Обтекаемая пластина

Cтраница 3

Значение Як на задней кромке зависит от характера обтекания и меняется в пределах 1 3 - 1 4 для продольно обтекаемой пластины и 1 8 - 2 0 для толстых профилей. [31]

Значение Як на задней кромке зависит от характера обтекания и меняется в пределах 1 3 - 1 4 для продольно обтекаемой пластины и 1 8 - 2 0 для толстых профилей. [32]

Впервые приближенный метод пограничного слоя конечной толщины применен к тепловой задаче в 1936 г. Г. Н. Кружилиным при исследовании теплообмена между жидкостью и продольно обтекаемой пластиной ( ЖТФ, VI, вып. [33]

Относительная скорость поперечного сноса при течении в пограничном слое среды при обтекании пластины. [34]

В заключение следует отметить, что экспериментальные исследования ( рис. 106) хорошо подтверждают теоретическое решение задачи о распределении скоростей в пограничном слое обтекаемой пластины плоскопараллельным ламинарным потоком. Однако необходимо иметь в виду, что ламинарный режим течения при обтекании пластины сохраняется лишь для чисел Be, меньших 3 - Ч-5-105. Для больших чисел Re ламинарный режим течения переходит в турбулентный. [35]

Энергия заторможенного потока трансформируется на поверхности пластины в энергию теплового излучения, которая при определенном температурном уровне составляет существенные тепловые потоки, покидающие поверхность обтекаемой пластины. В ряде случаев пограничные слои пластины состоят из слабопо-глощающих и излучающих сред. Поэтому эффекты взаимодействия собственного излучения пластины с набегающим потоком пренебрежимо малы. [36]

В других работах ( И. М. Бюргере [30] и Г. Б. Вандер-Хегге - Цейнен [31]) термоанемометром Л. В. Кинга [32] измерялось распределение-скоростей непосредственно в пограничном слое, образующемся на продольно обтекаемой пластине. Ганзен [33] с помощью микротрубки Пито. [37]

Все это позволяет воспользоваться результатами предыдущего рассмотрения переноса излучения в плоском слое поглощающей среды с той существенной разницей, что здесь может быть учтено лишь однократное отражение от поверхности обтекаемой пластины. [38]

Аппроксимация Я Яг ( М) была проведена во всем диапазоне изменений параметра М, начиная от значения при максимально возможной интенсивности вдувания до величин, соответствующих асимптотическим профилям скорости и температуры в пограничном слое продольно обтекаемой пластины при однородном отсосе. [39]

На рис. 202 приведены кривые влияния интенсивности турбулентности внешнего потока е на местное рейнольдсово число Re U x / v, составленное для абсцисс точек, отделяющих ламинарный участок погра - 6 - ЮВ ничного слоя на продольно обтекаемой пластине от переходной области и области развитого турбулентного движения в пограничном слое. Как можно судить по этим кривым, при интенсивности турбулентности внешнего потока, не превосходящей 0 1 %, границы ламинарного и турбулентного участков пограничного слоя не зависят от интенсивности турбулентности внешнего потока. [40]

Соотношение ( 6) удовлетворительно согласуется с опытными данными настоящего исследования, а также с эмпирическим соотношением ( 3) [ 8 ]; из него следует заметное влияние градиента скорости в ок - рестности критической точки на интенсификацию теплообмена под воздействием Хи, что в свою очередь, позволяет с единой позиции объяснить кажущиеся противоречивыми данные о влиянии тина теплообмен в критической точке цилиндра, сферы и на продольно обтекаемой пластине. [41]

Способ решения уравнений пограничного слоя, изложенный в § 3 главы IX и заключающийся в разложении скорости потенциального течения в степенной ряд по длине дуги х ( ряд Блазиуса), принципиально пригоден и в случае пограничного слоя с отсасыванием. Более простые решения получаются для продольно обтекаемой пластины. [42]

Рг 1, то оба уравнения станут совершенно аналогичными. Первое условие характеризует задачу о продольно обтекаемой пластине. Второе условие практически выполняется для газов. [43]

Рг 0 7 и различных значений JRlf Кривые, расположенные выше кривой для К 1, относятся к случаю нагревания внутренней поверхности, а кривые, расположенные ниже, - к случаю нагревания наружной поверхности. Пунктирной линией слева показано решение для продольно обтекаемой пластины; пунктирные линии справа - решение для полностью развитых профилей скорости и температуры. [44]

В настоящей главе будут кратко рассмотрены основы теории пограничного слоя и способы исследования теплооотдачи с помощью этой теории. Возможности теории будут показаны на простых примерах теплоотдачи продольно обтекаемой пластины и в круглых трубах. [45]

Страницы: 1 2 3 4