Двулучепреломляющая пластинка

Cтраница 2

Следующий класс селекторов основан на частотной зависимости Двулучепреломления в кристаллах. Наиболее простым представителем этого класса селекторов, называемых интерференционно-поляризационными, является двулучепреломляющая пластинка между двумя поляризаторами. [16]

Скрещенные фильтры Шольца. [17]

Исчисление Джонса, рассмотренное в предыдущих двух разделах, мы применим теперь для изучения характеристик фильтра Шольца. Фильтр Шольца, названный по имени его изобретателя [6, 7], представляет собой стопку идентичных двулучепреломляющих пластинок, каждая из которых ориентирована под определенным азимутальным углом. Азимутальный угол каждой пластинки измеряется относительно оси пропускания переднего поляризатора. Весь столбик двулучепреломляющих пластинок помещен между парой поляризаторов. [18]

Действие двулучепреломляющей пластинки на плоско-поляризованный свет.| Действие четвертьволновой пластинки на плоско-поляризованный. [19]

Когда р 90 или ( 3 - 90, выходит плоско-поляризованный свет. Для промежуточных углов имеем эллиптически-поляризо-ванный свет, в котором оси всегда направлены вдоль осей двулучепреломляющей пластинки. [20]

Впервые она публично демонстрировалась во время работы конференции. Чтобы понять принцип действия этого устройства, применим уравнение ( 3) к сравнительно толстой линейно двулучепреломляющей пластинке, имея в виду, что разность ( / ij - п2) Апдии не очень сильно зависит от Я. Предположим, что уравнение ( 3) выполняется для пластинки при Явак 400 ммк и р 50 ( этот пример соответствует техническим характеристикам прибора фирмы Rehovoth) и допустим для простоты, что Алдип - величина постоянная для длин волн, близких к этой. [21]

Исследование колебаний [ IMAGE ] ПО. Изменение разно-диффузного объекта с применением сти хода, обусловленное по-двулучепреломляющей пластинки Q. воротом объекта А. [22]

Очень простая схема, изображенная на рис. 109, позволяет обнаруживать колебания диффузного объекта, связанные с изменением его ориентации. Поместим теперь плоскопараллельную двулучепреломляющую пластинку Q, вырезанную под углом 45 к оптической оси кристалла, либо перед объективом, либо за объективом. [23]

При этом практические расчеты коэффициентов пропускания приходится выполнять с помощью ЭВМ. Расчетный спектр пропускания фильтра Шольца ( рис. 5.10) имеет тонкую структуру, связанную с интерференцией. Эта тонкая структура должна экспериментально наблюдаться, если двулучепреломляющие пластинки являются тонкими и оптически гладкими. Такой анализ предсказывает также существование сверхтонкой структуры, возникающей из интерференционных полос Фабри - Перо от всей стопки кристаллов, а не от отдельных пластинок. Однако эта сверхтонкая структура выходит за пределы разрешения масштаба графика, приведенного на рис. 5.10. На этом рисунке для сравнения представлены также результаты расчета методом Джонса ( в котором пренебрегается отраженными волнами) и точным методом 4 X 4-матриц. [24]

Впервые эта задача была рассмотрена в [25] с использованием модели в виде стопы тонких двулучепреломляющих пластинок, оптические оси которых повернуты на некоторый угол по отношению к осям соседних пластинок. Это рассмотрение не является ни строгим, ни наглядным, хотя приводит к качественно правильным результатам. В [28] развит другой подход, основанный на применении к ХЖК динамической теории дифракции рентгеновских лучей. Это решение найдено в предположении полубесконечной холестерической среды без учета поглощения и скачка коэффициента преломления на фронтальной поверхности, а также в предположении малой оптической анизотропии. [25]

Мы должны различать два случая. Первый, когда двулучепреломление, которое испытывает свет после прохождения ди-хроичного вещества ( например, в выходном окне кюветы или на входной поверхности фотоэлемента), не влияет на измерение. Строго говоря, следует принимать во внимание, что, когда нормально падающий пучок проходит через двулучепреломляющую пластинку, потери света при отражении сопровождаются незначительной частичной поляризацией, поскольку фактор отражения [ ( п - 1) / ( 1) ] 2 различен для колебаний, параллельных одной или другой оси пластинки. Однако эта частичная поляризация, которая невелика для кристаллической пластинки, будет еще меньше в пластинках, имеющих весьма незначительное двулучепреломление. В любом случае указанное явление приводит к возникновению сигнала с частотой 2со и, следовательно, не обнаруживается. [26]

Страницы: 1 2