Плоскость - слой
Cтраница 2
 |
Схематическое изображение структуры ряда силикатов со слоистой решеткой. [16] |
На рис. 20 показана проекция на плоскость слоя алюмогидроксиль-ных октаэдров. Если в октаэдрическом слое ионами алюминия заняты не все центры октаэдров ( рис. 20, а), а лишь 2 / 3 всех возможных замещений, то этот слой имеет диоктаэдрическое строение. [17]
Направление этой связн составляет 90 с плоскостью слоя. Ячейка имеет форму прямой шестиугольной призмы; длина ребер 1 42 А и 3 35 А. Поскольку расстояние между слоями в 2 36 раза больше расстояния между атомами внутри слоя, сила связи между слоями мала. [18]
Направление этой связи составляет 90 с плоскостью слоя. Ячейка имеет форму прямой шестиугольной призмы; длина ребер 1 42 А и 3 35 А. Поскольку расстояние между слоями в 2 36 раза больше расстояния между атомами внутри слоя, сила связи между слоями мала. [19]
 |
Однонаправленно армированный слой. [20] |
Пуассона; Gf2 - модуль сдвига в плоскости слоя; G, G - модули поперечного сдвига. [21]
Продифференцировав выражение (15.1) по радиусу-вектору г в плоскости слоя, найдем силу, которая возникает при наличии однородного градиента напряженности поля смещения Я и воздействует на стенку домена. [22]
Следует отметить, что проекция связи на плоскость изогнутого слоя в алициклической углеродной гексагональной сетке с расстоянием С-С 1 53 А приводит к кажущейся длине С - С-связи, равной 1 45 А. Предполагалась также, что некоторое Количество кислорода соединяется с углеродными гексагональными сетками связями типа О Киси этилена. С этой точки зрения вода, которая разделяет слои, удерживается, подобно молекулам Н2О, благодаря полярному притяжению. Кроме того, должно присутствовать небольшое количество гидроксильных групп. Измерения магнитных параметров должны подтвердить это соображение. [23]
Ориентация молекул в слое может быть как перпендикулярна плоскости слоя, так и направлена под некоторым углом к нему. [24]
Выберем ось х в направлении, перпендикулярном к плоскости слоя; распределение М зависит только от этой координаты. Это ясно из следующих простых соображений. [25]
В проводящем слое, помещенном в сильное перпендикулярное плоскости слоя магнитное поле, существуют токонесущие состояния, локализованные вблизи границы образца на длине порядка циклотронного радиуса, но депокапизованные по периметру. Показано, что эти квазиодно мерные состояния остаются делокализованными и создают ток даже при наличии некоторой упорядоченности. В свете общего рассмотрения Лаф-лина обсуждается роль краевых состояний в квантованной холловской проводимости. Обобщение теории Лафлина используется также для исследования наличия делокализованных состояний в слабонеулорядочен-ной двумерной системе при наличии сильного магнитного поля. [26]
Искривлены могут быть волокна, расположенные как в плоскости слоя, так и перпендикулярно слою. [27]
Выберем ось х в направлении, перпендикулярном к плоскости слоя; распределение М зависит только от этой координаты. Поворот вектора М вдоль толщины слоя должен происходить в плоскости yzt т.е. везде MX Q. Это ясно из следующих простых соображений. Энергии неоднородности и анизотропии в одноосном кристалле вообще не зависят от того, в какой плоскости происходит поворот намагниченности. Наличие же отличной от нуля составляющей Мх неизбежно привело бы к возникновению магнитного поля, что заведомо термодинамически невыгодно ввиду связанной с ним дополнительной магнитной энергии. Действительно, из уравнения divft dBx / dx Q следует, что вдоль переходного слоя Вх: const, а поскольку в глубине доменов Л1Л 0, Нх 0, то Вх - 0 везде. [28]
Искривлены могут быть волокна, расположенные как в плоскости слоя, так и перпендикулярно слою. [29]
Выберем ось х в направлении, перпендикулярном к плоскости слоя; распределение М зависит только от этой координаты. Поворот вектора М вдоль толщины слоя должен происходить в плоскости yzt т.е. везде MX Q. Это ясно из следующих простых соображений. Энергии неоднородности и анизотропии в одноосном кристалле вообще не зависят от того, в какой плоскости происходит поворот намагниченности. Наличие же отличной от нуля составляющей Мх неизбежно привело бы к возникновению магнитного поля, что заведомо термодинамически невыгодно ввиду связанной с ним дополнительной магнитной энергии. Действительно, из уравнения divft dBx / dx Q следует, что вдоль переходного слоя Вх: const, а поскольку в глубине доменов Л1Л 0, Нх 0, то Вх - 0 везде. [30]
Страницы: 1 2 3 4 5