Cтраница 2
Для поверхностных аппаратов зачастую плотность потока массы между двумя фазами вещества ( массовая нагрузка, массовое напряжение поверхности нагрева) / характеризует их производительность. [16]
По аналогии со скоростью w плотность потока массы WQ называют иногда массовой скоростью потока. [17]
На обеих сторонах участка подогрева одинаковы плотности потока массы j pv и потока импульса р jv ] отсюда Ар - jAv, где А обозначает изменение величины при прохождении этого участка. [18]
На обеих сторонах участка подогрева одинаковы плотности потока массы / ро и потока импульса р / У; отсюда Др - / До, где Д обозначает изменение величины при прохождении этого участка. [19]
На обеих сторонах участка подогрева одинаковы плотности потока массы / ри и потока импульса р jv; отсюда Др - / Да, где Д обозначает изменение величины при прохождении этого участка. [20]
На обеих сторонах участка подогрева одинаковы плотности потока массы / ри и потока импульса р - f - jv; отсюда Др - / До, где Д обозначает изменение величины при прохождении этого участка. [21]
Таким образом, в общем случае плотность потока массы вещества необходимо рассчитывать по соотношению ( 2 - 60), предварительно определив раздельно потоки пара и жидкости. Сущность этого метода изложена ниже. [22]
Наиболее существенным результатом является то, что плотность потока массы для переохлажденного пара на 6 % больше, чем для равновесного течения. Так как обычно наблюдается переохлаждение пара при расширении, то расчет по равновесному состоянию требует соответствующей коррекции. Следует также напомнить, что числа М и критическое отношение давлений в этих задачах будут различны. [23]
Формула (14.13) позволяет выявить явную зависимость такой плотности потока массы от градиентов макроскопических величин и сил, действующих на частицы газа. [24]
В соответствии с классическим образом электронного облака плотность потока массы в нем пропорциональна плотности облака, но коэффициент пропорциональности в формуле (12.4) - величина, зависящая от переменных гиб. [25]
Формула (14.13) позволяет выявить явную зависимость такой плотности потока массы от градиентов макроскопических величин и сил, действующих на частицы газа. [26]
На детонационной волне должны выполняться условия непрерывности плотностей потоков массы, энергии и импульса и остаются справедливыми все выведенные ранее для ударных волн соотношения (85.1) - (85.10), являющиеся следствием одних только этих условий. [27]
На детонационной волне должны выполняться условия непрерывности плотностей потоков массы, энергии и импульса и остаются справедливыми все выведенные ранее для ударных волн соотношения ( 85 1 - 10), являющиеся следствием одних только этих условий. [28]
На детонационной волне должны выполняться условия непрерывности плотностей потоков массы, энергии и импульса и остаются справедливыми все выведенные ранее для ударных волн соотношения ( 85 1 - 10), являющиеся следствием одних только этих условий. [29]
При изотермических условиях интенсивность концентрационной диффузии характеризуется плотностью потока массы вещества, которая определяется по закону Фика: плотность диффузионного потока вещества ( количество вещества, диффундирующего в единицу времени через единицу площади изоконцентрационной поверхности) прямо пропорциональна градиенту концентраций. [30]