Плотность - поток - тепло
Cтраница 2
Совершенно аналогично получается выражение для плотности потока тепла qx, если усреднить величину vx ( E - EF), играющую роль кинетической энергии электрона в потоке. [16]
Левая часть этого выралсения - плотность потока тепла в к-фазу от ее поверхности, а правая часть - количество тепла в прогретом слое ВВ, приходящееся на единицу поверхности фронта горения. [17]
Согласно уравнению ( 9), плотность потока тепла прямо пропорциональна градиенту объемной концентрации внутренней энергии тела. Коэффициент пропорциональности равен коэффициенту температуропроводности при постоянном объеме тела. [18]
Уравнение ( 11) показывает, что плотность потока тепла прямо пропорциональна температурному смещению ЛГ объемной теплоемкости тела с, квадрату скорости распространения w2r тепла и обратно пропорциональна скорости распространения WT изотермической поверхности. [19]
Следовательно, закон теплопроводности Фурье можно формулировать так: плотность потока тепла прямо пропорциональна градиенту удельного теплосодержания. Коэффициент диффузии тепла характеризует перенос энтальпии аналогичен коэффициенту диффузии массы ат. [20]
Следовательно, закон теплопроводности Фурье можно формулировать так: плотность потока тепла прямо пропорциональна градиенту удельного теплосодержания. Коэффициент диффузии тепла характеризует перенос эятальпии аналогичен коэффициенту диффузии массы ат. [21]
Согласно уравнению ( 2 - 1 - 14) плотность потока тепла прямо пропорциональна градиенту объемной концентрации внутренней энергии тела. Коэффициент пропорциональности равен коэффициенту температуропроводности при постоянном объеме тела. [22]
Следовательно, закон теплопроводности Фурье можно сформулировать так: плотность потока тепла прямо пропорциональна градиенту удельного теплосодержания. Коэффициент диффузии тепла характеризует перенос энтальпии аналогично коэффициенту диффузии массы ат. [23]
 |
Электротепловая аналогия. [24] |
В то же время термометрия как наука об измерении плотностей потоков тепла развита совершенно недостаточно по сравнению с термометрией. [25]
Заметим, что знак минус у слагаемого с вектором плотности потока тепла Q, входящего в Р, обусловлен тем, что п - орт внешней по отношению к объему V нормали, а в формулировку закона входит приток тепла. [26]
При вычислениях для тяжелой компоненты ограничимся линейными членами по плотностям потоков тепла и импульса, а для легкой компоненты удержим также квадратичные члены по потоку тепла. Это позволит нам получить уравнения переноса, пригодные для описания явлений в плазме с током, когда средняя относительная скорость электронов и ионов может быть определяющей все гидродинамическое течение плазмы. [27]
Критерии Nu и NU / J определяют экспериментально по известным плотностям потока тепла q и вещества G, перепадам температур А и парциальных давлений Ар. Коэффициенты КГ и А гО вычисляют по соответствующим формулам или берут из таблиц. [28]
Одной из характерных особенностей процесса кондук-тивной сушки в первый период является постоянство плотностей потоков тепла в любом сечении материала, так как при кондуктивном методе сушки тепло сообщается влажному материалу только от греющей поверхности и транспортируется к открытой его поверхности с последующей отдачей в окружающую среду. Таким образом, величины q в уравнениях ( 4 - 1 - 6) и ( 4 - 1 - 10) одинаковы, но тогда температурные градиенты в контактном слое и в остальных слоях должны быть различными, при этом температурные градиенты в центральном и внешнем слоях должны быть меньше. [29]
Высказанные гипотезы выделяют следующие основные размерные параметры, входящие в критерии подобия: плотность потока тепла /, кинематическую вязкость v, толщину слоя d, радиус планеты г или горизонтальный размер области численного счета L. [30]
Страницы: 1 2 3 4