Cтраница 3
Поэтому обычно изгибают кристаллическую пластинку, изготовленную по методу Фанкухена, о котором говорилось ранее. Тогда расстояние источник - кристалл Ai2Rsin ( Q-ср) и расстояние кристалл - точка фокусировки Л22 зт ( 6 ф), где ф - угол скоса. [31]
Между двумя николями помещена кристаллическая пластинка. Главные плоскости ни-колей образуют с оптической осью углы аир. Оптическая ось параллельна плоскости кристалла, на которую падает свет. [32]
Если на выходе из кристаллической пластинки ( см. рис. 235) один из лучей сильно ослабляется в результате поглощения, то из пластинки выходит линейно поляризованный свет. Такая пластинка называется поляроидом. Хорошим поляроидом являются кристаллы турмалина. Уже при толщине кристалла турмалина около 1 мм в нем практически полностью поглощается обыкновенный луч. Хорошим поляроидом также является герапатит, в котором уже при толщине 0 1 мм практически полностью поглощается один из лучей. [33]
Здесь d - толщина кристаллической пластинки; с - скорость света в вакууме; Я0 - - длина волны излучения; плев - ялр - сила циркулярного двупреломления, возникающая из-за разных скоростей распространения лучей. Соотношение (30.4) показывает, что угол поворота плоскости поляризации существенно зависит от толщины пластинки. [34]
Кремниевые выпрямители состоят из кристаллической пластинки кремния толщиной 0 5 - 0 8 мм, на одну сторону которой наплавляется алюминий, а на другую - свинец. Между алюминием и кремнием во время наплавления образуется запирающий слой, обладающий односторонней проводимостью свободных электронов от алюминия к свинцу. [35]
При этом в форме тонких кристаллических пластинок с перламутровым отливом выделялось вещество, которое содержало углекислоту и активный кислород и которое при прибавлении воды разлагалось, выделяя кислород. [36]
Конструктивно двухбазовые диоды представляют собой полупроводниковую кристаллическую пластинку, на концах которой расположены контакты баз Б1 и Б2 ( рис. 6 - 11, о), а сбоку - эмиттер-ный р - n - переход. Через эти участки под действием напряжения Е0 протекает ток / и создается падение напряжения ( У61, запирающее р - / г-нереход. [37]
Таким образом, в кристаллической пластинке возникнут два луча, идущие с различными скоростями. [38]
Особенно интересен случай, когда кристаллическая пластинка, например из арагонита, отшлифована перпендикулярно одной из оптических осей кристалла. Тогда плоскости падающей волны, параллельной плоскости пластинки, соответствует бесконечное множество лучей, и луч после входа в кристалл распространяется не по двум направлениям, а по многим, если он первоначально не был поляризован. В этом случае лучи образуют поверхность конуса, соответствующего оптической оси в качестве нормали. К образующим конуса принадлежит и сама оптическая ось. [39]
Предположим теперь, что вводится кристаллическая пластинка. [40]
Когерентные волны, выходящие из кристаллической пластинки В ( рис. 34.10), не могут интерферировать, так как они поляризованы во взаимно перпендикулярных плоскостях. Анализатор выделяет из падающих на него когерентных волн составляющие, поляризованные в одной плоскости, и, таким образом, создаст условия, необходимые для осуществления интерференции этих волн. [41]
Когерентные волны, выходящие из кристаллической пластинки В ( рис. 34.10), не могут интерферировать, так как они поляризованы во взаимно перпендикулярных плоскостях. Анализатор выделяет из падающих на него когерентных волн составляющие, поляризованные в одной плоскости, и таким образом создает условия, необходимые для осуществления интерференции этих волн. Результат интерференции зависит от разности фаз Др, приобретенной обыкновенной и необыкновенной волнами в пластинке, от соотношения амплитуд этих волн и угла ft между главными плоскостями анализатора и поляризатора. [42]
Когерентные волны, выходящие из кристаллической пластинки К, не могут интерферировать, так как они поляризованы во взаимно перпендикулярных плоскостях. [43]
Это условие вполне приемлемо для кристаллической пластинки, но не для параллелепипеда Френеля. [44]
Таким образом, интерференционная окраска кристаллической пластинки в параллельном поляризованном свете зависит от кристаллографической ориентировки пластинки, показателя преломления вещества и его двупреломления, а также от углов между плоскостями колебаний поляризатора, анализатора и пластинки и от длины волны падающего света. [45]