Плотность - поток - тепловой нейтрон
Cтраница 3
Учитывая вышеприведенные предположения, рассмотрим бесконечную гетерогенную решетку, составленную из цилиндрических стержней горючего бесконечной длины. Логарифмическую постоянную для блоков горючего yh определим как отношение плотности потока тепловых нейтронов ( тока нейтронов в блок) к величине теплового потока на поверхности. [31]
Каждому радионуклиду, получаемому облучением в реакторе стартового нуклида, отведен отдельный параграф. Приводятся число ядер и удельная активность целевого нуклида в зависимости от значений плотности потока тепловых нейтронов и времени облучения, период полураспада, тип распада и энергия излучения при распаде целевого радионуклида. [32]
 |
Характеристики запаздывающих нейтронов при делении на тепловых нейтронах.| Зависимость нейтронного потока от времени, прошедшего с момента увеличения реактивности. [33] |
Опасность взрыва в ядерном реакторе, как ядерного, так и обычного, прямо связана с проблемами управления реактором и темпом изменения уровня мощности. Уровень мощности реактора зависит от скорости реакции деления, которая в свою очередь зависит от плотности потока тепловых нейтронов в реакторе. Для того чтобы определить, что может явиться причиной взрыва, необходимо понять механизм влияния на плотность потока тепловых нейтронов. [34]
Рассмотрим имеющиеся в литературе данные по использованию ускорителей электронов в качестве источников нейтро -; нов. Так, электростатический ускоритель на энергию 3 Мэв при токе электронов 3 ма способен создать плотность потока тепловых нейтронов около 5 - Ю7 нейтрон. Распределение нейтронов вокруг мишени изотропно, поэтому пробы можно облучать только нейтронами, исключая активацию тормозным излучением, которое узким пучком проходит через мишень в прямом направлении. [35]
Нужно иметь р виду, что мощность поглощенной дезы в отдельных органах может оказаться более высокой, чем приведенная в табл. 2, например в костных тканях причиной такого повышения поглощенной дозы может быть большее содержание кальция. Кроме того, вследствие диффузии тепловых нейтронов действительные плотности потоков в ткани могут оказаться в 2 - 3 раза выше, чем плотность потока тепловых нейтронов, падающих на поверхность. [36]
На рис. 1 и 2 показано пространственное распределение скорости реакций детекторов 51п ( п, п) и 58Ni ( п, р) и плотности потока тепловых нейтронов в композиции защиты. В целом сопоставление показывает удовлетворительное согласие расчетных и экспериментальных данных и, следовательно, возможность использования описанной методики учета воздушных неоднородностей при расчетах композиций биологической защиты реакторов. Причем необходимо отметить, что повышение точности расчета в результате использования аппроксимации функции распределения плотности потока нейтронов тремя векторами дает лучшее согласие результатов расчетов по программе АТИКА как с экспериментальными данными, так и с результатами расчета по ДОТ-1П. [37]
Плотность потока тепловых нейтронов в активной зоне графитовых реакторов на природном уране составляет ( 1 - - 5) 1012 нейтр. В тяжеловодных реакторах на природном уране достигается плотность потока в 5 - Ю14 нейтр. Такая же плотность потока тепловых нейтронов получается и в графитовых реакторах при использовании достаточно обогащенного урана. [38]
На рис. 2 приведены также расчетные функции ослабления плотности потоков тепловых нейтронов для экспериментального и полномасштабного макетов. Здесь толщина и структура ЖВЗ условно заменены стальным экраном из экспериментального макета. Из рисунка следует, что замена стального экрана ЖВЗ изменяет характер ослабления плотности потока тепловых нейтронов. Однако при этом кратность ослабления расчетных плотностей потока тепловых нейтронов при переходе от серпентинитового бетона к строительному в экспериментальном и полномасштабном макетах близка. [39]
При учете арматуры плотность потока тепловых нейтронов не увеличивается. Следует отметить, что изменение плотности потока тепловых нейтронов при замене одного бетона другим, полученное экспериментально, меньше найденного расчетом. Это позволяет утверждать, что в защите реакторов АЭС с ВВЭР реальное изменение плотности потока тепловых нейтронов и соответственно тока ИК не превысит расчетного. [40]
Опасность взрыва в ядерном реакторе, как ядерного, так и обычного, прямо связана с проблемами управления реактором и темпом изменения уровня мощности. Уровень мощности реактора зависит от скорости реакции деления, которая в свою очередь зависит от плотности потока тепловых нейтронов в реакторе. Для того чтобы определить, что может явиться причиной взрыва, необходимо понять механизм влияния на плотность потока тепловых нейтронов. [41]
Известно [5], что накопление 252Cf зависит от спектральных характеристик нейтронного поля. Для экспериментальной проверки такого режима накопления были облучены две одинаковых мишени, содержащие тяжелые изотопы кюрия. Одна мишень облучалась только в нейтронной ловушке реактора СМ, а вторая была на определенное время переставлена на облучение в активную зону реактора, где плотность потока тепловых нейтронов существенно ниже, а затем вновь возвращена на до-облучение в ловушку. Расчетные и экспериментальные данные по выходу 252Cf представлены на рис. 9.1.8. Видно, что выход 252Cf при трехстадийном облучении заметно выше. [42]
Фо ( г) описывается с помощью одного диффузионного уравнения, а поток тепловых нейтронов Фо ( г) - с помощью другого уравнения. Решения этих уравнений в каждой области ( активная зона, отражатель, зона воспроизводства и др.) сшиваются с соответствующими решениями в прилегающих областях при подходящих граничных условиях для каждой группы с учетом требований, налагаемых на решения в центре и на внешней границе реактора. Интенсивность источников тепловых нейтронов в каждой области пропорциональна плотности потока быстрых нейтронов, а в областях, содержащих делящийся материал, интенсивность источников группы быстрых нейтронов пропорциональна плотности потока тепловых нейтронов. [43]
 |
Схема устройства для облучений с радиоизотопным источником нейтронов. [44] |
Недостатком рассмотренной системы для облучения является большой градиент потока нейтронов в каналах. Поэтому для точных определений необходимы эталоны, имеющие те же состав и объем, что и анализируемые пробы. Плотность потока тепловых нейтронов в целом довольно низка и в некоторой степени зависит от устройства системы для облучений. Ориентировочно можно указать, что получающаяся плотность обычно на 2 - 3 порядка меньше интенсивности источника. [45]
Страницы: 1 2 3 4