Плотность - поток - нейтрон
Cтраница 3
Здесь L - система ядерно-физических характеристик ( тип реакций, энергия у-кватов, по которым производится идентификация, плотность потока нейтронов) и констант элементов матрицы образца, которые могут варьировать в условиях эксперимента. Обычно эти расчеты производят на ЭВМ. [31]
Основная причина - большие сечения захвата нейтронов у некоторых элементов-примесей, содержащихся в реакторных материалах, приводящие к уменьшению плотности потока нейтронов в реакторе. Следовательно, при производстве реакторных материалов очень важно добиться предельного снижения концентраций наиболее важных из этих примесей. Необходима высокая чистота материалов, используемых в качестве тепловыделяющих элементов, охладителей, замедлителей, отражателей, конструкций в активной зоне и покрытий. Поскольку в этот перечень входит большинство конструкционных частей реактора, очевидно, в основном все материалы, используемые в реакторостроении, требуют специальной очистки, что в свою очередь определяет высокую стоимость реакторов. При проектировании реакторов следует учитывать общий эффект поглощения нейтронов примесями с высоким сечением захвата во всех деталях реактора, поскольку он влияет на поток нейтронов, необходимый для поддержания цепной реакции. [32]
Авогадро; т - масса элемента в пробе, г; М - относительная атомная масса элемента; Ф - плотность потока нейтронов, н см2 / с; о - сечение ядерной реакции, см-2; t xn - время охлаждения; to6jl - время облучения ( в одинаковых единицах); р - распространенность изотопа в природе, отн. [33]
В данной работе необходимо определить количество атомов радиоактивного серебра-108, которые образуются при нейтронной бомбардировке серебряной фольги, и рассчитать плотность потока нейтронов. [34]
Это достигается, прежде всего, закреплением за изотопным производством одних и тех же каналов реактора, расположенных в местах с известной плотностью потока нейтронов, и стандартизацией размещения блочков с облучаемыми материалами в этих каналах. Места, соседние с мишенями из сильно поглощающих материалов, следует оставлять свободными. [35]
Изучение зависимостей удельного объемного электрического сопротивления pv и тангенса угла диэлектрических потерь tg8 тиксотропного компаунда КЭТО-41 от мощности экспозиционной дозы Y-излучения и плотности потока нейтронов показало ( рис. 67, 68), что характеры уменьшения PF и увеличения tg6 в процессе облучения при разных условиях испытаний аналогичны. Изменения исследованных электрических показателей зависят от условий облучения компаунда и увеличиваются с повышением мощности дозы у-нзлученш или плотности потока нейтронов. [37]
Так, например, сцинтилляционный детектор медленных нейтронов представляет собой преобразователь, выходной величиной которого является вторичнре оптическое излучение, зависящее прямо пропорционально от плотности потока нейтронов, воздействующего на детектор. Вторичное излучение регистрируется с помощью фотоэлектронного умножителя и счетчика импульсов. Скоррсть счета является регистрируемой выходной величиной детектора. Очевидно, что название средства измерений должны быть отнесены к измерительным преобразователям и узаконены соответствующим образом. [38]
В соответствии с формулой ( 44) число ежесекундно превращающихся под действием медленных нейтронов ядер оказывается не зависящим от скорости нейтронов и определяется только плотностью потока нейтронов. [39]
 |
Дозовые коэффициенты для р-частиц. [40] |
Следует отметить, что для расчета эквивалентной дозы разными авторами используются не всегда одинаковые модели, что приводит к заметным различиям в дозовых коэффициентах, связывающих между собой плотность потока нейтронов с создаваемой ими в теле человека дозой. В частности, расчеты Снайдера и Нойфелда [8], основанные на модели тела человека в виде бесконечной пластины из тканеэквивалентного вещества, не учитывают пространственно-угловое распределение нейтронов, часто встречающееся на практике. В то же время учет эффекта экранирования нейтронов телом человека, по данным И. Б. Кеирим-Маркуса с соавторами [9], в большинстве случаев приводит к тому, что облучение нейтронами оказывается существенно меньше по сравнению с расчетами Снайдера. [41]
Необходимо отметить, что использование формул (9.37), (9.41), (9.46), (9.47) с экстраполированными размерами активной зоны, определенными с помощью эффективных добавок, для расчета распределения плотности потока нейтронов ( и рас1 пределения интенсивности источников) приводит к некоторой погрешности вблизи границы раздела активная зона - отражатель. [42]
 |
Количество различных трансурановых нуклидов [ т / ГВт ( э ] в равновесном замкнутом топливном цикле для. ТР - теплового реактора. БР - быстрого реактора. [43] |
В случае замыкания топливного цикла по МА как в тепловых, так и в быстрых реакторах с твердотвэльной композицией и, соответственно, средней по всему топливному циклу плотностью потока нейтронов порядка 1014 н / см-с для ТР и 1015 н / см-с для БР, равновесные количества МА в топливном цикле будут примерно около 1 т / ГВтэл. [44]
Результаты исследований хорошо согласуются с данными, полученными в работе [31 ], в которой автор утверждает, что зоной, когда имеет место значительное влияние излучения на химический состав и физико-механические свойства инструмента, является плотность потока нейтронов, равная Ю18 нейтронов ( см2 / сек) и выше, что и имело место при облучении твердосплавных пластинок. [45]
Страницы: 1 2 3 4 5