Cтраница 2
Результаты теоретического решения упругопласти-ческой задачи для неограниченной плоскости с разрезами показаны на рис. 3.36, где представлен вид пластических областей на основании теоритических решений для плоской деформации и для плоского напряженного состояния. [16]
![]() |
Зависимость коэффициента интенсивности напряжений от длины трещины для разлжчных частот. 1 - ш 0 ( статический случай. 2 - ш 0 274. 3 - о 0 316. [17] |
Рассмотрим теперь задачу об установившихся колебаниях неограниченной плоскости с периодической системой разрезов вдоль оси. Впервые эта задача была решена в [96] после того, как было получено решенже дуальных тригонометрических рядов специального класса, используемых в предыдущем параграфе. [18]
Результаты теоритического решения упругопласти-ческой задачи для неограниченной плоскости с разрезами показаны на рис. 3.36, где представлен вид пластических областей на основании теоритических решений для плоской деформации и для плоского напряженного состояния. [19]
Сосредоточенная сила, приложенная в точке неограниченной плоскости. [20]
Рассмотрим теперь задачу об установившихся колебаниях неограниченной плоскости с периодической системой разрезов вдоль оси. Впервые эта задача была решена в [96] после того, как было получено решение дуальных тригонометрических рядов специального класса, используемых в предыдущем параграфе. [21]
Если волну распространения пламени рассматривать как неограниченную плоскость, движущуюся через реакционную систему, тогда несгоревшие газы будут двигаться по направлению к этой плоскости со скоростью vu, в то время как сгоревшие газы будут распространяться далеко позади ее со скоростью иъ. [22]
Если волну распространения пламени рассматривать как неограниченную плоскость, движущуюся через реакционную систему, тогда несгоревшие газы будут двигаться по направлению к этой плоскости со скоростью ии в то время как сгоревшие газы будут распространяться далеко позади ее со скоростью иь. [23]
Рассмотрим задачу о движении вязкой жидкости в зазоре между неограниченными плоскостями, из которых нижняя неподвижна, а верхняя вращается с постоянной угловой скоростью со. [24]
Определим неустановившееся температурное поле и вызванное им термоупругое квазпстациопарное состояние неограниченной плоскости без разреза при граничных условиях (47.1), (47.2) и однородных начальных условиях. [25]
Определим неустановившееся температурное поле и вызванное им термоупругое квазистационарное состояние неограниченной плоскости без разреза при граничных условиях (47.1), (47.2) и однородных начальных условиях. [26]
Плоская волна характеризуется тем свойством, что ее волновые поверхности представляют собой неограниченные плоскости, а направление ее распространения и амплитуда везде одинаковы. Часто электромагнитные волны, не являющиеся плоскими, можно приближенно рассматривать как плоские на небольшом участке пространства. [27]
За пределы этой новой геометрии, в которой все же основную роль играют неограниченная прямая и неограниченная плоскость как элементы пространства, выходит начатое в 1844 г. Грассманом развитие идей, ставящее на первое место ограниченные линейный, плоскостной и пространственный элементы и приписывающее им компоненты, следуя принципу определителей; об этом мы уже говорили подробно. Эти идеи прекрасны тем, что здесь мы идем навстречу потребностям механики и физики несравненно более плодотворным образом, чем это достигается, например, геометрией прямой или принципом двойственности. [28]
Рассмотренные нами горизонтальная магнитная рамка и горизонтальный магнитный вибратор, расположенные на поверхности идеально проводящей неограниченной плоскости, фактически представляют собой излучающие щели, прорезанные в проводящем экране. Практически эти щели могут быть возбуждены. [29]
Таким образом, лишь выполнение условия (5.35) гарантирует конечность дисперсии поля давления при фильтрации на неограниченной плоскости. Уместно напомнить, что в трехмерном пространстве HI всегда конечно при ограниченной дисперсии поля проницаемости. [30]