Плотность - поток - излучение
Cтраница 3
Закон Стефана - Больцмана: плотность потока излучения абсолютно черного тела пропорциональна четвертой степени абсолютной температуры. [31]
При этом ход кривой распределения плотности потока излучения во второй секции канала от величины сдвига при D5 2 ( ai a2) совпадает с аналогичным распределением в монолитной защите в отсутствие второй секции канала. [32]
 |
Излучение элемента as t в направлении элемента dS2 ( к закону Лимберта. [33] |
Закон Кирхгофа устанавливает связь между плотностью потока излучения и поглощательной способностью тел. [34]
Из рис. 3.10 видно, что плотность потока излучения / 0.1. возрастает от нуля при А. [35]
Если источник ламбертов, так что плотность потока излучения меняется обратно пропорционально квадрату расстояния от источника, то в рассматриваемом случае относительный поток энергии, пропорциональный ( 0 16Я), будет равен 6 4 10 11 излучаемой плотности потока энергии. В отношении фокусирования энергии и измерений, при которых существенны интерференционные эффекты, преимущества когерентных источников действительно велики. [36]
 |
Условия при оценке шумовой температуры антенны. [37] |
Сила излучения обычно выражается в единицах плотности потока излучения или облучения / /, определяемой как поток мощности через единицу площади фронта волны в точке приема. Эта величина пригодна для измерений излучения от дискретных источников. [38]
Он устанавливает зависимость излучатель-ной способности тела или плотности потока излучения от температуры. [39]
 |
Вклад различных подобластей зоны Vm в интегральный спектр для зон боковой защиты ( - - - - - - - - - - - - - - и натриевого бассейна ( - - - - - - - . [40] |
Здесь ( pf ( rk) есть плотность потока излучения в интервале rk в мультигрупповом ( f) представлении. Оба эти подхода имеют существенные недостатки при решении задач физики защиты. В первом случае выбор весовых функций зависит лишь от физической интуиции исследователя, и нельзя заранее оценить, насколько удачен такой выбор. Использование второго подхода в задачах физики ядерного реактора, где прямой и сопряженный источники распределены в самой зоне Vm, характеризуются примерно постоянным энергетическим распределением и где изменение ф ( л) и р ( г) в пределах Vm невелико, является обоснованным. В задачах же физики защиты выражения ( 3), ( 4) в общем случае малоприемлемы. [41]
Энергетическая освещенность ( облученность) Еэ измеряет плотность потока излучения, падающего на данную поверхность. Как легко видеть, при одной и той же интенсивности излучения энергетическая освещенность может быть различной в зависимости от ориентации поверхности, на которую падает излучение. При данной интенсивности излучения S энергетическая освещенность будет пропорциональна косинусу угла между направлением потока и направлением нормали к поверхности, на которую падает поток. [42]
В соответствии с законом Стефана - Больцмана плотность потока излучения пропорциональна четвертой степени абсолютной темлературы. Для данного тела она не зависит от каких-либо других факторов. Закон Стефана - Больцмана применим и к серым телам. [43]
Таким образом, при наличии одного экрана плотность потока излучения уменьшается в 2 раза. [44]
Большинство практически важных задач определения пространственного распределения плотности потока излучения в защите реакторов требует применения двумерного метода расчета. Для решения таких задач хорошо зарекомендовали себя приближенные методы, например метод выведения - диффузии, которые обеспечивают возможность проведения вариантных расчетов при достаточно высокой точности и сравнительно невысоких требованиях к ЭВМ по затратам машинной памяти и быстродействию. [45]
Страницы: 1 2 3 4