Соответствующая пластинка
Cтраница 3
Формула (16.8) справедлива только при расстояниях гг и г2, достаточно больших по сравнению с размерами источников света. Предполагается также, что освещенности граней призмы равны осве-щенностям соответствующих пластинок 2 и 3, по которым ведется сравнение. В простейших фотометрах сравнение освещенностой производится визуально, поскольку человеческий глаз может весьма точно определить равенство яркостей двух близко расположенных светящихся поверхностей, если обе они имеют одинаковый цвет. [31]
Другим методом, позволяющим судить о наличии внутренней конверсии ч-лучей захвата, является наблюдение за образованием многократно заряженных атомов при облучении нейтронами различных веществ. Так, например, облучение нейтронами б-ромистого и йодистого этила при пониженном давлении приводит к тому, что ао 50 % радиоактивных атомов приобретают большие положительные заряды. Большая часть атомов отдачи индия, платины, иридия и золота, которые выбрасываются с поверхности соответствующих пластинок, облучаемых нейтронами; также оказывается заряженной положительно. Несомненно, что и в этом случае причиной появления положительного заряда является внутренняя конверсия - j - лучей захвата. Невозможность сохранения заряда в том случае, если бы процесс внутренней конверсии происходил на самой металлической поверхности, позволила сделать заключение, что процесс этот развивается во время движения атомов отдачи в газообразной фазе на расстоянии - 103 А от облучаемой поверхности. [32]
Резистивные термометры А и Rz являлись полуваттными сопротивлениями, последний укреплялся так, чтобы получить такое же время релаксации, как и у образца. Таким образом, когда R и 2 включены в плечи мостика Уитстона, небольшие температурные флюктуации гелиевой ванны не вызывают разбаланса. Разбаланс моста является мерой мощности ( а следовательно, и поверхностного сопротивления), которая поглощается соответствующей пластинкой и определяется постоянным током, пропускаемым через нагреватель, присоединенный к пластине для достижения такого же разбаланса. [33]
 |
Компенсатор для интерферометра. [34] |
Изменение их положения производят поворотом микрометрических винтов. Для достижения различной степени чувствительности рычаги делают разной длины - 100 и 200 мм. Чтобы найти нижние полосы, надо подвинуть с помощью рычага, соединенного с неградуированным винтом одну из соответствующих пластинок; винт остается неподвижным в течение всего опыта. Стекло компенсирующих пластинок должно быть высокого качества. [35]
Сила давления тела на жидкость существенно зависит от этих струй, не определяется однозначно присоединенной массой и в известной мере зависит от истории погружения. Простейшими задачами такого рода является погружение клина или конуса с постоянной скоростью, которые автомодельны. Были предложены приближенные методы расчета сил при непрерывном погружении слабо искривленных профилей. Существо этого метода состояло в том, что течение жидкости, возбужденное погружающимся профилем, отождествлялось с течением, возбужденным ударом соответствующей пластинки. Переменная смоченная ширина профиля, равная ширине соответствующей пластинки, определялась в результате решения интегрального уравнения, которое получалось путем вычисления подъема свободной поверхности до точки соприкосновения с поверхностью профиля; сила давления профиля на жидкость определялась либо из теоремы импульсов, либо из интеграла давлений. [36]
Сила давления тела на жидкость существенно зависит от этих струй, не определяется однозначно присоединенной массой и в известной мере зависит от истории погружения. Простейшими задачами такого рода является погружение клина или конуса с постоянной скоростью, которые автомодельны. Были предложены приближенные методы расчета сил при непрерывном погружении слабо искривленных профилей. Существо этого метода состояло в том, что течение жидкости, возбужденное погружающимся профилем, отождествлялось с течением, возбужденным ударом соответствующей пластинки. Переменная смоченная ширина профиля, равная ширине соответствующей пластинки, определялась в результате решения интегрального уравнения, которое получалось путем вычисления подъема свободной поверхности до точки соприкосновения с поверхностью профиля; сила давления профиля на жидкость определялась либо из теоремы импульсов, либо из интеграла давлений. [37]
Для пластинки, имеющей один вырез, моделирующий трещину и идущий параллельно одной из кромок, автор этих работ теоретически проанализировал свободные колебания и концентрации динамических напряже ний у конца выреза. Каждую часть пластинки можно было при дальнейшем ра9смотрении считать прямоугольной шарнирно опертой по трем кромкам и загруженной по четвертой кромке на участках вне выреза неизвестными моментами и сдвигающей силой как линейной нагрузкой. Налагая некоторые условия при связывании для участков вне выреза на прогибы и углы прогибов соответствующих пластинок, автор получил интегральные уравнения Фредголь-ма первого рода относительно внутреннего момента и внутренней сдвигающей силы. Заменяя далее интегральные уравнения конечными суммами, он получил частотное уравнение. [38]
Страницы: 1 2 3