Cтраница 3
Последняя касается течения у бесконечной пластины, колеблющейся в своей плоскости. [31]
Рассмотрим задачу об изгибе бесконечной пластины, ослабленной разрезом вдоль дуги окружности радиусом / от точки а Reria до Ьг а. Берега трещины находятся под действием нагрузки ( VIII. [32]
Рассмотрим случай взаимодействия двух плоских бесконечных пластин, находящихся в среде симметричного электролита, при произвольном потенциале их поверхности. [33]
Даже в простейшем случае ( бесконечная пластина, рассмотренная в [11]) эта система не имеет решения в замкнутом виде. [34]
Уменьшение т при переходе от бесконечной пластины к конечной связано с тем, что в первом случае возмущения распространяются в условиях, когда поперечная скорость жидкости wz отсутствует, тогда как во втором wz не равна нулю и положительна, что приводит к более быстрому распространению возмущений. [35]
Поперечный удар массивного тела по равномерно растянутой бесконечной пластине с учетом упругопластического контактного взаимодействия / / Числ. [36]
Так как горный массив моделируется бесконечной пластиной, то компонентами тензора напряжений 70, arz, OQZ можно пренебречь, положив равными нулю. [37]
Ниже рассмотрен случай более простой - бесконечная пластина с ребром конечной длины. Этот случай для ребра постоянного сечения разобран в предыдущем разделе. [38]
Рассмотрим теплопроводность в нестационарном режиме для бесконечной пластины, когда ее ширина и длина значительно больше толщины. [39]
Величина Kt по (12.10) получена для бесконечной пластины. Реально коэффициент интенсивности напряжений Кг зависит от размеров и формы тела. Причем не всегда возможно его определение в аналитической форме. В настоящее время разработаны методы приближенного численного и экспериментального определения коэффициента интенсивности напряжений. [40]
Величина Кг по (12.10) получена для бесконечной пластины. Реально коэффициент интенсивности напряжений Кт зависит от размеров и формы тела. Причем не всегда возможно его определение в аналитической форме. В настоящее время разработаны методы приближенного численного и экспериментального определения коэффициента интенсивности напряжений. [41]
Следовательно, в случае продольного обтекания бесконечной пластины турбулентным потоком электропроводящей жидкости в постоянном поперечном магнитном поле плотность потока импульса имеет постоянное, не зависящее от л; и г значение. [42]
Аналогично перемножением безразмерных температурных полей трех бесконечных пластин получают температурное поле параллелепипеда. [43]
Основные результаты, полученные выше для бесконечных пластин, могут быть распространены также на пластины конечного размера и сферические частицы. При этом необходимо, однако, принимать во внимание, что частицы благодаря тепловому движению обладают определенной кинетической энергией. В том случае, когда тепловая энергия больше энергетического барьера, они коагулируют, несмотря на действие сил отталкивания. [44]
Рассмотрим сначала несколько осесимметричных задач для бесконечной пластины с круговым вырезом, а затем остановимся на задаче о растяжении полосы, ослабленной двумя вырезами с круговым основанием. [45]