Плотность - излучение
Cтраница 2
Удобно от плотности излучения перейти к эффективной температуре. [16]
Сначала рассмотрим плотность излучения первой поверхности. [17]
Максимум функции плотности излучения по спектру растет также пропорционально четвертой степени температуры излучателя. [18]
 |
Распределение плотности излучения горелки ГИИВ-1 на расстояниях от горелочной насадки, мм. 1 - 300. 2 - 400. S - 500. 4 - 600. [19] |
Нулевые значения плотности излучения для разных кривых распределения находятся в различных точках оси абсцисс. [20]
 |
К расчету плот-тле ds - элемент поверхности ности тепл го излуче-некоторого объема v внутри поверхности S. [21] |
Вывод формулы плотности излучения был получен нами для полости, окруженной абсолютно черными стенками. [22]
Характер изменения плотности излучения системы Земля - атмосфера в зависимости от широты местности рг, где рассматриваются характеристики горизонта, по данным измерений с борта различных космических аппаратов показан на рис. 2 - 12 а. Зависимость / ( фг) приведена для диапазона спектра от 7 до 26 мкм. Из нее следует, что плотность излучения системы Земля - атмосфера изменяется от 16 - 10 - 3 Вт / см2 на 65 южной широты до ( 22 - 25) X ХЮ-3 Вт / см2 в субтропиках. [23]
Известно, что плотность излучения зависит от температуры; чем выше температура тела, тем большее количество энергии излучает тело. Понятно, что величина и зависит не только от температуры, но и от длины волны Я. Что же касается интегральной плотности излучения, то из ( 9 - 2) очевидно, что иу зависит только от температуры. [24]
Напомним, что плотность излучения равна 2 - 10 21 г / см3 при ггр. [25]
 |
Распределение излучения по направлениям при изотропном излучении. [26] |
Докажем сначала, что плотность излучения для длины волны, соответствующей интервалу К и K dK, в пустом замкнутом пространстве, ограниченной стенками, имеющими постоянную и повсюду одинаковую температуру, А зависит только от температуры, а не от характера поверхности стенок или каких-либо тел, находящихся внутри пространства. В таком пространстве через некоторое очень короткое время устанавливается лучистое равновесие. Это значит, что объемная плот-v ность лучистой энергии для излучения, характеризуемого любым интервалом для волн А, и K dX, будет во всем пространстве одинакова и что количество энергии данной длины волны, поглощаемое в единицу времени стенками, равно количеству излучаемой энергии. [27]
Докажем сначала, что плотность излучения для длины волны, со-ответствующей интервалу К и X - frfX, в пустом замкнутом пространстве, ограниченной стенками, имеющими постоянную и повсюду одинаковую температурул зависит только от температуры, а не от характера поверхности стенок или каких-либо тел, находящихся внутри пространства. В таком пространстве через некоторое очень короткое время уста: - навливаегся лучистое равновесие. Это значит, что объемная плот-v ность лучистой энергии для излучения, характеризуемого любым интервалом для волн К и Л Я, будет во всем пространстве одинакова и что количество энергии данной длины волны, поглощаемое в единицу времени стенками, равно количеству излучаемой энергии. [28]
Исследования показали, что плотность излучения на полусфере в разных направлениях разная, но по сравнению с ламповым обогревом неравномерность интенсивности излучения различных частей с понижением температуры значительно сглаживается. Это объясняется зависимостью интенсивности излучения от четвертой степени температуры. [29]
Вероятность подобных переходов пропорциональна плотности излучения, вызывающего эти переходы. [30]
Страницы: 1 2 3 4