Cтраница 2
С размерами и оптическими свойствами частиц зольг и кокса непосредственно связаны все радиационные характеристики пылеугольного пламени. Для заданных условий сжигания топлива размеры частиц золы и кокса, точнее их распределения по размерам, можно также рассматривать как задан-ные. [16]
Полученные таким образом данные описывают радиационные свойства частиц углерода в светящихся сажистых пламенах и в пылеугольных пламенах. [17]
Как видно из представленных здесь данных, для значений Р ИО, характерных для коксовых частиц в пылеугольных пламенах, спектральный коэффициент ослабления лучей в инфракрасной области спектра при pidem очень слабо зависит от К. [18]
Как уже отмечалось выше, степень черноты факела определяется собственным излучением топочных газов и содержащихся в них твердых частиц золы и кокса для пылеугольного пламени и частиц сажи для газомазутного пламени. [19]
Здесь, однако, следует заметить, что одновременно с ростом Х акс ( при затяжке горения наблюдается заметное снижение среднего уровня теплоотдачи факела пылеугольного пламени, сопровождающееся увеличением температуры газов в выходном сечении топочной камеры. [20]
Рассмотрим, как изменяется в зависимости от размера частиц d и длины волны Я спектральный коэффициент ослабления лучей частицами углерода ( кокса) в пылеугольных пламенах. [21]
При этом решение Линдмарка применительно к золе воркутского угля соответствует такому осредненному значению параметра ро-1 6, которое не согласуется с действительными размерами частиц и длинами волн теплового излучения пылеугольных пламен и запыленных потоков в котельных установках. [22]
Такое разделение не отражает основных физических особенностей излучения рассматриваемых пламен. Любое пылеугольное пламя следует рассматривать как полусветящееся пламя, так как наиболее характерная особенность такого пламени, отличающая его от пламени газа и жидкого топлива, связана с излучением твердых золовых и коксовых частиц, размеры которых обычно превышают основные длины волн теплового излучения пламени. [23]
Прозрачности сажистых частиц мазутного пламени уменьшается. Аналогичная зависимость имеет место и для пылеугольного пламени. Так как распределение взвешенных частиц в пламени существенно зависит от конструкции форсунок, режима их работы и аэродинамики топки в целом, то от этих же факторов, оказывается, зависит и эффективная степень черноты пламени. [24]
Основное отличие светящихся сажистых пламен жидких топлив от полусветящихся пылеугольных пламен связано с различием в размерах содержащихся в этих пламенах твердых частиц. В то время, как в пылеугольных пламенах, как уже отмечалось выше, размеры частиц достигают десятков и даже сотен микрон, в светящихся сажистых пламенах жидких топлив размер частиц не превышает десятых или даже сотых долей микрона. Соответственно размеру частиц изменяются и эмиссионные свойства пламени в зависимости от его температуры. [25]
Поэтому, несмотря на сравнительно высокий спектральный коэффициент ослабления лучей / елпогл мелкими коксовыми частицами, их влияние на степень черноты факела пламени мало по сравнению с влиянием крупных коксовых частиц. Учитывая, что основная масса углерода в пылеугольных пламенах приходится на частицы, большие 50 мк, можно на основании данных рис. 4 - 11 принять для таких пламен указанное выше постоянное значение безразмерного коэффициента поглощения & погл 0 6, не зависящее от длины волны излучения X, а следовательно, и от температуры пламени. Излучение таких частиц можно рассматривать как серое. [26]
В тепловом излучении пылеугольных пламен, наряду с трехатомными газами и частицами золы и топлива, большую роль играют взвешенные в газовом потоке горящие коксовые частицы. Сажистые частицы, ввиду их небольшой концентрации, не оказывают заметного влияния на тепловое излучение пылеугольного пламени. [27]
Приведенные результаты были получены [46 ] в предположении об изотропности рассеяния во всех зонах топочной камеры. В то же время, как уже отмечалось выше, для частиц золы и кокса в пылеугольном пламени характерным является анизотропное рассеяние преимущественно в направлении распространения падающего излучения. Влияние анизотропии рассеяния уменьшается по мере увеличения доли дифрагированного излучения. [28]
Формула Розина - Рамлера удовлетворительно описывает распределение частиц пыли по массе после размола угля в мельницах. В то же время с помощью этой формулы не удается описать закономерности распределений по массе частиц золы в пылеугольном пламени и частиц сажи в пламенах мазута и газа, механизм образования которых носит более сложный характер. [29]
Эта формула описывает зависимость эффективного интегрального сечения ослабления от температуры источника излучения Т, среднего по удельной поверхности пыли диаметра частиц d и рода топлива. Она используется в дальнейшем при расчетах излучения запыленных газовых потоков в котельных газоходах, а также при расчетах излучения полусветящихся пылеугольных пламен в топочных камерах. [30]