Плотность - избыточный заряд
Cтраница 1
 |
Схема распределения.| Изменение плотности избыточных зарядов двойного слоя в зависимости от положения границы скольжения между твердым телом и жидкостью по теории Квинке - Гельмгольца. [1] |
Плотность избыточных зарядов одного знака ( в данном случае отрицательных) на границе твердого тела возрастает сразу от нуля до определенного значения и далее при переходе в жидкость падает и изменяет знак на положительный. При дальнейшем смещении в глубь жидкости плотность избыточных зарядов вновь приходит к нулю. [2]
Плотность избыточных зарядов одного знака ( в нашем случае отрицательных) возрастает сразу от 0 до определенного значения и далее при переходе в жидкость падает и изменяет знак на положительный. [3]
 |
Схема распределения.| Изменение плотности избыточных зарядов двойного слоя в зависимости от положения границы скольжения между твердым телом и жидкостью по теории Квинке - Гельмгольца. [4] |
Плотность избыточных зарядов одного знака ( в данном случае отрицательных) на границе твердого тела возрастает сразу от нуля до определенного значения и далее при переходе в жидкость падает и изменяет знак на положительный. При дальнейшем смещении в глубь жидкости плотность избыточных зарядов вновь приходит к нулю. [5]
Теперь нам нужно выразить плотность избыточных зарядов р через концентрации положительных и отрицательных ионов в растворе. Для этой пели привлекается е-теорема Больцмана. С помощью этой теоремы Гун, а также Чэпмен вычислили концентрации положительных и отрицательных ионов в каждой точке раствора из значения потенциала, соответствующего данной точке. Для расчета же потенциала они заменяли дискретные заряды, находящиеся на ионах, непрерывным пространственны-м распределением заряда. [6]
Теперь нам нужно выразить плотность избыточных зарядов р через концентрации положительных и отрицательных ионов в растворе. Для этой цели привлекается е-теорема Больцмана. С помощью этой теоремы Гун, а также Чэпмен вычислили концентрации положительных и отрицательных ионов в каждой точке раствора из значения потенциала, соответствующего данной точке. Для расчета же потенциала они заменяли дискретные заряды, находящиеся на ионах, непрерывным пространственным распределением заряда. [7]
Существование разности потенциалов вблизи поверхности ДВУХ контактирующих проводников означает, что плотность избыточных зарядов на их внешней поверхности различна. Таким образом, при контакте двух проводки - т кои происходит перераспределение свободных электронов не только на внутконтактной поверхности ( вызыгальвани-потенциал), но и на fi их поверхности. [8]
Обычно в магнитной гидродинамике магнитная проницаемость це и диэлектрическая постоянная е принимаются постоянными; токами смещения и поляризации пренебрегают и в соответствии с допущением о непрерывности среды считают плотность избыточного заряда ре равной нулю. Возможность пренебрежения этими эффектами зависит, конечно, и от физических свойств таза и от приложенных электромагнитных полей. [9]
С изменением потенциала меняется плотность избыточных зарядов в поверхностном слое каждой из фаз. Кулоновские силы отталкивания между избыточными одноименными зарядами, направленные вдоль поверхности, противодействуют стремлению поверхности к сокращению и снижают и. [10]
 |
Схема распределения.| Изменение плотности избыточных зарядов двойного слоя в зависимости от положения границы скольжения между твердым телом и жидкостью по теории Квинке - Гельмгольца. [11] |
Плотность избыточных зарядов одного знака ( в данном случае отрицательных) на границе твердого тела возрастает сразу от нуля до определенного значения и далее при переходе в жидкость падает и изменяет знак на положительный. При дальнейшем смещении в глубь жидкости плотность избыточных зарядов вновь приходит к нулю. [12]
Плотность ионной атмосферы различна. Наибольший избыток отрицательных зарядов находится вблизи иона. По мере удаления от центрального иона плотность избыточного заряда становится вое меньшей и меньшей, и на некотором расстоянии от иона количество отрицательных и положительных зарядов становится одинаковым; на этом и заканчивается ионная атмосфера. Следовательно, ионная атмосфера имеет некоторые конечные размеры; она характеризуется определенной длиной и плотностью. Чем разбавленнее раствор, тем ионная атмосфера имеет меньшую плотность, занимает больший объем и имеет большую длину. Чем концентрированнее раствор, тем плотность ионной атмосферы становится больше, а длина атмосферы соответственно меньше. С повышением температуры плотность ионной атмосферы уменьшается за счет увеличения кинетической энергии ионов. [13]
Плотность ионной атмосферы различна. Наибольший избыток отрицательных зарядов находится вблизи иона. По мере удаления от центрального иона плотность избыточного заряда становится все меньшей и меньшей, и на некотором расстоянии от иона количество отрицательных и положительных зарядов становится одинаковым; на этом и заканчивается ионная атмосфера. Следовательно, ионная атмосфера имеет некоторые конечные размеры; она характеризуется определенной длиной и плотностью. Чем разбавленнее раствор, тем ионная атмосфера менее плотна и занимает больший объем. Чем концентрированнее раствор, тем плотность ионной атмосферы становится больше, а размер атмосферы соответственно меньше. С повышением температуры плотность ионной атмосферы уменьшается за счет увеличения кинетической энергии ионов. [14]
Плотность ионной атмосферы различна. Наибольший избыток отрицательных зарядов находится вблизи иона. По мере удаления от центрального иона плотность избыточного заряда становится все меньшей и меньшей, и на некотором расстоянии от иона количество отрицательных и положительных зарядов становится одинаковым; на этом и заканчивается ионная атмосфера. Следовательно, ионная атмосфера имеет некоторые конечные размеры; она характеризуется определенной длиной и плотностью. Чем разбавленнее раствор, тем ионная атмосфера менее плотна и занимает больший объем. [15]
Страницы: 1 2