поперечных плазмонов условия дифференциальное перекачки [ формулы (3.7) и (3.8) 1 остаются прежними. Следует также учесть, что здесь и фазовые скорости поперечных волн надо записывать в единой шкале. [13]
Рост интенсивности на частоте 2соре с высотой и его запаздывание по отношению к излучению на частоте соре находятся в качественном согласии с наблюдениями. Влияние магнитно о поля на турбулентность продольных н поперечных плазмонов. [14]
Хотя плотность энергии поперечных плазмонов в области плазменной турбулентности и очень велика, но вероятность их выхода из среды очень мала. В самом деле, как было показано в § 7, только поперечные плазмоны с относительно большими волновыми числами ( например, kp ] 0 2соре / с) могут выйти из солнечной короны при не слишком сильном поглощении. [15]