Характеристическая плоскость

Cтраница 2

Эти плоскости образуют правильную четырехгранную пирамиду, описанную около конуса и касающуюся его по четырем бихарактеристикам. Оставшиеся два уравнения берутся в характеристических плоскостях ( к вырожденному конусу), проходящих через ось пирамиды и диагонали ее основания ( nr l / V nz 1 / V2) Эти шесть соотношений образуют линейно независимую систему уравнений, эквивалентную исходной. [16]

Эти плоскости образуют правильную четырехгранную пирамиду, описанную около конуса и касающуюся его по четырем бихарактеристикам. Оставшиеся два уравнения берутся в характеристических плоскостях ( к вырожденному конусу), проходящих через ось пирамиды и диагонали ее основания ( nr 1 / Y2, z - 1 / л / 2) - Эти шесть соотношений образуют линейно независимую систему уравнений, эквивалентную исходной. [17]

Механизм многостадийного превращения, вызванного напряжениями, в с л лаве Си - Al - Ni. при приложении напряжения ( / происходит превращение 7 1 - Р - а ЛРИ снятии напряжения ( 2 а - fl - у (. стрелками указано обусловленное частичными дислокациями скольжение, необходимое для превращения. [18]

Этот У-мартенсит имеет плоскость габитуса ( 1 0, 29) / Si и содержит двойниковые дефекты ( 101) У. При дальнейшей разгрузке возникает монокристалл с характеристической плоскостью габитуса y i -мартенсита и с такой же ориентировкой, как и первоначальная. Кристаллографическая ориентировка образовавшихся под действием напряжения мартенситных фаз У, 0, a i и & относительно друг друга почти не изменяется, что подтверждают результаты рентгеноструктурного анализа. Предполагают, что этот факт, а также то, что1 плоскость габитуса образующейся при преврещении 0 / - а ( - 0 фазы параллельна базисной плоскости, обусловлены тем, что мартенситно-мартенситные превращения происходят в результате движения частичных дислокаций, имеющих вектор Бюргер-са 1 / 3 [100] в плоскости базиса. На рис. 1.35 приведена схема, иллюстрирующая указанный механизм превращения. Таким образом, последовательные превращения между мартенситными фазами происходят путем зародышеобразования и роста частичных дислокаций в плоскости базиса. Действительно, экспериментальные результаты, полученные до настоящего времени при исследовании псевдоупругости превращения, объясняются с помощью указанной модели. [19]

Если охладить монокристаллические образцы, находящиеся в состоянии исходной фазы, ниже Mf, то, как уже описано, образуются кристаллы мартенсита разных вариантов, имеющие 24 кристаллографически эквивалентные плоскости габитуса. Эти варианты называют кристаллографическими разновидностями с характеристической плоскостью габитуса. [20]

Мартенситное превращение с инвариантной решеткой в сплавах с ( 3-фазой, как указано, связано с дефектами упаковки или двойниковыми дефектами. В первом случае разновидности кристаллов мартенсита с характеристической плоскостью габитуса образуют монодоменные области мартенсита, решетка которого связана с решеткой исходной фазы ориентационным соотношением. Во втором случае каждый кристалл мартенсита с характеристической плоскостью габитуса состоит из двух мартенситных доменов с взаимно двойниковым соотношением ориентировок. Каждый домен имеет кристаллографически эквивалентное ориентационное соотношение решетки с решеткой исходной фазы. [21]

Оказывается, все решения уравнения теплопроводности бесконечно дифференцируемы. Однако у него есть решения, которые на характеристических плоскостях t const являются бесконечно дифференцируемыми, но не аналитическими. [22]

Если охладить монокристаллические образцы, находящиеся в состоянии исходной фазы, ниже Ms, то образуются кристаллы с характеристической плоскостью габитуса 24 - х вариантов. Однако если превращение происходит под воздействием напряжений, то преимущественно образуются некоторые определенные кристаллы мартенсита. Это обусловлено тем, что мартенситное превращение происходит путем псевдосдвиговой деформации, а внешние силы оказывают влияние на эту псевдосдвиговую деформацию. Поэтому следует рассмотреть случай приложения напряжений ag в некотором направлении монокристаллического образца с исходной фазой. [23]

Все они проходят через начало координат, причем ни в какой другой точке не могут пересекаться между собой или пересекать характеристические плоскости. Это следует из того, что через всякую точку пространства, не являющуюся особенной, проходит только одна интегральная кривая; в рассматриваемом же нами случае особенная точка только одна - начало координат. [24]

Стереографическое представление результатов расчета удлинения ( деформации превращения при / 3, - 01 -превращении в сплавах Си - AI - Ni. [25]

Однако экспериментальные величины удлинения, измеренные с большей точностью, обычно несколько выше рассчитанных величин. Причина этого заключается в том, что величина е в уравнении (1.50) выражает удлинение образца, обусловленное деформацией превращения, сопровождаемого образованием доменов с характеристическими плоскостями габитуса. Таким образом, удлинение не содержит вклада, обусловленного превращением монодомена с характеристической плоскостью габитуса, содержащего, например, двойниковые дефекты, в двойниковый монодомен. Другими словами, удлинение не содержит вклада, обусловленного деформацией с инвариантной решеткой. Однако вклад в удлинение в том случае, когда деформация с инвариантной решеткой обусловлена дефектами упаковки, можно считать небольшим по сравнению со случаем, когда деформация с инвариантной решеткой обусловлена двойниковыми дефектами. [26]

Указанное уравнение нужно применять совместно с уравнением состояния идеального газа, а также с уравнениями балансов массы и количества движения. Таким образом, отличие сформулированной здесь задачи от аналогичной задачи, рассмотренной в примере 7 - 3, состоит в учете эффектов сжимаемости. Выберем в качестве характеристических плоскостей системы плоскость а поперечного сечения, в котором потоки вступают в контакт, и плоскость Ь, расположенную на достаточном удалении от золы смешения, так что потоки в этой плоскости можно считать полностью перемешанными. [27]

Обстоятельное исследование метода характеристик для общего случая вихревых трехмерных течений было выполнено В. В. Русановым ( 1953) еще до появления возможности использования быстродействующих вычислительных машин. Русанов рассмотрел общие квазилинейные гиперболические системы уравнений и применил полученные результаты к произвольным неустановившимся и установившимся пространственным течениям газа. В последнем случае характеристическая сетка в пространстве строится из элементарных тетраэдров, гранями которых являются характеристические плоскости, подобно тому как в двумерных задачах сетка строится из треугольников. Русанов изложил способ расчета элементарных тетраэдров при решении задачи Коши, при расчете течений чжоло стенки, около свободной поверхности или около ударной волны, а также привел примеры расчета течений по предложенной им схеме. Как уже говорилось ранее, более удобным для расчета трехмерных сверхзвуковых течений около тел являются метод конечных разностей и его комбинация с двумерным методом характеристик. [30]

Страницы: 1 2 3