Данная физическая задача

Cтраница 1

Данная физическая задача математически формулируется следующим образом. [1]

Система из заряженного конденсатора и постоянного магнита. [2]

Таким образом, в данной физической задаче векторное поле П не имеет источников; поток его через любую замкнутую поверхность равен нулю, что говорит о постоянстве во времени полной энергии электромагнитного поля внутри произвольной замкнутой поверхности. [3]

Среди бесчисленного множества решений такой системы в каждом отдельном случае надо отыскать то, которое соответствует данной физической задаче. Именно в этом, а не в отыскании общих интегралов уравнений, состоит основная трудность. В случае постоянного тока плотность тока внутри проводника была бы одинаковой, по всему сечению, если проводник однородный. Но в случае переменного тока вследствие закона электромагнитной индукции плотность тока возрастает от центра сечения проводника к его периферии. Нетрудно найти зависимость плотности тока от расстояния р от оси при помощи упомянутых дифференциальных уравнений. [4]

Основная цель растяжения - дать увеличительное ( или, наоборот, уменьшительное) стекло, выбранное как раз так, чтобы снять вырождение предела для решения данной физической задачи. Однако в физике широко используется предположение, что - если строго не доказано обратное - можно найти такие единицы измерения ( возможно, зависящие от е), что измеряемое в них возмущение магнитного поля b ( x, f; e) имеет определенный предел. [5]

Трудностью этого метода как общей процедуры является то, что существует бесконечное множество таких систем отсчета, жестко связанных с телом, и выбор системы отсчета и остальных 3N - 6 координат должен быть приспособлен к данной физической задаче. [6]

В заключение заметим, что принятая в этом параграфе постановка задачи отличается от обычной ( от задачи Коши) тем, что мы не вводим в явной форме начальные условия, а, напротив, изучаем такие решения волнового уравнения, которые в данной области пространства и в интересующие нас моменты времени от начальных условий не зависят. Такая постановка диктуется характером данной физической задачи. [7]

Классификацию поставленных задач проведем на основании второго существенного признака: задача выражает какое-либо физическое явление. По тем же признакам, что и физические явления, классифицируются и физические задачи: к какому типу относится физическое явление, которое выражает данная физическая задача, к такому же типу относится и соответствующая задача. Короче, каково физическое явление, такова и соответствующая этому явлению задача. По общему признаку все поставленные задачи разделим на классические и квантовые. [8]

Обращение матриц высокого порядка является кропотливым процессом. Если, соблюдая надлежащую осторожность, нам удалось получить математически удовлетворительное решение, то все же остается открытым вопрос, до какой степени это решение имеет значение для данной физической задачи. Весьма точные вычисления требуют весьма точных данных. Но данные физических задач часто весьма далеки от той точности, которой требуют математические выкладки. В частности, правые части линейных систем являются часто результатом физических измерений, и их точность не может быть гарантирована больше чем до двух-трех значащих цифр. Поэтому обязательно надо исследовать, какое влияние на решение имеют малые, но беспорядочные изменения элементов правой части системы. [9]

При этом существенно протяженные тела оказывается удобным описывать в моделях как систему материальных точек. Возможность для описания данной физической задачи использовать модель материальной точки должна подтверждаться анализом задачи. [11]

W не только удовлетворяет уравнению Лапласа, но более того, кривые У7 const нормальны к эквипотенциальным кривым Ф const. Отсюда становится ясным, что можно обменять роли W и Ф, рассматривая первую как функцию потенциала, а последнюю как функцию тока. Таким образом, любой комплекс эквипотенциальных линий и линий тока для данной физической задачи можно интерпретировать как решение другой физической задачи, где эквипотенциальные линии и линии тока обменялись ролями, и граничные условия были изменены соответствующим путем. [12]

Заметим еще, что, строго говоря, обозначения dn и с. Мы не можем здесь говорить о бесконечно малом числе молекул или бесконечно малом угле, так как эти понятия лишены здесь смысла. Поэтому в молекулярной статистике, как и в других разделах физики, следует говорить о физически бесконечно малой величине, которая в математическом смысле является величиной конечной, но в данной физической задаче относительно исчезающе мала, так что может рассматриваться как дифференциал. [13]

Тем не менее мы решаем, по существу, одну и ту же задачу. Мы должны помнить, что для расчета теплопроводности важны только разности температур, а не их абсолютные значения. Для данной физической задачи характерной является разность температур ТА - Гтс, поэтому целесообразно оценивать погрешность численного решения по отношению к этой разности. [14]

Страницы: 1 2